Cтраница 4
Все численные методы расчета обтекания заданных решеток из профилей произвольного вида трудоемки и, по существу, дают только приближенные решения частного характера. В связи с этим были разработаны и получили известное распространение теоретические решетки из профилей специального вида, допускающие точные аналитические выражения гидродинамических функций течения. [46]
В работе С.А. Чаплыгина О влиянии плоскопараллельного потока воздуха на движущееся в нем цилиндрическое крыло ( Труды ЦАГИ. В работе даются общие формулы для определения равнодействующей сил давления, подъемной силы, лобового сопротивления, момента и точки приложения равнодействующей сил давления и функции течения, причем последняя задача разбивается на две: отдельно находится функция течения для поступательного и вращательного движения. Определяется средняя величина подъемной силы в случае колебания крыла, при этом оказывается, что в случае постоянной циркуляции средняя величина подъемной силы есть подъемная сила, определяемая по формуле Жуковского, а среднее лобовое сопротивление равно нулю. Полученные результаты прилагаются к вопросу об устойчивости аэроплана. [47]
В работе С.А. Чаплыгина О влиянии плоскопараллельного потока воздуха на движущееся в нем цилиндрическое крыло ( Труды ЦАГИ. В работе даются общие формулы для определения равнодействующей сил давления, подъемной силы, лобового сопротивления, момента и точки приложения равнодействующей сил давления и функции течения, причем последняя задача разбивается на две: отдельно находится функция течения для поступательного и вращательного движения. Определяется средняя величина подъемной силы в случае колебания крыла, при этом оказывается, что в случае постоянной циркуляции средняя величина подъемной силы есть подъемная сила, определяемая по формуле Жуковского, а среднее лобовое сопротивление равно нулю. Полученные результаты прилагаются к вопросу об устойчивости аэроплана. [48]
Рассматриваются области течения, в которых распределение давления на поверхности тела зависит уже в первом приближении от изменения толщины вытеснения пограничного слоя. В свою очередь, индуцируемый градиент давления также влияет в первом приближении на течение в пограничном слое. Все функции течения считаются безразмерными и отнесены к их значениям в невозмущенном набегающем потоке, кроме давления, которое отнесено к удвоенному скоростному напору. Координаты отнесены к характерной длине тела. [49]
Уравнения правильно описывают распре-деление нормальных напряжений в приборе с коаксиальными цилиндрами, частично верно - в приборах типа конус-плоскость, а для двухдисковых приборов предсказания теории совершенно не согласуются с экспериментом. Следует отметить, что функция течения согласно уравнениям Т. В. Де-Уитта проходит через максимум и стремится к нулю при у - оо, что не подтверждается экспериментально ни для одного из известных материалов. [50]
Возникновение инерционной турбулентности вызывает повышение сопротивления ( см. рис, 1, кривая 4) и кладет предел измерениям вязкости. Для неньютоновских сред, функция течения к-рых аппроксимируется степенной зависимостью iA Dn ( где А и п - эмпирич. [51]
Рассматривается течение в ламинарном пограничном слое около плоской поверхности при больших числах Рейнольдса, не превосходящих критических величин, при которых происходит ламинарно-турбу-лентный переход. Предполагается, что на основное течение наложены возмущения, источник которых находится во внешнем невязком потоке или эти возмущения иницированы изменениями граничных условий на поверхности. Предполагается также, что все функции течения обезраз-мерены и отнесены к соответствующим величинам в невозмущенном невязком потоке, а давление отнесено к удвоеному скоростному напору. [52]
Эта программа, приведенная в виде блок-схемы на рис. 1.25, предназначена для решения проблемы трещинообразования в упруго-пластичных породах, но при незначительных изменениях может быть приспособлена и для случая упруго-вязко-пластичных пород. По этой программе гравитационные и тектонические напряжения рассчитываются совместно и значение горизонтальной составляющей оказывается большим, чем в случае упругих пород. Напряжения, рассчитываемые как результат суммарного воздействия подъема соляного купола и веса перекрывающих пород, контролируются функцией течения. [53]
При определении начала отрыва потока для препятствий, высота и длина которых одного порядка величины, на расстояниях - Ъ необходимо решать полные уравнения Навье - Стокса для несжимаемой жидкости ( хотя внешний поток сверхзвуковой) и упрощенных краевых условий. Для тонких препятствий задача определения начала и развития отрыва существенно упрощается, так как сводится к решению уравнений Прандтля. Правда, градиент давления в них часто не задан и определяется из решения, но это не обязательно приводит к передаче возмущений вверх по течению, так как градиент давления не связан в этом случае со второй производной по х от функций течения. [54]
Рассматриваемые здесь зависимости являются важной физической характеристикой полимерных систем. Они определяются их природой, температурой и давлением. Использование различных типов вискозиметров легко позволяет охватить диапазон изменения Y в 10е - 108 раз, но неоднократно удавалось проводить измерения, когда у изменялось в 1010 - 1012 раз. При этом функция течения всегда должна быть инвариантной относительно способа измерения. [55]