Cтраница 1
Волновая функция нуклона, являющегося частицей с ( механическим) спином 1 / 2, есть биспинор фа. [1]
Подход к проблеме формирования а-частицы, исходящий из перекрытия соответствующих четырех волновых функций нуклонов, представляется в настоящее время наиболее реалистическим. [2]
Поэтому уравнение (11.5.6) дает лишь самое низшее приближение скорости перехода, если появляющиеся в нем волновые функции нуклонов уже являются собственными функциями / / Q. Как уже обсуждалось выше, решение уравнения Шре-дингера для многих тел, содержащего / / 5, далеко не тривиально и пока еще не получено теоретически. Последуем просто за Бакалом и Вольфом и попытаемся оценить влияние Hs на нуклонную волновую Функция двух тел. [3]
Вследствие больших масс сталкивающихся частиц представляется разумным рассматривать движение их центров масс с помощью классической механики и находить вероятность передачи с помощью разложения волновой функции нуклона по собственным функциям ядра, в которое переходит нуклон, и собственным функциям ядра, образовавшегося после перехода нуклона. [4]
А) Ф (): Go ( р) [ г в Мг ( р, Л) ] Go ( р - Л) Ф ( Л), в которой вместо функций Грина G0 ( p) и G0 ( p - &), соответствующих внешним линиям, нужно подставить волновые функции нуклонов. [5]
Последний приводит к тому, что область максимальных значений волновой функции нуклона располагается вдоль линии, соединяющей ядра. Мы будем говорить в таких случаях, что имеет место анизотропное взаимодействие. Заметим, что при больших R взаимодействие будет более эффективным в том случае, когда максимум волновой функции расположен вдоль линии, соединяющей ядра. [6]
Это объясняется тем, что в бета-распаде ядра может принимать участие несколько нейтронов, поэтому, например, ( Ftll2) 6He ( Ftl / 2) n несмотря на неполное перекрытие пир волновых функций; здесь участие в бета-распаде принимают два нейтрона ядра 6Не, расположенных на второй нейтронной оболочке. Измерения ( Ft1f2) AtZ служат источником информации о волновых функциях нуклонов внутри ядер. [7]
Небольшое различие константу и j3 распадов в (18.28) связано с тем, что бета-распад нейтрона определяется только той частью слабого адронного тока, которая сохраняет странность. Отметим, что при рассмотрении слабых взаимодействий с участием ядер гораздо большая неопределенность результатов возникает из-за того, что волновые функции нуклонов в ядрах известны плохо ввиду отсутствия точной теории сильных взаимодействий. [8]
Если вне заполненных оболочек имеется всего один нуклон, формулы (118.12) или (118.13) непосредственно дают магнитный момент ядра. В случае большего числа нуклонов усреднение магнитного момента должно производиться с помощью волновой функции системы, должным образом составленной из индивидуальных волновых функций нуклонов. [9]
Правила отбора для типов взаимодействия Т и А называются правилами отбора Гамова - Теллера, а для S и V - правилами отбора Ферми. Случай псевдоскалярного типа взаимодействия ( Р) является в некотором роде особым случаем, поскольку здесь решающую роль играют входящие в волновую функцию нуклона малые релятивистские члены, которые недостаточно хорошо известны. Экспериментальные данные показывают, что в большинстве случаев следует пользоваться правилами отбора Гамова - Теллера. [10]
Если вне заполненных оболочек имеется всего один нуклон, формулы ( 118 12) или ( 118 13) непосредственно дают магнитный момент ядра. Для двух нуклонов сложение их магнитных моментов тоже производится элементарно ( см. задачу 1), В случае большего числа нуклонов усреднение магнитного момента должно производиться с помощью волновой функции системы, должным образом составленной из индивидуальных волновых функций нуклонов. [11]
Во-первых, особая повышенная устойчивость а-частицы действительно наблюдается и может быть объяснена квантовой теорией. Два протона и два нейтрона, образующие а-частицу, могут находиться в одном и том же пространственном состоянии, но в различных спиновых зарядовых состояниях ( р f, р, п f, п), не нарушая принципа Паули. Волновые функции нуклонов при этом будут полностью перекрываться, а это приводит к большой энергии связи. [12]