Cтраница 1
Волновая функция частицы i ( х) в одномерной потенциальной яме в случае, когда яма ограничена барьером конечной высоты и ширины, не обращается в нуль на стенках потенциального барьера и вне его. Вопреки тому, что следовало бы ожидать по классической физике, в квантовой механике существует отличная от нуля вероятность нахождения частицы вне потенциальной ямы даже в том случае, когда энергия частицы в яме недостаточна для преодоления ею барьера ( стр. Если потенциальный барьер разделяет две потенциальные ямы, то вероятность прохождения частицы через барьер отлична от нуля только в том случае, когда по другую сторону барьера имеется уровень или ряд уровней с той же или меньшей энергией. Переход через барьер на уровень равной энергии называется резонансным переходом. [1]
Волновая функция частицы со спином 2 может быть выбрана различными способами. [2]
Волновая функция частицы в общем случае является спинором, однако векторный потенциал А в данном случае является единичной матрицей по отношению к действию на спинор, т.е. на каждую его компоненту действует одта и тот же вентерный потенциал. В случае произвольного поля ( не электромагнитного) Нет оснований для выполнения этого условия и сообщенный векторный потенциал является матрицей при действия из оглнор. [3]
Волновые функции частицы в электромагнитном поле обладают неоднозначностью, связанной с неоднозначностью потенциалов поля. [4]
Волновая функция частицы с I 0 зависит только от координаты г, но не от углов О и ср. [5]
Волновая функция частицы не удовлетворяет уравнению Mi) n Mntyn. [6]
Волновая функция частицы, находящейся в потенциальной яме в основном состоянии, имеет только один максимум. [7]
Поэтому волновая функция частицы распадается на произведение координатной и спиновой функций. Из них первая есть просто волновая функция свободного движения; нас интересует ниже только спиновая часть. Оператор s при этом представляется в виде суммы Х а операторов спина этих частиц, а волновая функция - в виде произведения 25 спиноров первого ранга. [8]
Поэтому волновая функция частицы распадается на произведение координатной и спиновой функций. Из них первая есть просто волновая функция свободного движения; нас интересует ниже только спиновая часть. Оператор 1з при этом представляется в виде суммы J ] a операторов спина этих частиц, а волновая функция - в виде произведения 2s спиноров первого ранга. [9]
Рассмотрим волновую функцию векторной частицы, которая представляет собой четырехмерный вектор Аа. Этот вектор должен удовлетворять условию Ма 0, где k - импульс векторного бозона. Это условие имеет очень простой смысл в системе, где бозон покоится. А и имеет, таким образом, три независимые пространственные компоненты. [10]
Задача 5.13. Волновая функция частицы в стационарном состоянии имеет вид ( г) Се - г а, где а - положительная константа. [11]
Итак, волновая функция частицы описывает возможности исхода того или иного последующего наблюдения. [12]
Какова связь волновых функций частицы и античастицы в вмпульенеш представлении с решениями 4 J ( r, t) уравнения Клейна - Гордона. [13]
Уравнения для волновых функций частиц с высшими спинами были получены выше как следствие того, что исходная функция ( для состояния покоя) описывает частицы с заданным спином. Использование волновых функций ( 118) и ( 125) для параметризации матричных элементов представляет существенные удобства ввиду простоты уравнений и их тензорного характера. [14]
По Борну, волновая функция частицы - это не амплитудная функция, в обычном смысле используемая для описания волн, а, скорее, мера вероятности события. Когда волновая амплитуда велика, то велика и вероятность события, малая амплитуда отвечает столь же малой вероятности события. [15]