Cтраница 1
Обобщенная функция неопределенности в этом случае позволяет. [1]
Обобщенные функции неопределенности в форме (8.32) и (8.23) различаются функциями рассеяния. [2]
Для этого случая сечение обобщенной функции неопределенности плоскостью Q0 изображено на рис. 8.5. Из рисунка следует, что обобщенная функция неопределенности имеет три максимума, расположенных вдоль оси т в соответствии с расположением локальных источников вдоль линии визирования. С увеличением размахов колебаний максимумы уменьшаются, что может приводить к неразличению некоторых из их в шумах. Другими словами, интенсивность качки объекта существенно влияет, на фактическую разрешающую способность измерительной системы. [3]
Из (8.38) следует, что обобщенная функция неопределенности и, следовательно, Дт и ДО зависят от параметров как зондирующего сигнала, так и от ткор, QK0p, аир, обусловливающих рассеивающие свойства объекта. [4]
Как мы могли уже убедиться, обобщенная функция неопределенности является мощным средством анализа отраженного поля. Возможности решения задач отражения волн с помощью обобщенной ФН на сегодня далеко не исчерпаны. Поэтому уместно привести некоторые полезные соотношения для этой функции. [5]
Таким образом, в отличие от классической обобщенная функция неопределенности не инвариантна относительно двумерного преобразования Фурье. [6]
Первая из частотных переходных функций рассеяния использовалась ранее при выводе выражения для обобщенной функции неопределенности. [7]
Принцип соответствия заключается в том, что при переходе от протяженного объекта к точечному обобщенная функция неопределенности должна переходить в классическую. [8]
Вычислив интегралы (8.23) и (8.32) с учетом (8.51), убеждаемся в том, что обобщенная функция неопределенности переходит в классическую. [9]
Формальным поводом для того, чтобы Z ( Q, т) 2 называть обобщенной функцией неопределенности, служит то обстоятельство, что в предельном случае, когда лоцируемый объект приближается к точечному отражателю, функция 2 ( Q, т) 2 переходит в классическую функцию неопределенности. [10]
В предельном случае, когда лоцируемый объект по своим отражающим свойствам приближается к точечному отражателю, обобщенная функция неопределенности переходит в классическую. [11]
Для этого случая сечение обобщенной функции неопределенности плоскостью Q0 изображено на рис. 8.5. Из рисунка следует, что обобщенная функция неопределенности имеет три максимума, расположенных вдоль оси т в соответствии с расположением локальных источников вдоль линии визирования. С увеличением размахов колебаний максимумы уменьшаются, что может приводить к неразличению некоторых из их в шумах. Другими словами, интенсивность качки объекта существенно влияет, на фактическую разрешающую способность измерительной системы. [12]
В реальных си - туациях указанные селения оказываются случайными функциями, поэтому измерения повторяются многократно, а результаты усредняются. Измерение сечений обобщенной функции неопределенности может производиться разными способами. [13]
Колебания рассеивающих объектов упрощают расчеты импульсных и частотных переходных характеристик рассеяния, необходимых для анализа отраженных сигналов с временным или пространственным сжатием. С помощью этих характеристик и обобщенной функции неопределенности удается проследить изменение разрешающей способности приемной системы в зависимости от дисперсии скорости колебаний рассеивающего объекта. [14]
Большой раздел характеристик второй группы связан с анализом работы РЛС со сжатием импульса. Наиболее важные показатели работы таких РЛС определяются с помощью обобщенной функции неопределенности ( см. § 1.3), которая учитывает как особенности зондирующего сигнала, так и характеристики отраженного сигнала. [15]