Cтраница 3
Порядок укладки атомов, рассчитанный ЭВМ, если судить по парной функции распределения в модели СПУ-структуры, значительно изменяется в процессе релаксации, что следует из рис. 3.27. Видно, что высота плеча второго пика функции g ( r) в модели СПУ-структуры Финнея не очень хорошо воспроизводится экспериментально. Как указывается в работ. СПУ-структуры может быть искаженный тетраэдр. [31]
Получим теперь двухэлектронные уравнения, эквивалентные (7.5.18), которым будут удовлетворять парные функции фтв. [32]
В этом базисе одноэлектронные спиновые функции сначала объединяются попарно, а затем полученные парные функции объединяются в полную спиновую функцию. [33]
Использованный там метод основан на несколько произвольном обрыве цепочки уравнений для равновесной парной функции распределения ( см. разд. [34]
Как известно ( см., например, [27]), термодинамический предел парной функции распределения играет чрезвычайно важную роль в теории жидкостей и газов. [35]
В общем случае аналогичная трактовка, хотя и не приводит к получению радиальной парной функции распределения, позволяет получить зависимость, дающую информацию о структуре жидкости. [36]
Компонента / T ( ri, г) - это вклад в парную функцию PZ от двух электронов в точках г4 и г2, когда оба они имеют спин; аналогично Pf ( гь г2) - это вклад от электронов в точках П и г 2 со спинами i - и - соответственно. Таким образом, каждая компонента определяет вероятность одновременного нахождения электронов с соответствующими спинами ( аа, ар, ра или рр) в двух пространственных точках. Остальные две из шести ненулевых компонент в формуле (4.8.1) ( а именно ар, ( За - и ( За, ар-компоненты) не дают вкладов в парную корреляционную функцию Р2, так как интегралы от них по спиновым переменным равны нулю. [37]
V ее - средняя потенциальная энергия парного межэлектронного отталкивания, которое описывается парной функцией плотности PZ - Первое слагаемое в выражении (4.2.18) является квантовомеха-ническим средним значением кинетической энергии; остальным двум слагаемым можно дать чисто классическую интерпретацию с использованием простых одно - и двухчастичных функций плотности соответственно. Приведенная формула (4.2.18) остается справедливой для любой многоэлектронной волновой функции ( или приближенной волновой функции) для любого состояния произвольной многоэлектронной системы. Так как в формулу непосредственно входят функции, характеризующие электронное распределение, то с помощью формулы (4.2.18) часто бывает возможным довольно полно интерпретировать многие свойства молекулы на основании лишь самых общих сведений о распределении электронной плотности в молекуле без рассмотрения сложной запутанной структуры многоэлектронной волновой функции. Например, химическую связь можно объяснять как результат концентрирования электронной плотности в тех или иных областях в молекуле с результирующим понижением полной потенциальной энергии молекулы, что полностью соответствует интуитивным представлениям элементарной теории валентности. [38]
В уравнении ( 106) функция р) 2) ( -) становится обьемной парной функцией жидкости Численные результаты формулы ( 106) приводятся ниже. [39]
Начиная с гелиевого изоэлектронного ряда и добавляя последовательно по одному электрону, мы вынуждены вводить новые парные функции. [40]
Кроме этого уравнения, существует, однако, большое число других приближенных интегральных уравнений для парных функций распределения. Они представляют собой обобщения или улучшенные варианты уравнений БГИ и были выведены с целью получения разумных приближений для описания плотных газов и жидкостей. Мы не можем привести здесь все эти уравнения, но возвратимся к ним в разд. [41]
Обобщите это определение на точки в трехмерном пространстве и убедитесь в том, что это есть парная функция распределения в статистической механике. Эту функцию называют функцией Пальма. [42]
Значения констант А и 5 зависят от граничных условий, которые должны рассматриваться особо для каждой парной функции. [43]
Это уравнение отличается от кинетического уравнения Больцмана-Боголюбова (3.1.29) только тем, что в его интеграл столкновений входит квазиравновесная парная функция распределения по координатам. В случае разреженного газа G2 1 и, следовательно, полученное нами кинетическое уравнение (3.3.73) переходит в уравнение Больцмана-Боголюбова. [44]
Для описания распределения атомов в соединениях типа МтВХ, состоящих из трех элементов, необходимо иметь шесть радиальных парных функций распределения. Однако совершенно невероятно, что их удастся получить на основании дифракционных измерений. [45]