Приближенный характер - расчет
Cтраница 3
Мартинек [2792], используя данные Фаста [1532] по расчету статистической суммы по внутримолекулярным состояниям N2, вычислил термодинамические функции азота в интервале 1000 - 12 000 К - Расхождения результатов расчетов [2792] и настоящего Справочника в указанном интервале температур не превышают 0 5 кал / моль-град. Эти расхождения обусловлены приближенным характером расчета Фаста [1532], в котором был использован метод Майера и Гепперт-Майер ( см. стр. [31]
Чтобы величина пв была более интенсивной, рекомендуется создать ист в пределах не менее 1 5 м / сек, направлять струю из выпуска по направлению течения в реке и под углом к горизонту. Учитывая эти ограничения и приближенный характер расчетов не только величины пп, но и величины основного разбавления щ, многие авторы считают ( и с гигиенической точки зрения это оправдано), что / гн, как правило, следует рассматривать в качестве запаса, несмотря на то, что для русловых затопленных выпусков и особенно для рассеивающих выпусков пн достигает заметной величины. [32]
Указанные примеры говорят о плодотворности применения квантово-механических вычислений для предсказания полярографических данных и, наоборот, о целесообразности измерения - Eifl для подтверждения теоретических расчетов. Следует иметь в виду и приближенный характер расчетов, а также зависимость результата от начальных параметров. [33]
Исходя из приближенных значений энергий связи As-S и As-Se, равных соответственно 61 и 52 ккал / моль, можно ожидать, что мышьяк будет предпочтительно взаимодействовать с серой. Однако, принимая во внимание приближенный характер расчета энергий связей и сравнительно небольшое их различие, можно полагать близкой вероятность взаимодействия мышьяка с серой и селеном. [34]
Общая погрешность вычисленных таким образом значений Ф при температурах 298 15; 3000 и 6000 К составляет для МШ 0 05; 0 8 и 1 5 кал / моль - град и для HNO 0 01; 0 5 и 1 2 кал / моль-град соответственно. Эти погрешности обусловлены главным образом приближенным характером расчетов, а в случае МНз, кроме того, неточностью значений основных частот. [35]
 |
Распределение спиновой плотности в феноксильных радикалах. [36] |
Анализ приведенных результатов показывает, что полное совпадение рассчитанных и экспериментальных спиновых плотностей не наблюдается. Это может быть связано, с одной стороны, с тем, что определение спиновой плотности из спектров ЭПР, строго говоря, неоднозначно вследствие некоторой неопределенности в выборе величины Q в уравнении Мак-Коннела, а с другой - с приближенным характером расчета методами молекулярных орбиталей. Тем не менее, качественная картина распределения неспаренного электрона в общем удовлетворительна. [37]
При расчете других схем устанавливалось количество отбираемого воздуха ( схема 2) или жидкости испарителя ( схемы 3 и 4) таким образом, чтобы условия ректификации в верхней колонне воздухоразделительного аппарата приближались к тем условиям, которые характерны для верхней колонны аппарата, работающего при отборе 15 % азота, что характеризуется совпадением общего числа теоретических ректификационных тарелок в верхней колонне во всех рассмотренных случаях. Такая методика расчета является приближенной, хотя в принципе & на правильно отображает возможности, характерные для рассмотренных схем. Приближенный характер расчетов обусловлен Тгйавным образом тем, что в них воздух рассматривается как бинарная смесь азота и кислорода без учета аргона. [38]
 |
Зависимость дисперсности сажи от температуры.| Зависимость дисперсности сажи от концентрации водорода в смеси. [39] |
Температура в печи в период разогрева достигает31 1570 - 1670 К, а в рабочий период постепенно снижается до 1370 - 1470 К. Таким образом, с помощью расчетов получена более низкая температура. Однако, учитывая приближенный характер расчета ( о чем указывалось выше), соответствие расчетных и практических данных нужно признать удовлетворительным. [40]
