Характер - волнообразование
Cтраница 1
 |
Распределение скоростей при двухфазном пленочном течении. [1] |
Характер волнообразования также изменяется по длине колонны, причем на начальном участке пленочного течения ( от 30 до 100 мм при изменении Кещ от 50 до 400) волнообразование, как правило, не наблюдается и величина Rer ( в пределах от 0 до 7 - Ю3) в условиях противотока на длину начального ( безволнового) участка не влияет. [2]
 |
Профили скоростей при двухфазном пленочном течении. [3] |
Характер волнообразования также изменяется по длине колонны, причем на начальном участке пленочного течения ( от 30 до 100 мм при изменении Кеж от 50 до 400) волнообразование, как правило, не наблюдается и величина Rer ( в пределах от О до 7 - Ю3) в условиях противотока на длину начального ( безволнового) участка не влияет. [4]
Характер волнообразования на поверхности пленки довольно сложен. Они появляются только при расходах жидкости в пленке, больших некоторого критического значения. [5]
 |
Общий вид трехслойных стеклопластиковых ( а и углепластиковых ( б оболочек и формы их разрушения. [6] |
По-видимому, такой характер волнообразования связан с дефектами структуры оболочки в этой зоне. [7]
Измерения боковых прогибов стенок в каждой из панелей балок, проводившиеся для определения нагрузок, вызывающих местную потерю устойчивости стенками, а также для уточнения характера волнообразования, оказывающего влияние на напряженное состояние стенок. Для этой цели применялись индикаторы с ценой деления 0 01 мм, которые устанавливались нормально к поверхности стенки в трех сечениях каждой панели балки, где ожидалось появление наибольших боковых деформаций стенки. [8]
При анализе подобного вида теплообмена приходится сталкиваться со значительными трудностями. Так, процесс теплоотдачи от конденсирующегося пара к стекающей пленке жидкости зависит не только от свойств пара, что имеет место при обычной пленочной конденсации, но прежде всего от гидродинамических условий течения пленки, от режима течения и характера волнообразования на поверхности жидкого подслоя. При течении слоя конденсата по подслою несмешивающейся жидкости толщины пленок определяются как физическими свойствами, так и массовыми скоростями обоих потоков. Особое значение приобретают теперь касательные напряжения на границе двух слоев, которые отличаются от напряжений у стенки. [9]
Теоретическими и экспериментальными исследованиями6 7 было показано, что при значениях критерия Рейнольдса для пленки жидкости Re K 25 наблюдается волновое движение жидкости при стеканни ее по вертикальной поверхности. При течении маловязких жидкостей тонким слоем даже при небольшом искривлении свободной поверхности силы поверхностного натяжения вполне сравнимы с силами вязкости. Следовательно, на характер волнообразования влияют одновременно силы вязкости и поверхностного натяжения. С увеличением поверхностного натяжения жидкости увеличивается длина волны, что приводит к изменению величины потерн напора газом. [10]
Они встречаются друг с другом в точке окружности, диаметрально противоположной месту расположения детонатора Вследствие этого фронт детонационной волны вдоль заряда взрывчатого вещества будет распространяться не одновременно, образуя с продольной осью заряда некоторый угол, величина тангенса которого пропорциональна отношению скоростей детонации ВВ и шнура. Результатом этого является нарастание параметров волн по окружности соединения; появление косого фронта воля на их поверхностях и возмущений волн по линии их - встречи. Аналогичное действие на характер волнообразования оказывает эксцентрицитет между соударяющимися поверхностями. [11]
Они встречаются друг с другом в точке окружности, диаметрально противоположной месту расположения детонатора. Вследствие этого фронт детонационной волны вдоль заряда взрывчатого вещества будет распространяться не одновременно, образуя с продольной осью заряда некоторый угол, величина тангенса которого пропорциональна отношению скоростей детонации ВВ и шнура. Результатом этого является нарастание параметров волн по окружности соединения; появление косого фронта волн на их поверхностях и возмущений волн по линии их встречи. Аналогичное действие на характер волнообразования оказывает эксцентрицитет между соударяющимися поверхностями. [12]
Пологие сферические панели ( рис. 24.5), как и круговая цилиндрическая оболочка, являются весьма удобной моделью для исследования особенностей нелинейного поведения оболочек. Им посвящена обширная литература. На рис. 24.6 кривой С4 показано верхнее критическое давление, отнесенное к критическому давлению сферической оболочки того же радиуса, полученное Вейничке [24.18] для жестко защемленной по краям панели. Причудливая форма кривой объясняется сложной зависимостью характера волнообразования от геометрии панели. [13]
Решение задачи с позиций нелинейной теории приводит к другому выводу. Потеря устойчивости в большом в случае простого сжатия оболочки сопровождается образованием глубоких вмятин, обращенных к центру кривизны. Но при наличии внутреннего давления образование таких вмятин будет затруднено, поэтому характер волнообразования должен измениться, что подтверждается экспериментами. При малом внутреннем давлении получаются вмятины, вытянутые вдоль дуги. По мере увеличения интенсивности давления эффект удлинения вмятин вдоль дуги усиливается; при значительном внутреннем давлении образуются сплошные кольцевые складки, что соответствует осесимметричной форме потери устойчивости. Этот вывод подтверждает и теоретическое исследование. [14]
Переходя к пластинкам, прежде всего следует рассмотреть работы, посвященные анализу поведения круговых, эллипти ческих или пластинок с внешним контуром иной криволинейной формы. Исследуется устойчивость тонкой кольцевой пластинки с малым отверстием при чистом сдвиге, вызываемом действием равномерно распределенного по контуру касательного напряжения. Считается, что радиус внутреннего контура много меньше наружного. Материал пластинки предполагается изотропным, линейно упругим. Оба контура считаются жестко защемленными. Устойчивость анализируется на основе энергетического критерия. Вычисления выполнены для различных значений отношения радиусов внутреннего и внешнего контуров. Исследован характер волнообразования при потере устойчивости. [15]
Страницы: 1