Фемтосекундный импульс
Cтраница 2
Совместный учет всех возмущающих членов позволяет интерпретировать ряд особенностей компрессии фемтосекундных импульсов, отмеченных в экспериментальных исследованиях [39, 40]: несимметричность спектров, их сверхлинейное уширение с ростом входной мощности, нарушение линейности частотной модуляции, насыщение степени сжатия при увеличении R. [16]
В лазерной практике в последнее время широкое распространение получили очень короткие, так называемые фемтосекундные импульсы. [17]
Поэтому ясно, что, когда речь идет об умножении частоты пико - и фемтосекундных импульсов, правомерен вопрос об их оптимальной длительности, приводящей к получению максимального КПД преобразования. [19]
Если вернуться к методической стороне дела, то большинство задач нелинейного взаимодействия пико - и фемтосекундных импульсов может быть решено на основе метода медленно меняющихся амплитуд. Тем не менее здесь есть и исключения, представляющие принципиальный интерес. При оптическом детектировании, генерации разностных частот возникают электромагнитные импульсы длительностью в один период оптических колебаний. Естественно, что их описание может основываться только на полном волновом уравнении. Заметим также, что в этой ситуации теряет смысл традиционное для нелинейной оптики разделение волновых явлений на самовоздействия и взаимодействия. Действительно, ширина спектра волнового пакета становится сравнимой с несущей частотой и, следовательно, перекрывает интервал между центральными частотами взаимодействующих импульсов. [20]
 |
Схема нестационарной КАРС-спектроскопии поляритонов с разрешением по времени и пространству. t3 - время задержки, хп - смещение пробного пучка. [21] |
В [70] сообщается об экспериментах по возбуждению и зондированию когерентных поляритонов в кристалле танталата лития с помощью фемтосекундных импульсов. [22]
Метод ММА адекватен, таким образом, большинству задач линейной ( и, как мы убедимся далее, нелинейной) оптики фемтосекундных импульсов. Естественно, в этом предельном случае приближения, основанные на предположении о медленности изменения амплитуды, в принципе непригодны. [23]
Результаты последующих экспериментов по сжатию фемтосекундных импульсов лазеров на красителях суммированы в табл. 6.3. Они наглядно демонстрируют прогресс в технике генерации, усиления и компрессии фемтосекундных импульсов. Минимальная длительность, достигнутая с помощью решеточного компрессора, который фазирует гармоники уширенного спектра в параболическом приближении, составила 8 фс [63], что соответствует примерно четырем периодам оптических колебаний. [24]
В течение нескольких лет предложенная ими схема со сталкивающимися импульсами ( colliding pulse mode locking - CPM laser) оставалась наиболее распространенной для генераторов перестраиваемых по частоте фемтосекундных импульсов. Использование внутризонаторной фазовой самомодуляции и компрессии позволяет дополнительно сократить длительность генерируемого импульса до 30 фс. [25]
Все три параметра изменяются обратно пропорционально длительности импульса; ими можно пренебречь при Т0 I пс. Они становятся заметными для фемтосекундных импульсов. [26]
Все три параметра изменяются обратно пропорционально длительности импульса; ими можно пренебречь при 7, 1 пс. Они становятся заметными для фемтосекундных импульсов. [27]
Первые успехи здесь были связаны с предложением в 1981 г. новой концепции лазера на красителе с самосинхронизацией мод - системы со сталкивающимися в поглотителе импульсами. В дальнейшем для генерации фемтосекундных импульсов были успешно применены иные схемы синхронизации мод, лазеры иных типов, разнообразные методы нелинейной оптики. [28]
В методах обычной люминесцентной спектроскопии в качестве детекторов используют скоростные фотоприемники и электрон-ко-оптич. Для образования временных ворот возбуждаемая фемтосекундным импульсом люминесценция может направляться на нелинейный кристалл, где она смешивается с фемтосекундным лазерным импульсом. Временная эволюция свечения на фиксированной длине волны измеряется путем установки нелинейного кристалла под соответствующим утлом синхронизма и регистрации сигнала на суммарной частоте при варьировании оптич. [29]
УФ-возбуждении нано-секундными импульсами значений 200 м / с, а скорость отвердевания - 20 м / с ( на пять порядков выше обычной скорости роста кристалла); это дает уникальную возможность изучения кинетики неравновесных фазовых переходов. Еще большие скорости достигаются при возбуждении пикосекундными и фемтосекундными импульсами. [30]
Страницы: 1 2 3 4