Характер - распределение - плотность - ток
Cтраница 1
Характер распределения плотности тока по сечению примерно одинаков как в зубцах, так и во впадинах. При вычислении активного и внутреннего реактивного сопротивлений нагреваемого слоя в качестве длины подставляется средний периметр шестерни ( с учетом толщины активного слоя), причем периметр примерно в 1 2 раза больше длины начальной окружности. [1]
Характер распределения плотности тока ( математическое описание которого дано в работе [14]) на различных участках частично погруженного электрода, находящихся под пленкой электролита, зависит не только от подачи газа к поверхности пленки, но также от свойств пленки ( электропроводности, вязкости) и активности электрода. [3]
В этом случае характер распределения плотности тока по поперечному сечению проводника становится несущественным. Поэтому можно ввести понятие силы тока: при интегрировании по объему проводника следует произвести замену j ( t, х) еД / - I ( t) dl, где I ( t) - полный ток, протекающий по проводнику. Изменение тока в различных участках проводника происходит не мгновенно, а через промежуток времени l / v, где / - размер цепи, v - скорость распространения электромагнитного поля. Мы будем предполагать, что величина l / v мала по сравнению с характерным временем изменения поля: l / v T. Это означает, что мы пренебрегаем эффектами запаздывания, связанными с конечностью величины скорости распространения поля. [4]
 |
Распределение плотности тока по поверхности локального элемента. [5] |
Как видно из графиков, характер распределения плотности тока в обоих случаях одинаков; различие существует только в абсолютном значении токов, и то лишь на близком расстоянии от границы контакта. Интересно, что у границы контакта плотность тока на аноде в 5 - 7 раз выше, чем на катоде. Если на катоде кривая плотности тока плавно понижается с удалением от границы контакта, то на аноде это снижение наступает резко. Практически весь ток сосредоточивается на участках, находящихся на расстоянии не более 5 - 6 мм от границы контакта. Это объясняется тем, что омическое сопротивление у границы контакта мало и величина тока определяется лишь поляризацией; по мере увеличения расстояния омическое сопротивление тонкого слоя электролита сильно возрастает и ток падает до нуля. Чем тоньше слой электролита, тем зона влияния контакта должна все более сужаться. За пределами 5 - 6 мм преобладает влияние местных коррозионных элементов, что выражается изменением полярности электродов. На графиках это обнаруживается по разбросу экспериментальных точек. [6]
Как видно из графиков, характер распределения плотности тока в обоих случаях одинаков; различие существует только в абсолютном значении токов, и то лишь на близком расстоянии от границы контакта. Интересно, что у границы контакта плотность тока на аноде в 5 - 7 раз выше, чем на катоде. Если на катоде кривая плотности тока плавно понижается с удалением от границы контакта, то на аноде это снижение наступает резко. Практически весь ток сосредоточивается на участках, находящихся на расстоянии не более 5 - Ъ мм от границы контакта. Это объясняется тем, что омическое сопротивление у границы. Чем тоньше слой электролита, тем зона влияния контакта должна все более сужаться. За пределами 5 - 6 мм преобладает влияние местных коррозионных элементов, что выражается изменением полярности электродов. На графиках это обнаруживается по разбросу экспериментальных точек. [7]
Более подробное рассмотрение ( см. § 4 - 2) показывает, что кривая в наружном слое идет более полого из-за частичного отражения от внутренней границы слоя электромагнитной энергии, проникающей в металл. При таком характере распределения плотности тока выделение энергии в нагреваемом слое, и, следовательно, нагрев его происходят более равномерно. [9]
Соответственно изменяется и распределение плотности электрического тока в окрестности частицы / а. Полученная зависимость четко показывает, что наличие ДЭС изменяет значение и характер распределения плотности тока, а это означает, что гидродинамические силы, действующие на частицу в скрещенных полях и в конечном счете возникающие вследствие неоднородности тока около частицы, зависят от электрокинетических характеристик рассматриваемой дисперсной системы. Из-за объективных математических трудностей не представляется возможным получить решение для силы, действующей на сферическую частицу в скрещенных полях. [10]
 |
Распределение плотности тока на прямоугольной модели пары медь цинк ( 1. 1 в 0 1 N растворе NaCl. [11] |
Вопрос о количественном распределении тока по поверхности коррозионного элемента имеет большое значение в связи с определением характера разрушения анода и установлением механизма коррозии. На рис. 88 приведены кривые распределения плотности тока на прямоугольной модели пары медь - цинк в 0 1 N растворе NaCl, построенные по данным поляризационных кривых и кривых распределения потенциалов. Поскольку цинковый анод почти не поляризуется, характер распределения плотности тока на аноде должен определяться поляризационными характеристиками катода. [12]
 |
Распределения неравновесных носителей в базах структуры. [13] |
Из-за того что плотность тока управления у края эмиттерного перехода максимальна, в этой части р-базы избыточные носители заряда исчезнут раньше, чем в глубине. Поскольку остальная часть перехода j остается смещенной в прямом направлении, то произойдет перераспределение плотности тока управления. Во включенной части структуры характер распределения плотности тока управления через эмиттер сохранится, однако амплитуда его уменьшится, так как возрастет сопротивление цепи за счет увеличения сопротивления базы. [14]
Страницы: 1