Cтраница 1
Волновые функции систем частиц, обладающих целым спином, должны быть симметричны, поэтому они изображаются произведениями координатной и спиновой функций, относящихся к одной и той же схеме Юнга, или линейными комбинациями таких произведений. [1]
Волновые функции систем частиц, обладающих целым спином, должны быть симметричны, поэтому они изображаются произведениями координатной и спиновой функций, относящихся. [2]
Ясно, что волновая функция системы N частиц нормирована не в реальном трехмерном пространстве, а в STV-мерном конфигурационном пространстве. [3]
Таким образом, если известна волновая функция системы частиц, то квантовая механика позволяет в принципе предсказать ее свойства. [4]
Выразить оператор поворота Й ( чо), описывающий преобразование волновой функции системы N частиц при вращении системы координат на угол фо относительно оси, направление всторой в пространстве определяется единичным вектором По, через оператор момента системы. [5]
Принцип тождественности частиц на языке волновых функций, описывающих в квантовой механике их поведение, означает, что волновые функции системы частиц, получающиеся друг из друга перестановкой пар одинаковых частиц, могут отличаться только несущественным множителем е, где / - вещественное число. Добавление этого множителя не меняет ни плотности вероятности 2 обнаружения частиц, ни средних значений физических величин. Следовательно, перестановка пары частиц местами либо оставляет волновую функцию неизменной, либо меняет ее знак. [6]
Обменное взаимодействие является, как известно, специфическим квантовым эффектом, возникающим в связи с той или иной симметрией волновых функций системы частиц по отношению к их перестановкам. Роль обменного взаимодействия в ферромагнетиках была впервые отмечена Я - И. [7]
Обменное взаимодействие является, как известно, специфическим квантовым эффектом, возникающим в связи с той или иной симметрией волновых функций системы частиц по отношению к их перестановкам. Роль обменного взаимодействия в ферромагнетиках была впервые отмечена Я.И. Френкелем, Я.Г. Дорфманом и В. [8]
Из сказанного вытекает, что величина г) 2 должна быть истолкована как вероятность не в трехмерном, а в конфигурационном пространстве. Вместе с тем, введение волновой функции системы частиц особенно наглядно подтверждает невозможность истолкования волновой функции как величины, описывающей волновой процесс, сходный с электромагнитной или акустической волной и распространяющийся в реальном пространстве. Действительно, всякий волновой процесс в реальном пространстве характеризуется совокупностью трех переменных координат и времени. Между тем волновая функция системы Л частиц зависит от 3N координат и времени. [9]
Так, в ней отсутствует понятие об отдельном электроне в атоме и в молекуле и вообще невозможно расчленение физической системы на составляющие ее части. Дело в том, что волновая функция системы частиц в квантовой механике, вообще говоря, не представляется через волновые функции составляющих ее частей. Такое представление возможно лишь на уровне приближенных методов квантовой механики. Понятие о кванто-вомеханическом состоянии отдельного электрона в атоме, молекуле или вообще отдельной частицы в системе частиц возникает в приближении, которое называется одноэлект-ронным приближением, или более широко, приближением независимых частиц. В этом случае волновая функция системы частиц выражается через произведение волновых функций отдельных частиц. [10]
Более простой вариант одноэлектронного приближения ( приближения независимых частиц) представлен методом Хартри. Этот метод представляет собой упрощенный прообраз метода Хартри - Фока. В нем так же, как и в методе Хартри - Фока, волновая функция системы частиц выражается через произведение волновых функций отдельных частиц; однако действие принципа Паули не учитывается. В уравнениях Хартри отсутствует обменная поправка, которая присутствует в уравнениях Хартри - Фока. Действие принципа Паули учитывается лишь после проведения вычислений: полученный набор одно-электронных состояний заполняется таким образом, чтобы два электрона не оказались в полностью идентичных со стояниях. [11]
Изложенный выше расчетный аппарат теории рассеяния связан с заданием явного вида распределения потенциала взаимодействия во всем пространстве. Между тем в ряде важных случаев потенциальная энергия ( не зависящая от скорости) не еуществует. Поэтому в современной теории рассеяния важную роль играет более общая постановка задачи. Именно, пусть задана волновая функция системы частиц tya ( t - - ) в начальном состоянии до взаимодействия. Волновая функция ty ( t - оо) может быть выражена Через начальную функцию tya ( t - - ) с помощью оператора V ( t to), введенного в § 49 и описывающего эволюцию волновой функции во времени. [12]
Так, в ней отсутствует понятие об отдельном электроне в атоме и в молекуле и вообще невозможно расчленение физической системы на составляющие ее части. Дело в том, что волновая функция системы частиц в квантовой механике, вообще говоря, не представляется через волновые функции составляющих ее частей. Такое представление возможно лишь на уровне приближенных методов квантовой механики. Понятие о кванто-вомеханическом состоянии отдельного электрона в атоме, молекуле или вообще отдельной частицы в системе частиц возникает в приближении, которое называется одноэлект-ронным приближением, или более широко, приближением независимых частиц. В этом случае волновая функция системы частиц выражается через произведение волновых функций отдельных частиц. [13]