Сцинтилляционный импульс
Cтраница 1
 |
Форма импульса в органических сцинтилляторах для электронов, протонов и а-частиц. [1] |
Сцинтилляционный импульс в органич. [2]
На рис. 373 приведена фотография сцинтилляционного импульса в дифенилацетилене. [4]
 |
Величины времени затухания для промышленных пластических сцинтилляторов. [5] |
Нет никаких точных данных о временах разгорания сцинтилляционных импульсов, хотя известно, что они являются конечными величинами порядка - 1 - 2 нсек и должны определенно влиять на временное разрешение. Когда с помощью этой же системы наблюдались сцинтилляции в непроверенном пластическом сцинтилляторе, то было получено время разгорания 2 8 нсек и время затухания 6 1 нсек. [6]
 |
Зависимость фона от напряжения питания в фотоумножителе 1Р21, подвергнутом глубокому охлаждению. [7] |
При таком простом методе уменьшения фона возможны, однако, просчеты в числе регистрируемых частиц, так как из-за разброса амплитуд часть сцинтилляционных импульсов может оказаться ниже, уровня дискриминации. Кроме того, если регистрируемые импульсы сравнимы по амплитуде с импульсами фона, то применение дискриминатора для срезания фона вообще невозможно. [8]
Если подлежащие регистрации ионизирующие излучения обладают малой интенсивностью и малой энергией, например р-излучение трития, то темновые импульсы фотоумножителя с амплитудой, соизмеримой по величине со сцинтилляционными импульсами, ограничивают чувствительность счетных установок. [9]
При проведении дальнейшей экспериментальной и теоретической работы требуется выяснить механизм первичного тушения. Одним из возможных методов решения этого вопроса может быть сопоставление формы начальных сцинтилляционных импульсов, возбужденных различными частицами одной и той же энергии, с помощью которого может быть осуществлено исследование изменений времени тушения. Это время, по-видимому, слишком мало, чтобы его можно было разрешить с помощью существующих фотоумножителей. Косвенное доказательство наличия первоначальной импульсной вспышки при сцинтилляциях, возбуждаемых а-частицами, дано Райтом [59], но какие-либо прямые наблюдения таких компонент с быстрым затуханием отсутствуют. [10]
 |
Антрацен. Повреждение ионизирующим излучением. Зависимость относительной сцинтилляционной эффективности / / / о от N, полного числа а-час-тиц, поглощаемых на 1 см. [11] |
Аналогичное явление было обнаружено Влеком [56] при облучении a - частицами кристаллов нафталина, n - терфенила, транс-стильбена, пирена и дифенилацетилена. Блек определил величину Ei / 2, энергию падающего а-излучения, растрачиваемую на единицу объема при уменьшении величины / до значения 1 / 2 / 0, где / 0 - начальная амплитуда сцинтилляционного импульса. На основании этих данных автор делает заключение, что влияние облучения электронами пренебрежимо мало по сравнению с облучением a - частицами. [12]
На импульсы тока в анодной цепи фотоумножителя, вызываемые сцинтилляциями, накладываются импульсы фона умножителя. Шумы усилительного устройства практически не мешают измерениям, так как их амплитуда во много раз меньше величины сигналов, приходящих от фотоумножителя на вход усилителя. Если используемая схема не позволяет различать сцинтилляционные импульсы от импульсов фона, то наличие последних приведет к значительному снижению точности, которая может быть достигнута с данным устройством при счете импульсов в течение заданного интервала времени. Действительно, пусть за промежуток времени Т сосчитано N импульсов. В это число, очевидно, входят, помимо импульсов, вызванных регистрируемыми частицами, также и импульсы фона N, среднее число которых за заданный промежуток времени может быть найдено при счете в отсутствии источника. [13]
Наличие я-мезонных пучков позволило уточнить характеристики я-мезонов, найденные раньше, а также установить новые. В частности, уточнили значение времени жизни я-мезонов, которое было измерено методом сравнения количества медленных я-мезонов на разных расстояниях от мишени, а также прямым методом определения промежутка времени между остановкой я - мезона и его распадом. В этом методе момент остановки я - мезона и момент его распада обнаруживались по возникновению сцинтилляционных импульсов в кристаллическом счетчике. Импульсы образуются за счет энергии, которая выделяется в процессе быстрого ( 10 - 12 сек) торможения медленного я - ме-зона, и за счет энергии ( я - ц) - распада и регистрируются осциллографом. Так как скорость развертки электронного луча осциллографа известна, то по расстоянию между импульсами можно было определить время жизни я - мезона. Одновременно в этом опыте измерялось время жизни ц - мезона по расстоянию на экране осциллографа между импульсами, образовавшимися в счетчике в момент ( я - р) - распада и ( р, - е) - распада. [14]
Как показано в разделе VI, 1, в случае кристаллов антрацена величина т очень сильно зависит от толщины кристалла и от характера возбуждения и особенностей наблюдения. В случае других кристаллов, когда величина ахх меньше, эти эффекты выражены гораздо слабее, и величина г стремится к значению ( т: 0х) о, характеризующему молекулярное время затухания. В случае бинарных и тройных сцинтилляторов величина т стремится соответственно к значениям ( т0у) о и ( TOZ) O при более высоких оптимальных концентрациях растворенных веществ, хотя дополнительная стадия переноса энергии в тройных системах приводит к затягиванию сцинтилляционного импульса примерно на 1 нсек по сравнению с эквивалентным бинарным сцинтилля-тором. [15]
Страницы: 1 2