Фотоэлектрический импульс

Cтраница 1

Фотоэлектрические импульсы разделяются посредством электронного ( или механического) реле, которое работает синхронно и син-фазно со световым прерывателем. [1]

Таким образом, фотоэлектрические импульсы, подобно фотонам электромагнитного поля, подчиняются статистике Пуассона. [2]

Однако в общем случае следует ожидать наличия корреляций между последовательными фотоэлектрическими импульсами. Причина заключается в том, что каждое фотодетектирование привносит информацию о состоянии поля, которая влияет на наши расчеты вероятности другого фотодетектирования. Мы можем выразить это другим образом, прибегая к более классическому представлению оптического поля, если скажем, что флуктуации интенсивности заставляют фотодетектирования коррелировать в двух или более пространственно-временных точках. Поэтому только при отсутствии флуктуации интенсивности последовательные фотодетектирования являются строго независимыми. [3]

Эта процедура включает в себя измерения, при которых регистрируются отдельные фотоэлектрические импульсы. [4]

Схема установки для фотоэлектрических корреляционных измерений. Временной интервал между запускающим и останавливающим импульсами записывается в цифровом виде синхронно с временем Т без учета промежуточных импульсов. Ф - фототрубка, У - усилитель, Д - дискриминатор, 3 - задержка, С - счетчик. [5]

Можно привести общие рассуждения относительно того, почему следует ожидать группировку фотоэлектрических импульсов в той ситуации, когда свет теплового источника попадает на фотодетектор. Если принять классическую картину оптического поля, то можно утверждать, что тепловые флуктуации источника заставляют флуктуировать интенсивность света. Но чем больше мгновенная интенсивность света, тем больше происходит фотоэмисий, так что фотоэлектрические импульсы распределены не строго случайно, как это было бы при постоянной интенсивности облучения. Следовательно, группировка является результатом проявления флуктуации электромагнитных волн и, как теперь видно, имеет полу классическое объяснение. [6]

Очевидно, что для состояний, для которых существуют фотоэлектрические корреляции, фотоэлектрические импульсы, производимые облучаемыми фотодетекторами, не возникают полностью случайно, и, изучая данные корреляции в пространстве и времени, можно получать информацию о природе оптического поля. Как мы уже упоминали в разд. [7]

Результаты двухвременных корреляционных измерений света от одного атома Na, иллюстрирующие антигруппировку. ( Из работы Dagenais and Mandel, 1978. [8]

Как показано на рис. 14.11, при временных интервалах т до 25нс наблюдалось большее число пар фотоэлектрических импульсов, чем при нулевом временном интервале. Данная ситуация находится в соответствии с предсказаниями квантовой теории резонансной флуоресценции, которая дает Х ( т) А ( 0), как мы еще увидим в разд. [9]

Это подтверждается экспериментальными результатами, показанными на рис. 9.66. Однако это уравнение не описывает адекватным образом измерение, при котором отдельные фотоэлектрические импульсы не разрешаются. Этой проблемой мы уже занимались в разд. Здесь мы коротко повторим вычисления для квантового поля. [10]

Отсюда ясно видно, что нормированная корреляционная функция A ( i i, ti r2, t2) обеспечивает меру отсутствия статистической независимости фотоэлектрических импульсов. Только для тех состояний поля, для которых Л 0, импульсы являются независимыми. [11]

Поскольку 2, подобно Е Е измеряется в фотонах в секунду, то единицей измерения J ( t) является заряд в секунду, и т является, очевидно, вероятностью того, что один фотон вызывает один фотоэлектрический импульс. [12]

Отраженное количество света попадает в фотоэлемент и возбуждает электроимпульс, напряжение которого усиливается с помощью электронного усилителя Если в процессе копирования световое пятно смещается с кромки чертежа или силуэта, то изменяется количество отраженного света, а следовательно, изменится величина напряжения фотоэлектрического импульса. [13]

G задается выражениями (15.6.3) и (15.6.13), и зависимость ее от т показана на рис. 15.9. Она всегда равна нулю в момент т 0 и затем растет при увеличении т, как показано на рис. 15.9. Это совсем не похоже на классическую корреляционную функцию, которая может стать меньше своего начального значения при т 0, но никогда не может превзойти его. Фотоэлектрические импульсы, создаваемые падающим на фотодетектор светом флуоресценции, должны, следовательно, демонстрировать антигруппировку, как обсуждалось подробно в разд. [14]

К преобразованию двойного интеграла в выражении в одинарный интеграл. [15]

Страницы: 1 2