Известная функция - распределение
Cтраница 2
Специфика разрушения поверхности заключается в том, что после акта разрушения, произошедшего в момент времени t, и удаления продуктов изнашивания оставшаяся часть материала, характеризующаяся известной функцией распределения повреждений Q ( M t), вновь вступает в контакт, т.е. материал несет в себе следы истории процесса. Это обстоятельство обусловливает ряд характерных особенностей усталостного изнашивания поверхностей, которые являются предметом обсуждения в последующих разделах этой главы. [16]
Среди других вероятностных характеристик поведения функционала на множестве Y отметим величину вероятности получения лучших значений функционала в ней, чем уже имеющиеся, и вероятности улучшения за п реализаций случайной величины к ( со): cog Y. Эти величины легко оцениваются через известную функцию распределения F ( v), соответствующую распределению случайной величины и ( со): со. [17]
Для систем, у которых частицы распределены согласно статистикам Бозе-Эйнштейна и Ферми-Дирака, связь между температурой и видом функции распределения оказывается еще более сложной. Однако в теоретических исследованиях обычно приходится определять не температуру по известной функции распределения, а, наоборот, находить заполнение энергетических уровней по известной ( измеренной) температуре. [18]
Знание функции распределения дает исчерпывающее представление о значениях появления интересующего нас признака. Поэтому результаты наблюдений массовых проявлений интересующих признаков стремятся сравнить с известными функциями распределений. Любое статистическое исследование вначале требует сбора и упорядочивания первичного статистического материала. В результате статистической группировки, предполагающей распределение наблюдаемых признаков на однородные группы, получают статистические ряды распределений, по которым уже можно рассчитать определенные параметры распределений. [19]
В этом параграфе мы рассмотрим вопрос о нахождении таких величин при известной функции распределения. Если нужна локальная информация ( например, плотность в некоторой точке-физического пространства), то по определению функции распределения необходимо взять средние по всем возможным скоростям; а для того чтобы получить суммарные величины ( например, общую массу газа), требуется дополнительное интегрирование по пространственным координатам. [20]
Распределение давления вдоль внешней границы пограничного слоя представляет собой функцию р ( х т: ), координаты х и времени т и ее считают известной. Член, зависящий от давления в уравнении (7.4), может быть определен по известной функции распределения давления на внешней границе пограничного слоя, и вопрос о том, следует ли его оставлять в указанном уравнении, должен решаться для каждого конкретного случая отдельно. [21]
Распределение давления вдоль внешней границы пограничного слоя представляет собой функцию р ( х, т), координаты х и времени т и ее считают известной. Член, зависящий от давления в уравнении ( VII-4), может быть определен по известной функции распределения давления на внешней границе пограничного слоя, и вопрос о том, следует ли его оставлять в указанном уравнении ( VII-4), должен решаться для каждого конкретного случая отдельно. [22]
Более наглядное, чем точечные оценки, представление об истинных значениях параметров дают доверительные интервалы. Доверительный интервал для параметра а строят на основе статистики Т, которая зависит от а и имеет известную функцию распределения. Чаще всего она имеет вид Т ( а - a) / S ( a), где и - оценка параметра a; S ( a) - оценка СКО а. [23]
Здесь через г, / обозначена совокупность начальных квантовых чисел реагирующих молекул; и - их относительная скорость, через I, т - совокупность квантовых чисел молекул - продуктов реакции. Современные методы экспериментального исследования реакций позволяют во многих случаях измерять функции распределения, и одна из задач теории состоит в том, чтобы по известным функциям распределения получить информацию относительно сечений реакций. [24]
Описанный метод решения не позволяет найти требуемое в ряде случаев распределение концентраций по поперечной координате. Поэтому приведены результаты исследований применительно к массопередаче с более простой химической кинетикой; при указанном ограничении рассмотрены также результаты совместного решения уравнений конвективной диффузии в обеих фазах и проанализирован альтернативный метод расчета скорости хемосорбции на основе известной функции распределения коэффициента турбулентной диффузии вблизи свободной поверхности. [25]
Те в скрещенных полях достигает нескольких миллионов градусов. Это указывает на высокую степень неупорядоченности потока - электронный поток находится в турбулентном состоянии. Вычисляя по известным функциям распределения дисперсию скоростей эмиттируемых электронов, можно по формуле (8.15) найти температуру электронов эмиссии: в данном случае она составляет порядка 3 104 К, что на порядок ниже температуры электронного облака в непосредственной близости вблизи катода ( в первом слое), где много возвращающихся электронов, имеющих большой разброс по скоростям. С удалением от катода электронная температура Те повышается. В рассматриваемом нами запертом магнетроне наиболее горячей является область электронного облака вблизи анода. [26]
 |
Интегральные кривые рапределения объема микропор по их размерам при разных степенях выгорания кокса бурого угля. Данные получены из изотерм адсорбции метанола. [27] |
В исходном материале входы в микропоры заужены, что-затрудняет диффузию молекул азотд при низких температурах. При небольшом выгорании вначале разрабатывается эта входная суженная часть микропор. В дальнейшем концентрация окислителя по длине микропор устанавливается в соответствии с известной функцией распределения концентрации окислителя внутри выгорающего цилиндра. Такое распределение окислителя при достаточном развитии системы транспортных пор приводит к тому, что диаметр устьев микропор при выгорании резко возрастает. Постепенно в этом месте микропоры сливаются между собой. [28]
 |
Секционный вариант идеального грунта. [29] |
Уилли и Гарднер [64] провели большую работу, в которой широко использовали понятия теории Козени - Кармана и распределения пор по радиусам. Их интересовал вопрос о возможности теоретического получения кривых фазовых проницаем остей, определяющих совместное движение двух жидких фаз, например воды и нефти в пласте. Они считали, что пористой среде эквивалентен идеальный грунт, разделенный на узкие секции ( рис. 4), в каждой из которых имеется полный набор каналов различных диаметров с известной функцией распределения. Секций случайным образом наложены друг на друга. Каждая фаза независимо движется по тем каналам секции, которые она занимает в данный момент благодаря капиллярным эффектам и которые соединены с насыщенными той же жидкостью каналами следующей секции. [30]
Страницы: 1 2