Ультракороткий импульс

Cтраница 2

При соотношении сечений, равном 4: 1, режим генерации ультракоротких импульсов не устанавливался даже при высокой энергии накачки, а имел место режим свободно осциллирующих флуктуации интенсивности. Число флуктуации росло с увеличением энергии накачки. Таким образом, в этом случае увеличение эффективного сечения усилителя задает столь высокий критический уровень интенсивности рв, что с высокой степенью вероятности ни один из флуктуационных выбросов не может превысить этот уровень. [16]

При соотношении сечений пучков 1: 1 в лазере генерировался цуг ультракоротких импульсов, однако при этом основной импульс сопровождался сателлитом, интенсивность которого составляла более одного процента от интенсивности основного импульса. Несмотря на то что энергия накачки контролировалась с точностью более 1 %, второй порог здесь обнаружен не был. [17]

Система (11.21) - (11.23) совместно с уравнениями для поля (11.1), (11.2) описывает прохождение ультракороткого импульса через полупроводник. Эта система в основном аналогична соответствующей системе уравнений для двухуровневых систем с неоднородным уширением линии. Естественно, что подобное сходство справедливо для ультракоротких импульсов в пренебрежении процессами релаксации, имеющими существенно разный характер в полупроводниках и двухуровневых системах. [18]

В случае непрерывного лазера с модуляцией добротности метод разгрузки резонатора можно использовать периодически для получения цуга ультракоротких импульсов, частота следования которых равна теперь частоте работы устройства разгрузки, а не частоте повторения C / 2L, устанавливаемой временем полного прохода резонатора. Если эта частота достаточно низка ( 100 кГц - 1 МГц), то соответствующий промежуток между двумя последовательными разгрузками резонатора ( 1 - 10 мкс) обеспечивает достаточное время для восстановления синхронизации мод. [19]

Устойчивость движения тонких пластин ( толщиной - 0.1 мм) [14] делает способ удобным для получения ультракоротких импульсов давления. [20]

Схематическое представление процесса укорочения импульса в лазере на красителе с пассивной синхронизацией мод. Комбинированное действие процессов насыщения усилителя и поглотителя обеспечивает укорочение фронтов импульса и усиление его пика. [21]

Эсе эти обстоятельства налагают определенные условия на выбор параметров лазера и резонатора и определяют границы области синхронизации, внутри которой возможна генерация ультракоротких импульсов. Эти границы будут более точно определены в следующем разделе. [22]

Если ширина этого фронта / о удовлетворяет неравенству t0 l / K, то прохождение фронта можно рассматривать как адиабатическое включение поля ( случай неадиабатического включения поля, представляющий интерес только для ультракоротких импульсов, рассмотрен в гл. [23]

Авторы [15] неточно называют реализованный ими резонатор фазово-сопря-женным: как отмечалось при обсуждении [14], резонатор с пассивным обращающим зеркалом является обычным для набега фазы р при синхронизации продольных мод, определяющей генерацию ультракоротких импульсов. Поэтому несостоятельны и их соображения о ее нетривиальности в описанном лазере. [24]

Область стабильных моиоимпульсов. а - в плоскости В0, Vo, u. [25]

Нью [6.8] условие отрицательного значения полного усиления на фронтах импульса не является обязательным для генерации синхронизированных по модам импульсов. Стационарный ультракороткий импульс может сформироваться и тогда, когда один из его фронтов усиливается, а на другом имеют место потери. [26]

Схема лазера с оптическим затвором. [27]

В нормальном режиме генерации каждая мода представляет практически независимый генератор, фаза излучения к-рого по отношению к фазам волн, соответствую щих др. модам, произвольна, В этом случае импульсная структура излучения ( рис. 11) не возникает. Для генерации ультракоротких импульсов необходимо согласовать фазы отд. [28]

Ниже мы обсудим важнейший принцип генерации ультракоротких импульсов, а именно синхронизацию мод. Но предварительно в данном разделе остановимся на другом нестационарном режиме лазера - модуляции добротности. [29]

При этом генерировались цуги, содержащие около 30 ультракоротких импульсов. Длительность цугов составляла приблизительно 300 не, а частота их следования была порядка килогерца. [30]

Страницы: 1 2 3 4