Характер - обтекание - тело
Cтраница 1
Характер обтекания тел потоком существенно зависит от формы обтекаемых тел. Рассмотрим сначала простейший случай обтекания круглого цилиндра, ось которого перпендикулярна к плоскости ху ( рис. 282), предполагая, что силы вязкости отсутствуют. [1]
Все определяется характером обтекания тела, которое существенно зависит от наличия сил вязкости, играющих принципиальную роль в возникновении той или иной картины обтекания. [2]
Наблюдения за характером обтекания модельных тел и анализ покрытий контрольных образцов позволяют сделать некоторые качественные оценки. При скоростях фильтрации псевдоожижаю щего агента, соответствующих этапу монотонного расширения, слоя, наблюдается хорошее обтекание вертикальных и горизонтальных нижних поверхностей, однако на горизонтальных верхних поверхностях образуется залежь материала. По мере увеличения скорости фильтрации газового потока все большая часть этого материала переходит в движение, но появляется канальный проскок части газа вдоль вертикальных поверхностей и под горизонтальной поверхностью образуется газовая полость, свободная от дисперсных частиц. При этом покрытие нижней горизонтальной площадки оказывается гораздо более тонким и пористым. Таким образом, изменяя режимы псевдоожижения, можно подбирать состояние псевдоожиженного слоя для тех или иных условий и изделий. [3]
Сопротивление давления при неизменном характере обтекания тел растет пропорционально квадрату скорости потока. [4]
Верхний предел интегрирования зависит от характера обтекания тела. [5]
Верхний предел интегрирования зависит от характера обтекания тела. Если ламинарный пограничный слой распространяется на всю поверхность, то 1Х - продольный размер тела вдоль оси х; если имеет место отрыв, то 1Х определяет точку отрыва; если в пределах поверхности имеет место переход к турбулентному режиму, то 1Х определяет точку перехода, за которой сопротивление трению определяется по зависимости турбулентного слоя. [6]
По современным воззрениям, коэффициенты сопротивление зависят от характера обтекания тела на всем его протяжении, причем сопротивление вовсе не определяется одной какой-либо геометрической характеристикой тела, например площадью миде - 1евого сечения, как предполагал Ньютон. [7]
В рассматриваемой задаче видоизменение скоростных и температурных полей пограничного слоя определяется не только характером обтекания тела и тепловыми условиями, но в значительной мере и наличием поперечного потока вещества. Происходит урезывание кривых распределения скоростей и температур при потоке вещества от стенки наружу. Уже для относительно небольшой интенсивности вдува ( для пластины при числе Р е105 порядка 0 2 % расхода через полное сечение пограничного слоя) теоретически происходит оттеснение основного потока от стенки; поперечные градиенты скоростей и температур при этом обращаются в нуль для любых чисел Рг. Физически этот факт, вероятно, обусловлен несправедливостью упрощающих предположений теории пограничного слоя. [8]
 |
Схема поверхнс. тных сил. [9] |
Интегралы в (1.13) - ( 1 - 15) - безразмерные величины, учитыв на аэродинамические силы характера обтекания тела заданной фор: газом ( жидкостью) при определенной ориентировке тела относитель набегающего потока. [10]
Анализ колебаний с большими амплитудами колебания давления и скорости при условии, что пограничный слой остается ламинарным, показывает, что характер обтекания тел изменяется. [11]
Малая толщина пограничного слоя позволяет влиять на него с помощью небольших по высоте препятствий на пути движения слоя: создавать явную подъемную силу, препятствовать синхронным срывам вихрей по длине цилиндра и др. Таким активным вмешательством в характер обтекания тела можно изменять его поведение в нужном направлении, например для гашения вибрации. [12]
Однако силами трения отнюдь не исчерпывается то влияние, которое оказывает вязкость на характер сил, действующих со стороны потока на обтекаемое тело. Вязкость жидкости существенно изменяет характер обтекания тела потоком, а вместе с тем и распределение давлений жидкости на поверхность обтекаемого тепа, так что равнодействующая сил давлений оказывается не равной нулю. При больших скоростях потока эта результирующая сил давления может оказаться гораздо больше собственно сил трения и играть преобладающую роль. [13]
 |
Обтекание цилиндра [ IMAGE ] Обтекание жидко-вязкой жидкостью стью тела каплевидной формы. [14] |
Но влияние вязкости не исчерпывается возникно-вением сил трения. Наличие пограничного слоя в корне изменяет характер обтекания тела жидкостью. [15]
Страницы: 1 2