Cтраница 2
Практика показывает, что логарифмическая шкала более удобна для описания вязкоупругих свойств полимеров, так как интересно получить функции распределения времен релаксации и запаздывания для широкого диапазона времени, охватывающего несколько порядков. [16]
Релаксационные свойства полиэтилена ( временная зависимость деформации при малых ее значениях) хорошо описываются феноменологической линейной теорией, использующей функцию распределения времен релаксации. Этот подход, по мнению авторов, применим к любым типам деформации для описания любых механических характеристик. [17]
Возможно некоторое перекрытие временных шкал различных методов, но в основном переходные и динамические методы дополняют друг друга и оба необходимы для того, чтобы получить функции распределения времен релаксации в возможно более широком интервале времени. [18]
Действительно, в предыдущем параграфе указывалось, что для полимеров в текущем состоянии таким образом может быть получен универсальный температурно-инвариантный спектр времен запаздывания. Так как спектры времени запаздывания и релаксации однозначно связаны между собой [5], то это значит, что в линейной области функция распределения времен релаксации для упругих жидкостей также поддается представлению в универсальной температурно-инвариантной форме. Использование метода приведения и получения универсальной температурно-инвариантной зависимости Л / Лно - / ( б) чрезвычайно упрощает постановку опытов по измерению релаксации напряжения у полимеров в текучем состоянии и обработку результатов этих опытов. [19]
Естественно полагать, что дискретный спектр является некоторым приближенным описанием релаксационного поведения полимера. Более точное описание вязко-упругих свойств возможно с помощью непрерывного спектра времен релаксации, который представляют в виде функции Е ( т), называемой функцией распределения времен релаксации. [20]
Однако практически в полимерах всегда имеет место распределение времен релаксаций. Вероятность того, что время релаксации для данного диполя лежит в пределах от т до t dt равна F ( t) dt, где F ( t) - функция распределения времен релаксации. [21]
По наклону этой прямой определяют энергию активации. Значения полуширины вторичных максимумов затухания значительно превосходят теоретическую величину в 1 16 декады. Это объясняется тем, что из-за термических колебаний различные транспозиционные процессы протекают в неодинаковых условиях. Поэтому для энергии активации вместо однозначного значения получается функция распределения. Следствиями являются функции распределения времен релаксации и большая ширина максимума затухания. [22]