Большая Энциклопедия Нефти и Газа

От жизни лучше получать не "радости скупые телеграммы", а щедрости большие переводы. Законы Мерфи (еще...)

Функция - распределение - микрополь

Cтраница 2

Частично, именно использование корреляционных функций в HCN обеспечивает успех APEX в описании функций распределения микрополя сильно неидеальной плазмы.  [16]

Парная радиальная корреляционная функция g ( f / fi j рассчитанная методом Монте-Карло в модели однокомпонентной плазмы согласно. Цифры у кривых дают соответствующие значения параметра неидеальности в Г.  [17]

Баранже - Мозера HCN-корреляцион-ных функций и корреляционных функций, по-лученных непосредственно методом Монте-Кар - ло, не устраняет полностью заметных расхожде-ний между функциями распределения микрополей APEX и Баранже-Мозера при больших парамет - pax неидеальности.  [18]

Функция распределения микрополя W ( / 3 в заряженной точке Zr 1 в смеси полевых ионов с зарядами Z 1. Здесь цифры у стрелок - соответствующие значения а. Результаты расчетов методом Монте-Карло с высокой точностью совпадают с соответствующими функциями распределения Баранже-Мозера.  [19]

После проведения указанных упрощений при одном сорте полевых ионов результаты ( 78) - ( 82) воспроизводят результаты Баранже-Мозера для низкочастотной ионной компоненты функции распределения плазменных микрополей.  [20]

Функция распределения ионного микрополя Р ( е в положительно.  [21]

Далее расчет производился методом Монте-Карло. Функции распределения микрополя приведены на рис. 8.7. Корреляция действительно приводит к уменьшению вероятности появления сильных полей.  [22]

О - измеренные значения. - расчет с учетом вклада отрицательного иона азота. - - - - - - - расчет без.  [23]

Коэффициенты растворения линий и связанные с ними коэффициенты экстраполяции континуума выражаются через функцию распределения квазистатических плазменных микрополей и вычисляются с помощью аналитического приближения.  [24]

Одновременно прослеживается эволюция суммарного электрического поля всех частиц, создаваемого в месте локализации пробной частицы. Для уменьшения числа этих историй проводится усреднение по начальным конфигурациям со специальной дискретизацией, состоящей в требовании воспроизведения таким усреднением статических функций распределения микрополя.  [25]

Одновременно возникает сомнение в том, насколько адекватны и полны развитые представления о характере и скорости установления равновесия излучателя ( пробной частицы) и плазмы. По всей видимости DFT-подход конечно не может претендовать на всю полноту кинетического описания плазмы, которое необходимо для определения плазменных параметров, являющихся исходными в расчетах функций распределения микрополя, и поэтому его самосогласованность в определенном смысле ограничена.  [26]

Страницы:      1    2