Температура в печи в период разогрева достигает31 1570 - 1670 К, а в рабочий период постепенно снижается до 1370 - 1470 К. Таким образом, путем расчетов получена более низкая температура. Однако, учитывая приближенный характер расчета ( как указывалось выше), соответствие расчетных и практических данных нужно признать удовлетворительным. [41]
Вносимая при переходе от формулы ( III. Так как содержание NaBr в поверхностном слое раствора заданного состава при 25 С должно быть меньше значений, приводимых в табл. 2, можно с уверенностью сказать, что эта погрешность не превышает 0 1 кал / ( моль град), что значительно меньше погрешности измерений и расчетов. Поэтому расхождение между величинами во втором и третьем столбцах табл. 4 следует приписать погрешности обрабатываемых величин, а не приближенному характеру расчета поверхностной энтропии по формуле ( III. [42]
Погрешности вычисленных значений термодинамических функций FCO и С1СО при низких температурах определяются отсутствием надежных данных о структуре и вращательных постоянных указанных молекул. Соответствующие величины равны 0 06 - 0 09 кал / моль - град. При более высоких температурах становятся существенными ошибки из-за отсутствия экспериментальных данных об основных частотах обеих молекул, а также из-за приближенного характера расчета и неучета возбужденных электронных состояний. Вероятные погрешности в значениях Ф298ДБ Фзооо и Фв0оо составляют 0 25; 1 2 и 2 5 кал / моль - град. [43]
Оказывается, что и метод ФГ не свободен от ряда недостатков. Прежде всего он весьма сложен в практической реализации, так как требует расчета зонной структуры кристалла-матрицы в большом числе точек зоны Бриллюэна. При этом за основу берется какой-либо зонный расчет. Однако в силу приближенного характера зонных расчетов ( даже для хорошо изученных систем, например ЩГК, результаты зонных расчетов различаются между собой довольно существенно, см. четвертую главу) требует специального изучения вопрос, как влияет выбор того или иного решения невозмущенной задачи ( зонного расчета) на полученные локальные уровни. Надежность полученных результатов для положения локальных уровней выше, если совершенный кристалл и кристалл с ЛЦ рассмотрены в рамках одних и тех же приближений. В рамках метода ФГ это затруднительно: функция Грина строится по зонному расчету, а при вычислении матричных элементов типа примесь - окружение приходится использовать приближенные формулы, так что точность полученных результатов зависит от характера этой аппроксимации. Несомненно, что в целом метод ФГ оказался весьма полезным в теории кристаллов с ЛЦ, особенно для металлов; математический аппарат его хорошо разработан, но, с нашей точки зрения, возможности его ограничены в практических применениях. [44]
На переход из кинетической области в диффузионную влияет не только повышение температуры, но и толщина слоя порошка, его дисперсность и разбавление продуктом реакции разложения метана - водородом. На рис. 27 приведена зависимость безразмерной скорости роста алмаза ( отношение роста при данной толщине слоя к скорости роста при толщине слоя 0 1 мм) от толщины слоя при различных температурах. Из рисунка видно, что чем выше температура, тем больше отклонение экспериментальных значений от расчета. Тем не менее, учитывая приближенный характер расчета, совпадение следует признать удовлетворительным. Основной причиной расхождения между расчетными и экспериментальными значениями является то обстоятельство, что алмазный порошок комкуется, при этом комки могут быть различного размера до 1 мм. При проведении процесса синтеза в кинетической когда глубина эффективного проникновения реакции много больше размера комков f ( l / L) 1, это явление не сказывается на результатах вычислений. Если же размеры комков становятся сравнимы или больше эффективной глубины реакции, имеет место расхождение между экспериментальными результатами и расчетом. Кроме того, строго говорить о толщине слоя, когда некоторые комки больше его средней толщины, нельзя. Вторая причина отклонений - влияние краевых эффектов, поскольку уравнение ( 1) получено для бесконечно протяженного слоя. [45]
Страницы: 1 2 3 4