Характер - распределение - скорость
Cтраница 2
Определим характер распределения скоростей в жидкости на больших расстояниях от движущегося тела. Мы должны рассмотреть такие решения этого уравнения, которые обращаются на бесконечности в нуль, поскольку жидкость на бесконечности неподвижна. Как известно, уравнение Лапласа имеет решением 1 / г, где г - расстояние от начала координат. Решением являются также градиент V ( l / r) и следующие производные от 1 / г по координатам. Все эти решения ( и их линейные комбинации) обращаются на бесконечности в нуль. [16]
Определим характер распределения скоростей в жидкости на больших расстояниях от движущегося тела. Мы должны рассмотреть такие решения этого уравнения, которые обращаются на бесконечности в нуль, поскольку жидкость на бесконечности неподвижна. Как известно, уравнение Лапласа имеет решением / г, где г - расстояние от начала координат. Решением являются также градиент V ( l / r) и следующие производные от 1 / г по координатам. [17]
Рассмотрим характер распределения скоростей в сечении потока при ламинарном и турбулентном режимах движения жидкости. Как показали теоретический анализ и опыты при ламинарном режиме движения жидкости в круглой трубе, скорости в поперечном сечении распределяются по параболе ( рис, V.4); скорости у стенок трубы равны нулю и, плавно увеличиваясь, достигают максимума на оси потока. [18]
Определим характер распределения скоростей в жидкости на больших расстояниях от движущегося тела. Потенциальное движение несжимаемой жидкости определяется уравнением Лапласа Дер 0, Мы должны рассмотреть такие решения этого уравнения, которые обращаются на бесконечности в нуль, поскольку жидкость на бесконечности неподвижна. Как известно, уравнение Лапласа имеет решением / г, где г - расстояние от начала координат. Решением являются также градиент V ( I / r) и следующие производные от 1 / г по координатам. [19]
Определим характер распределения скоростей з жидкости на больших расстояниях от движущегося тела. Мы должны рассмотреть такие решения этого уравнения, которые обращаются на бесконечности в нуль, поскольку жидкость на бесконечности неподвижна. Как известно, уравнение Лапласа имеет решением 1 / г, где г - расстояние от начала координат. Решением являются также градиент 7 ( / г) и следующие производные от 1 / г по координатам. [20]
Здесь характер распределения скоростей в каналах прямо противоположен целесообразному с точки зрения эффективного охлаждения. [21]
Рассматривая характер распределения скорости циркуляционного движения воздуха в вихревом следе, видим, что, чем меньше размах самолета, тем больше изменятся углы атаки на концах его крыла и кренящий момент. Точно так же, чем меньше скорости самолета ( при неизменной интенсивности вихрей), тем больше изменятся углы атаки сечений его крыла и кренящий момент. Возможность парирования кренящего момента зависит от эффективности элеронов. [22]
Из характера распределения скорости при Го 40, 7, ( / - 103 2 ( рис. 53) ясна структура возникающего внутреннего пограничного слоя. С ростом числа Рейнольдса циркуляция в области 6 6о стремится к пулю, а при 6 6о - к постоянному значению, равному циркуляции па плоскости Го. На конусе 6 60 асимптотически при Re - - формируется скачок циркуляции. [23]
Изменение характера распределения скоростей в плане ( рис. 3.2) зависит от формы русла. Наибольшие скорости для прямолинейного участка реки находятся на ее середине, наименьшие - у берегов. На криволинейных участках гидродинамическая ось потока смещается в сторону вогнутого берега, изменяя характер распределения скоростей в плане. [24]
 |
Допускаемые ( неразмываюшие средние скорости течения воды для несвязных грунтов, м / с. [25] |
Изменение характера распределения скоростей в плане зависит от формы русла. Наибольшие скорости для прямолинейного участка реки находятся на ее середине, наименьшие - у берегов. На криволинейных участках гидродинамическая ось потока смещается в сторону вогнутого берега, изменяя характер распределения скоростей в плане. [26]
По характеру распределения скоростей ветра станции подразделяются на шесть групп, ветровой режим каждой из которых определяется формой рельефа, близостью водных объектов и степенью защищенности флюгеров. Для континентальных районов территории характерен тип распределения с максимальной повторяемостью скорости ветра 0 - 1 м / сек. На побережьях морей в зависимости от степени защищенности флюгеров, конфигурации и ориентации береговой линии выделяется пять различных типов распределения скоростей ветра. [28]
 |
Распределение скоростей по сечению трубы при ламинарном ( а и турбулентном ( б режимах движения жидкости. [29] |
Указанный выше характер распределения скоростей по сечению трубы справедлив только для так называемого гидродинамически стабилизированного движения жидкости, стабилизация же наступает не сразу, а на некотором расстоянии х от входа в трубу. [30]
Страницы: 1 2 3 4