Квазиклассическая функция

Cтраница 1

Квазиклассическая функция 2 / гб ( р) представляет собой связанное с полем U изменение действия при пролетаиии частицы вдоль классической траектории. [1]

Квазиклассическая функция 2Н6 ( р) представляет собой связанное с полем U изменение действия при пролетании частицы вдоль классической траектории. [2]

Грина; попутно решается задача о нахождении квазиклассической функции Грина. [3]

Поскольку согласно ( 5) гамильтониан продольного движения в функциях фт1 диагоналей, то это значит, что для квазиклассических функций с т 1 значение Emi вдоль дрейфовой оболочки 6 const остается постоянным. [4]

Движение частицы в одномерной потенциальной яме. ОКОЛО ТОЧКИ ПОВОрОТЗ Xi ВЫ. [5]

Первое слагаемое в ( 22 10) при возрастании х экспоненциально убывает, а второе слагаемое экспоненциально возрастает. Практическое использование этих квазиклассических функций возможно лишь в том случае, когда известна связь осциллирующего решения с экспоненциальным при переходе через точки поворота. [6]

Как известно, для волновых функций непрерывного спектра квазиклассические функции являются довольно хорошим приближением, При этом, однако, известную трудность представляет их нормировка. Волновые функции непрерывного спектра Д ( г), нормированные условием ( см. гл. [7]

В связи с этим квазиклассические волновые функции могут использоваться в более широком интервале температур и плотностей. Надо, однако, иметь в виду, что квазиклассические функции менее удобны по сравнению с водородоподобными с точки зрения получения аналитических формул для вычисления сечений радиационных процессов. [8]

Изложенный выше способ вычисления интегралов получил название метода стационарной фазы. К этому методу мы еще неоднократно обратимся в дальнейшем при проведении расчетов с квазиклассическими функциями. [9]

Коллапсы волновых функций внутри газа не отличаются от тепловых флуктуации - они не измеримы извне и не сопровождаются коллапсами наблюдаемых вероятностей. При этом внутри небольшого макроскопического объема процесс релаксации происходит практически так же, как у классических частиц. А именно, локально функция распределения максвеллизуется, и у газа появляются макроскопические параметры порядка - температура, плотность, скорость. Макроскопические газовые частицы из многих молекул имеют очень малую длину волны де Бройля, так что их волновые функции можно считать сколлапсированными в квазиклассические функции. [10]

Страницы: 1