Cтраница 1
Функции восприимчивостей можно определять раздельно для каждого порядка, так как каждый поляризационный член зависит от напряженности поля определенного порядка и может отделяться от других поляризационных членов в соответствии со значениями применяемых напряженностей поля. Для пространственных трансформационных свойств в настоящем разделе справедливо все сказанное в разд. [1]
Функция восприимчивости первого порядка играет важную роль при построении решения по методу последовательных приближений. [2]
Они находят отражение в функциях восприимчивости. Обсудим предварительно эти потери. В последующих рассуждениях мы ограничимся стационарными процессами; при таких процессах содержание энергии в элементе объема веред-нем не меняется во времени, поскольку приток энергии компенсируется ее отдачей. [3]
Легко видеть из этой формулы, что функция восприимчивости убывает с возрастанием TI и поэтому обладает конечным временем корреляции или временем памяти. Экспоненциальное затухание получается только для лоренцевой формы зависимости плотности состояний от частоты. [4]
Следует особо подчеркнуть, что и эти функции восприимчивости также стремятся к нулю при больших т вследствие процессов затухания. Поэтому они также должны характеризоваться конечными временами памяти. [5]
Как известно, из общих выражений для функций восприимчивости п-го порядка во временном представлении можно путем преобразования Фурье получить соответствующие величины в частотном представлении; мы пойдем, однако, по другому пути и получим эти функции непосредственно из теории возмущений для поляризации, причем мы с самого начала заменим зависящие от времени напряженности поля их фурье-образами. [6]
Соответствующим образом нормированный двойной интеграл в уравнении (5.68) называется перекрестной функцией восприимчивости конструкции. [7]
Мы можем интерпретировать (3.36), сказав, что в случае независимого двойного резонанса матричные элемент комбинационного рассеяния света пропорциональны произведению двух функций восприимчивости. Рассмотренный пример может быть подходящим приближением теории возмущений для РКРС молекулой, у которой 10 и / - состояния в области непрерывного спектра, соответствующего диссоциации молекулы. [8]
Другими словами, матричный элемент для рассеяния света при двойном резонансе с участием фонона и при гладко изменяющейся функции х ( о) пропорционален производной от функции восприимчивости по частоте. [9]
В настоящем параграфе модель Друде - Лоренца будет распространена на нелинейные процессы. Как мы уже убедились ( см. разд. Как и в линейном случае, кроме того, может быть дана количественная интерпретация функций восприимчивости высших порядков. Для этой цели следует воспользоваться определенными общими свойствами нелинейной теории, в частности свойствами симметрии, рассмотренными в разд. В данном параграфе мы примем, что соблюдаются допущения разд. [10]
Деккера, но разработан более тщательно. Устройство этих весов таково: сосуд, сделанный из пирек-сового стекла в виде цилиндра, радиально разделен на четыре равные камеры. Для измерения восприимчивости этот сосуд подвешивается на закручивающейся нити между полюсами электромагнита. Две из камер, диаметрально противоположные друг относительно друга, открыты для окружающего газа, а две другие - откачаны и запаяны. При включении поля сосуд отклоняется на некоторый угол, являющийся функцией восприимчивости газа в закрытых камерах. По углу закручивания и определяют магнитную восприимчивость исследуемого газа. [11]