Ламинарный характер - течение
Cтраница 2
В случае общего канала потоки не смешиваются из-за ламинарного характера течения и совмещение пленки происходит по выходе из головки благодаря давлению валков. [16]
Ньютоновских) жидкостей; но при этом должен соблюдаться ламинарный характер течения. [17]
 |
Зависимость разрежения в оборудовании от количества отсасываемого из него воздух-а. [18] |
Опытные точки на графике хорошо укладываются на прямую, что подтверждает ламинарный характер течения воздуха в щелях. [19]
Таким образом было установлено что при всех видах нагрева в области ДсиЮ сохраняется ламинарный характер течения. [20]
В процессе испытаний установлено, что сопротивление всех фильтров пропорционально первой степени скорости, что указывает на ламинарный характер течения потока. [21]
При дальнейшем увеличении / картина движения сохраняется до достижения некоторого значения / Кр - критического градиента, при котором ламинарный характер течения нарушается. [22]
При газообразном топливе диффузионный очаг горения может получить наибольшую относительную протяженность ( длина диффузионного факела в калибрах) при ламинарном характере течения потоков топлива и воздуха. [23]
Такой режим наблюдается лишь при сравнительно малых скоростях течения. При больших скоростях ламинарный характер течения переходит в турбулентный, характеризующийся возникновением в движущейся жидкости завихрений. Если применять к такому течению уравнения Ньютона и Пуазейля, то коэффициент вязкости теряет свой обычный смысл, так как его значение при турбулентном течении зависит не только от природы жидкости, но становится функцией скорости движения жидкости. Очевидно, в этом случае можно говорить лишь об эффективной или кажуг щейся вязкости, понимая под ней условную величину, вычисленную для данной скорости течения по уравнениям Ньютона или Пуазейля. [24]
Такой режим наблюдается лишь при сравнительно малых скоростях течения. При больших скоростях ламинарный характер течения переходит в турбулентный, характеризующийся возникновением в движущейся жидкости завихрений. Если применять к такому течению уравнения Ньютона и Пуазейля, то коэффициент вязкости теряет свой обычный смысл, так как его значение при турбулентном течении зависит не только от природы жидкости, но становится функцией скорости движения жидкости. Очевидно, в этом случае можно говорить лишь об эффективной или кажущейся вязкости, понимая под ней условную величину, вычисленную для данной скорости течения по уравнениям Ньютона или Пуазейля. [25]
Оказалось, что закон теплоотдачи при свободной конвекции при достаточно больших Gr не зависит от размеров тела. Физически это означает, что ламинарный характер течения около поверхности теплообмена нарушается, и возникает так называемая тепловая турбулентность. У стенки имеется вязкий слой, с внешней стороны которого срываются турбулентные вихри. Характер движения жидкости становится среднестатистически одинаковым для разных частей поверхности, и коэффициент теплоотдачи перестает зависеть от размеров тела. [26]
Для трубок круглого сечения течение жидкости оказывается ламинарным при Re 1000, а при больших числах Рейнольдса приобретает турбулентный характер. В трубках с гладкими стенками и закругленными краями ламинарный характер течения может сохраняться и при более высоких числах Рейнольдса. [27]
Закон теплоотдачи при свободной конвекции изменяется при достаточно больших значениях числа Gr независимо от размеров тела. Физически это изменение связано с тем, что ламинарный характер течения около поверхности нагрева в целом нарушается и возникает так называемая тепловая турбулентность. При этом режиме течения около поверхности существует вязкий слой, с внешней стороны которого срываются турбулентные вихри. Характер движения жидкости становится в среднем ( статистически) одинаковым для различных частей поверхности теплообмена, и коэффициент теплоотдачи перестает зави - 8.5. Опытные данные о теп - сеть от размеров тела. [28]
 |
Опытные данные по теплоотдаче при свободной конвекции в жидких металлах. [29] |
Закон теплоотдачи при свободной конвекции изменяется лри достаточно больших значениях числа Gr независимо от размеров тела. Физически это изменение связано с тем, что ламинарный характер течения около поверхности нагрева в целом нарушается, и возникает так называемая тепловая турбулентность. При этом режиме течения около поверхности существует вязкий слои, с внешней стороны которого срываются турбулентные вихри. [30]
Страницы: 1 2 3 4