Ударный фронт

Cтраница 2

Если вообразить ударный фронт разрежения, или переход из состояния 1 в состояние 0, то для него все рассуждение станет обратным: он будет испускать вперед себя звуковые волны и размоется в пространстве, теряя свойства разрыва, а звуковые, или простые волны, бегущие сзади, не догонят и, следовательно, не усилят его. [16]

Мгновенные снимки ударного фронта - в последовательные моменты времени. [17]

После образования отраженного ударного фронта газ перед преградой должен остановиться. [18]

В случае медленных ударных фронтов диффузионное ускорение на ударных волнах не работает, так как магнитное поле уменьшается поперек таких фронтов, и они не могут действовать в качестве магнитных зеркал для частиц в области выше по течению. Следовательно, можно полагать, что диффузионное ускорение не является эффективным в случае быстрого магнитного пересоединения, в котором участвуют медленные ударные волны. Петчека является сверхмагнитозвуковым по отношению к скорости быстрой волны ( Подгорный и Сыроватский, 1981; Soward и Priest, 1982), так что любое препятствие, мешающее исходящему течению, будет приводить к генерации быстрой ударной волны. Однако лишь недавно был выполнен количественный анализ ( Tsuneta и Naito, 1998), который продемонстрировал, насколько эффективным мог бы быть такой процесс. [19]

Неизбежность отставания механического ударного фронта и химической реакционной зоны вытекает из кинетических положений. В стационарной ударной волне, движущейся через газ со сверхзвуковой скоростью vu ( vu s 105 - 106 см / сек), градиент плотности через ударный фронт ограничивается диффузией. Диффузионный поток вещества через ударный фронт толщиной 8S равен Ddq / dx /) Дд / 68, где D - средний коэффициент диффузии в ударном фронте, a AQ - изменение плотности. В стационарном состоянии он должен быть равен потоку массыQUVU внутрь ударной волны. [20]

Неизбежность отставания механического ударного фронта и химической реакционной зоны вытекает из кинетических положений. В стационарной ударной волне, движущейся через газ со сверхзвуковой скоростью vu ( vu в 105 - 106 см / сек), градиент плотности через ударный фронт ограничивается диффузией. Диффузионный поток вещества через ударный фронт толщиной 8S равен Ddg / dx Z) Ap / 6s, где D - средний коэффициент диффузии в ударном фронте, a AQ - изменение плотности. В стационарном состоянии он должен быть равен потоку массыQUVU внутрь ударной волны. [21]

С какого-то момента ударный фронт начинает излучать упругую волну, называемую иногда упругим предвестником. [22]

В этом случае ударный фронт всегда попадает в узел сетки. [23]

Сравнение мгновенного положения ударного фронта с данными по пропусканию при скорости ударной волны - ЮООм / сек и давлении газа от 5 до 50 см рт. ст. показывает, что еще до прохождения ударной волны поперечным зондирующим лучом обнаруживается значительная ионизация. Однако у исследованных газов ( воздух, азот, аргон, гелий) наблюдаются заметные различия в процессе поглощения. Применение микроволн с двумя разными частотами дает возможность производить измерения частоты столкновений ( см. разд. [24]

Графит. Сравнение времени фазового перехода твердое тело-газ в зависимости от величины подводимой мощности. [25]

При измерении температур ударных фронтов и на изоэнтропе ударно-сжатого вещества за фронтом волны в перфторированных соединениях было найдено, что температура фронта меньшая 2 кК совпадает с температурой вещества за фронтом, экстраполированной по давлению к проходящей волне. При увеличении температуры фронта более 2 кК температура вещества за фронтом превышает ее, что было объяснено деструкцией исходного соединения за фронтом с выделением энергии и экранировкой со стороны фронта свечения конечного состояния слоями с неполным превращением. Подобные регистрации дают возможность экспериментального определения температуры, выше которой наблюдается превращение исходного соединения за фронтом волны, и для перфторированных алканов и алкиламинов она оказалась близкой к 2 кК для характерных времен превращения менее 0.1 мкс. Это значение в погрешностях оценки совпадает с ожидаемой из кинетических данных для реакции первого порядка через разрыв связи С-С ( E / mVR 40 кК, Ig z - 17), полученных для паров подобных исследованным соединений при температурах до 1.6 кК в ударных трубах. [26]

Возмущение, соответствующее ударному фронту, распространяется со скоростью D в невозмущенное состояние, определяемое давлением PQ, плотностью ро ( или удельным объемом VQ Ур0) и нулевой массовой скоростью и. Предполагается, что профиль ударного фронта не зависит от времени. [27]

Когда импульс с ударным фронтом движется в невозмущенной среде, мы имеем i / x ( Х2, т) 0, и из фиг. [28]

Примем предположение, что ударный фронт в мягких насыщенных средах формируется возмущениями, приносимыми звуковыми волнами I рода. [29]

Ударная волна, или ударный фронт, представляет собой возмущение большой амплитуды, к которому нельзя применять обычное линейное рассмотрение теории малых амплитуд или звуковых волн. [30]

Страницы: 1 2 3 4