Волновая функция - начальное состояние
Cтраница 1
Волновая функция начального состояния tynim не зависит от углов. [1]
Волновая функция начального состояния Фг -, зависящая от координат всех ядер и электронов, представляется в виде произведения плоской волны, описывающей движение общего центра масс всех частиц, плоской волны, описывающей относительное движение поднаборов частиц, входящих в молекулы А и В, и волновые функции связанных состояний молекул А и В. [2]
Здесь нормированная волновая функция начального состояния имеет вид ( 1 / 1 / У) г, причем множитель 1 / ] / / / необходим ввиду того, что ij нормирована на единичную амплитуду; ф - волновая функция конечного состояния. Это выполняется только в том случае, если вероятность - излучения достаточно мала. [3]
В рассматриваемом случае грн совпадает с волновой функцией начального состояния нуклона г н; я зк ф фе Фч гДе NK - волновая функция конечного состояния нуклона; i e - волновая функция электрона и г з - волновая функция нейтрино; Н - оператор энергии взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем. [4]
Пусть Фа ( - оо) - волновая функция начального состояния, характеризующая в момент времени t - оо относительное движение двух подсистем и их внутренние состояния. [5]
Пусть Ф0 ( - с) - волновая функция начального состояния, характеризующая в момент времени t - сю относительное движение двух подсистем и их внутренние состояния. [6]
Лишь при этом выполняется исходное предположение о малости изменения волновой функции начального состояния. Так как вероятность перехода линейно растет со временем, то для применимости теории возмущений необходимо, чтобы время действия возмущения t не было бы слишком большим. [7]
Совпадение результатов теории атомного поглощения с экспериментом и тот факт, что для вычисления матричного элемента перехода существенен ход волновой функции конечного состояния электрона лишь в непосредственной близости от ядра поглощающего атома ( там, где отлична от нуля волновая функция начального состояния Ч к), является первым и несомненным указанием на то, что поглощение рентгеновских лучей металлом - по преимуществу атомный процесс, отражающий главным образом влияние ближайшего окружения атома в решетке. [8]
Оператор Н превращает волновую функцию протона в волновую функцию нейтрона и наоборот. Это утверждение равносильно предположению о том, что волновая функция начального состояния нуклона, испытывающего р-превращение, зависит не только от пространственных и спиновых координат, но и от зарядовой координаты Г, ( § 22), которая может принимать только два значения, соответствующие нейтронному или протонному состоянию нуклона. [9]
Такой асимптотикой, как известно [26, 27], должна обладать волновая функция частицы, исчезающей в процессе рассеяния. В частности, в процессе тормозного излучения такой асимптотикой должна обладать волновая функция начального состояния. [10]
 |
Зависимость относительных интенсивностей от hv. [11] |
В работах [36, 37] получено выражение для угловой зависимости при любых степенях поляризации ионизирующего излучения. Из этого выражения следует, в частности, что если отбирать фотоэлектроны под углом 54 44 на каждой из трех осей - направлению ионизирующего излучения и двум перпендикулярным к нему направлениям, то относительная интенсивность линий не будет зависить ни от углового распределения, ни от степени поляризации ионизирующего излучения. Параметр р зависит сложным образом как от волновой функции начального состояния, так и от энергии фотоэлектрона. [12]
Формула ( 92 6) позволяет вычислять вероятности переходов под действием внезапных возмущений, малых по абсолютной величине, когда применима теория возмущений. В ряде случаев, однако, происходят большие и быстрые изменения ( по сравнению с периодом движения в системе), при / которых неприменима теория возмущений. Например, при р-распаде легких ядер заряд ядра изменяется на единицу за время - о / е, значительно меньшее периода движения электрона в атоме. Вероятности переходов, вызываемые такими быстрыми внезапными изменениями оператора Гамильтона, могут быть легко сосчитаны, если мы учтем, что волновая функция начального состояния практически не меняется за очень малое время изменения потенциала. [13]
Формула ( 92 6) позволяет вычислять вероятности переходов под действием внезапных возмущений, малых по абсолютной величине, когда применима теория возмущений. В ряде случаев, однако, происходят большие и быстрые изменения ( по сравнению с периодом движения в системе), при которых неприменима теория возмущений. Например, при р-распаде легких ядер заряд ядра изменяется на единицу за время - а [ с, значительно меньшее периода движения электрона в атоме. Вероятности переходов, вызываемые такими быстрыми внезапными изменениями оператора Гамильтона, могут быть легко сосчитаны, если мы учтем, что волновая функция начального состояния практически не меняется за очень малое время изменения потенциала. [14]
Страницы: 1