Частотно-модулированный импульс

Cтраница 2

Таким образом, минимумы на определенных частотах в отраженном импульсе соответствуют свободным колебаниям стенки изделия на основной частоте ( п 1) и гармониках. Частотно-модулированный импульс становится амплитудно-модулирован-ным. После усиления отраженные импульсы проходят через фильтр, который выделяет минимумы амплитуды. По их частоте определяют толщину изделия. Чтобы выполнялись условия свободных колебаний и не возникали резонансы колебаний столба жидкости, длительность импульса должна быть меньше времени его распространения в иммерсионной жидкости. [16]

Схема экспериментальной установки для генерации мощных пико-секундных импульсов. 1 - задающий генератор, выполненный в виде YAG. Nds лазера с активной синхронизацией мод, 2 - волоконный световод длиной 1 4 км, 3 - регенеративный усилитель, 4 - двухпроходный решеточный компрессор. приведены временные распределения интенсивности и частоты в характерных точках схемы. [17]

При самовоздействии в световоде длительность импульса задающего генератора возрастает со 150 до 300 пс, а ширина спектра увеличивается до 5 нм. Частотно-модулированные импульсы инжектируются в регенеративный усилитель на стекле с неодимом. [18]

Однако здесь регулирующий элемент, который осуществляет передачу мощности, представляет собой импульсный усилитель со сглаживающим фильтром. Управляющее устройство вырабатывает широтно - или частотно-модулированные импульсы управления. Устройство сравнения по-прежнему выявляет разность выходного и опорного напряжения. [19]

Однако при этом, при прочих равных условиях, уменьшается энергия сигнала, что снижает дальность обнаружения. Противоречие может быть разрешено путем применения частотно-модулированных импульсов, имеющих при той же длительности более широкий спектр и согласно соотношению Хинчина - Винера более узкую автокорреляционную функцию. [20]

Управление огибающей с помощью амплитудного транспаранта. а - временные распределения интенсивности, частоты и функция пропускания фильтра. б-спектр импульса после фильтрации s ( w, временное распределение интенсивности после фильтрации / ( т и на выходе компрессора / сж ( т. [21]

На рис. 4.14 а изображены огибающая частотно-модулированного импульса на выходе световода, зависимость бсо ( т) и функция пропускания частотного фильтра, имеющая вид двух сдвинутых полос. Практически однозначная связь между моментом времени т и соответствующим участком спектра приводит к тому, что на выходе фильтра формируется последовательность из двух импульсов с огибающей, близкой к прямоугольной. Интервал следования импульсов Ат выражается через скорость частотной модуляции а. На рис. 4.146 показаны импульсы после сжатия. [22]

На длине волны лазера на неодимовом стекле в области нормального закона дисперсии ад0 в результате происходит расширение импульса. В качестве такого устройства может служить пара дифракционных решеток 173 ], устанавливаемых на выходе световолокна. Интересно отметить, что помещение оптического ретранслятора между парой дифракционных решеток изменяет знак дисперсии [74], что приводит к удлинению частотно-модулированного импульса в такой системе. Это находит применение в лазерах на стекле, более подробно рассмотренное в гл. Таким образом, процесс компрессии происходит в два этапа: на первом в результате нелинейного взаимодействия происходит свипирование частоты, а на втором - сжатие импульса в устройстве с аномальной дисперсией. В такой схеме важно обеспечить оптимальную длину нелинейного взаимодействия, на которой при максимально возможном частотном сдвиге еще не происходит временное уширение длительности импульса. [23]

На рис. 6.18 приведены корреляционные функции интенсивности второй гармоники, измеренные до ( а) и после ( б) сжатия в решеточном компрессоре. Видно, что увеличение LKp от 2 до 11 мм приводит к уменьшению длительности частотно-модулированных импульсов на выходе кристалла с 62 до 30 пс. [24]

В [84] высказано предположение, что наблюдавшееся укорочение импульсов связано с формированием волны электронной плотности. Индуцированное излучением повышение концентрации заряженных частиц вызывает изменение действительной и мнимой частей показателя преломления и, следовательно, приводит к появлению частотной модуляции. При распространении в среде с аномальной дисперсией, а в обсуждаемом эксперименте это были лазерные окна, изготовленные из кристаллов NaCl, частотно-модулированный импульс сжимается. [25]

Форма импульса и спектр, формирующиеся при тех же условиях, что и в случае, за исключением того, что входной гауссовский импульс имел частотную модуляцию с С 20. [26]

Практически импульсы, генерируемые лазерными источниками, часто бывают частотно-модулированными, и поэтому их эволюция в световоде может быть совершенно иной [21] и зависит от знака и величины параметра частотной модуляции С. Сравнение этих двух рисунков иллюстрирует, как сильная начальная частотная модуляция может изменить характер распространения. Для частотно-модулированного вначале импульса его форма становится похожей на треугольную, а не прямоугольную. В то же время спектр имеет осцилляции на крыльях, тогда как структура в центре спектра, характерная для ФСМ-спектров ( см. рис. 4.10 для случая импульса без частотной модуляции), почти исчезает. Эти изменения формы импульса и спектра можно качественно объяснить тем, что положительная начальная частотная модуляция складывается с модуляцией, наводимой ФСМ. Поэтому распад оптической волны возникает раньше для частотно-модулированных импульсов. Для количественного сравнения теоретических и экспериментальных результатов необходимо учесть в численном моделировании и частотную модуляцию, и потери. [27]

Страницы: 1 2