Cтраница 1
Функция распределения частиц не меняется на расстояниях порядка размера области столкновения. [1]
Функция распределения частиц является решением уравнения, которое носит название кинетического уравнения Больцмана. Проследим за частицами, которые находятся в точке г, движутся со скоростью 01, а их состояние характеризуется внутренними квантовыми числами It. [2]
Функции распределения частиц при малых обгарах образцов карбонизованных материалов характеризуются большим числом слабых максимумов. С увеличением обгара соседние максимумы сливаются друг с другом, образуются интенсивные диффузные максимумы, пористая структура материалов становится более однородной. [3]
Пусть функции распределения частиц максвелловские, но с различными температурами. Тогда изменение во времени функции распределения сводится к изменению во времени температуры. Поэтому получим уравнение для температуры. Столкновения внутри одного сорта частиц не меняют их температуры. [4]
Относительно функции распределения частиц в рецикле p () будем полагать, что ф ( 0) 0 и ф ( я) - 0 при х - - оо. [5]
Пусть функции распределения частиц максвелловские, но с различными температурами. Тогда изменение во времени функции распределения сводится к изменению во времени температуры. Поэтому получим уравнение для температуры. Столкновения внутри одного сорта частиц не меняют их температуры. [6]
График функции распределения частиц по скоростям имеет вид прямоугольника. Чему равно значение функции распределения. [7]
Тогда дли функции распределения частиц сразу получается уравнение (46.14), в котором 1 ] и В - средние по ансамблю электрическое и магнитное поля. [8]
При этом функция распределения частиц в слое будет отличаться от (4.44), поскольку различные фракции сгорают с разной скоростью. [9]
Тогда дли функции распределения частиц сразу получается уравнение (46.14), в котором 1 ] и В - средние по ансамблю электрическое и магнитное поля. [10]
В результате функция распределения частиц пучка из колоколообразной становится столообразной, увеличивающейся по ширине в одну сторону, и соответственно уменьшающейся по высоте, поскольку полное число частиц в пучке сохраняется. [11]
По нахождении функции распределения частиц по размерам величина поверхности определяется сравнительно легко, хотя при этом приходится сделать некоторое допущение относительно формы частиц. С помощью рентгеноструктурного анализа определяются как внутренняя, так и внешняя поверхность частиц, так как этот метод позволяет находить предельный диаметр частиц, представляющих собой отдельные мелкие кристаллы, а не размер агломератов, которые образуются из мельчайших частиц и поэтому могут обладать пористостью. Для многих твердых веществ результаты рентгеноструктурных измерений очень хорошо совпадают с данными, полученными путем адсорбции газов по методу БЭТ. [12]
Задача определения функции распределения частиц по степени хлорирования приводит тогда к необходимости вычисления интеграла по пространству траекторий. [13]
Дисперсность характеризуют функцией распределения частиц по размерам, условным средним размерам всех частиц или удельной поверхностью. Ниже за дисперсность пигментов ( величину, обратную размеру частиц) принимают функцию распределения частиц по размерам, выражаемую дифференциальной кривой распределения частиц, которая позволяет количественно определять содержание в пигменте частиц определенных размеров. [14]
Допустим, что функция распределения частиц является изотропной и что плазменная турбулентность также изотропна. [15]