Cтраница 3
Ортоводород характеризуется симметричными спиновыми функциями а ( 1) а ( 2), а ( 1) р ( 2) р ( 1) а ( 2) и р ( 1) р ( 2) и антисимметричными нечетными вращательными состояниями. При нормальной температуре в водороде содержится около 25 % параизомера. Поскольку только этот спиновый изомер может находиться в безвращательном состоянии ( вращательное квантовое число равно нулю), то при переходе ортоводорода ( в его низшем состоянии вращательное квантовое число равно единице) в параводород выделяется энергия. Энтальпия такого превращения при 20 К составляет 337 17 кал / моль. [31]
Здесь а - спиновая функция для случая положительного спина ( tnsl / 2), Р - спиновая функция для отрицательного спина ( ms - / 2), а и г зь имеют одинаковый вид, только в г з & в качестве аргумента стоит расстояние гь, в то время как а зависит от га. [32]
Здесь и - спиновая функция, задающая модуль и ориентацию спина, а - функция, описывающая внутреннее состояние частицы, по которой можно будет определить новые параметры ее состояния. [33]
Теперь нужно рассмотреть спиновые функции. [34]
В частности, спиновые функции ijja и %, введенные в разд. [35]
Здесь а - спиновая функция для случая положительного спина ( tnsl / 2), Р - спиновая функция для отрицательного спина ( ms - / 2), tya и г зь имеют одинаковый вид, только в ъ в качестве аргумента стоит расстояние гь, в то время как а зависит от га. [36]
В общем случае спиновые функции изображаются двумерными одностолбцовыми матрицами или функциями от переменной, пробегающей только два значения. [37]
Докажите, что спиновые функции Sj / 2 ( sz) и S 2 ( sz) ортогональны. [38]
В этом базисе одноэлектронные спиновые функции сначала объединяются попарно, а затем полученные парные функции объединяются в полную спиновую функцию. [39]
Молекулярные орбитали и спиновые функции уравнений ( 97) и ( 98) записаны в системе координат хуг, оси которой параллельны осям х, у, z главной системы координат. [40]
В состояниях радикала первая спиновая функция относится к электрону, вторая - к ядру. [41]
Этим конфигурациям соответствуют собственные спиновые функции, симметричные относительно одновременной перестановки всех пар одинаковых ядер. [42]
Ясно, что спиновая функция ядра азота полносимметрична относительно операций полной группы перестановок ядер. [43]
Так как переменные спиновой функции % частиц со спином, / 2 пробегают только два значения s / 2, то функция / может быть антисимметризована не более чем по двум переменным. [44]
Схемы Юнга для спиновых функций характеризуют только полный спин системы. Поэтому каждая схема Юнга, соответствующая полному спину S4 изображает 2S - - 1 различных спиновых состояний, которые отличаются друг от друга проекциями полного спина. [45]