Статистический характер

Cтраница 3

Статистический характер спонтанного испускания влечет за собой следующее важное следствие: спонтанное излучение некогерентно. Поскольку акты спонтанного излучения происходят в различных пространственно разделенных атомах в разные моменты времени, между фазами волн, испускаемых различными атомами, нет никакой закономерной связи. Таким образом, интерферировать между собой могут только волны, испускаемые одним определенным атомом, после разделения этих волн на два потока тем или иным устройством. [31]

Статистический характер преодоления препятствий и роль флуктуационной поправки демонстрирует рис. 5.38. Очевидно, скольжение происходит в местах локально разряженных дислокаций на хвосте распределения Я. С ростом напряжения длина скользящих дислокационных отрезков приближается к средней. Наблюдающаяся картина удовлетворяет критерию Кокса [204]: для пластической деформации подвижными должны быть более 1 / 3 дислокационных отрезков. [32]

Статистический характер молекулярных процессов приводит к тому, что несколько частиц могут одновременно оказаться рядом на некотором участке криопанели с пониженным энергетическим уровнем. [33]

Конструкция детектора.| Измерительная схема. [34]

Статистический характер величины V 3 проявляется и в другом отношении. Промежуток времени от момента подачи высокого напряжения до момента зажигания короны уменьшается при повышении напряжения. [35]

Статистический характер огнеупорнйх изделий обусловливает большой разброс значений их свойств. [36]

Статистический характер второго закона-термодинамики выражается в том, что наблюдаемый нами переход тепла от тел, более нагретых, к менее нагретым, сопровождающийся ростом энтропии этих тел, является лишь наиболее вероятным, а не абсолютно необходимым. Следовательно, явления в микромире, а вместе с тем и явления в громадных пространствах вселенной, где вещество сильно разрежено, а температуры низки, могут происходить иначе и сопровождаться не увеличением, а уменьшением энтропии системы. [37]

Статистический характер ансамбля звеньев, образующих макромолекулу, находит свое непосредственное выражение в существовании флуктуации. В частности, флуктуирующими величинами являются размеры макромолекулы. Природа поведения отдельной макромолекулы и совокупности макромолекул в блочном полимере в значительной мере определяется тепловым движением внутри отдельной макромолекулы. В классической работе Гута и Марка f1 ] приводится следующее сравнение ситуаций, реализующихся в случае полимерных молекул и в случае многоэлектронных атомов. В принципе возможно исследовать динамически даже атом урана, содержащий 92 электрона, по методу Хартри-Фока. Однако ввиду математических трудностей такой метод расчета обычно не применяется и вместо него пользуются статистическим методом Томаса - - Ферми. Таким образом, применение статистического метода в этом случае определяется техническими трудностями. Напротив, в случае полимером речь идет о тепловом движении, характеризуемом температурой - принципиально статистическим понятием. Здесь применение статистической теории определяется самой сущностью дела. [38]

Статистический характер взаимодействия ионизирующего излучения с веществом проявляется дважды: при взаимодействии первичного излучения с веществом контролируемого объекта и при взаимодействии вторичного излучения с материалом преобразователя излучения в электрический сигнал. Чтобы снизить возникающую при этом статистическую погрешность, следует увеличить число квантов или частиц, воздействующих на преобразователь, для чего необходимо использовать источники излучения с большим радиационным выходом или увеличивать время регистрации излучения. [39]

Статистический характер второго начала термодинамики является причиной его неприменимости для явлений в ультрамалых объемах, содержащих небольшое число молекул. [40]

Статистический характер закона возрастания энтропии вытекает из самого определения энтропии (III.70), связывающего эту функцию с вероятностью данного макроскопического состояния системы. Однако равновесное состояние, которому отвечает максимальное значение энтропии изолированной системы, наиболее вероятно, причем для макроскопических систем максимум является чрезвычайно резким. Равновесному состоянию макроскопической изолированной системы отвечает почти весь объем энергетического слоя, и изображающая точка системы с вероятностью, близкой к единице, находится Именно в этой области. Если система не находится в состоянии, которому отвечает равновесное значение макроскопического параметра X ( с точностью до интервала ДХ), она почти наверняка придет к этому состоянию; если же система уже находится в этом состоянии, она очень редко будет выходить из него. [41]

Статистический характер самопроизвольных ядерных процессов и их экспоненциальная зависимость от времени находят естественное объяснение в квантовой механике. Согласно квантовой механике нестабильные ядра не распадаются непрерывно, а остаются неизменными до некоторого момента времени, который нельзя указать заранее, после чего мгновенно переходят в продукты распада. [42]

Статистический характер закона возрастания энтропии вытекает из самого определения энтропии ( II 1.63), связывающего эту функцию с вероятностью данного макроскопического состояния системы. Однако равновесное состояние, которому отвечает максимальное значение энтропии изолированной системы, наиболее вероятно, причем для макроскопических систем максимум является чрезвычайно резким. Равновесному состоянию макроскопической изолированной системы отвечает почти весь объем энергетического слоя, и изображающая точка системы с ностью, близкой к единице, находится именно в этой области, система не находится в состоянии, которому отвечает равновесное значение макроскопического параметра X ( с точностью до интервала АХ), она почти наверняка придет к этому состоянию; если же система уже находится в этом состоянии, она очень редко будет выходить из него. [43]

Учитывая статистический характер самого процесса полимеризации и данных экспериментальных - наблюдений ( искажение их погрешностью измерений), наиболее целесообразно - использовать статистические методы. При этом, как и в теоретических моделях, сохраняется многоуровневая структура: кинетический, гидродинамический и тепловой модули. Наиболее специфичной задачей является построение кинетического модуля. [44]

Учитывая статистический характер испытаний, машины для испытания на ползучесть и длительную прочность обычно включают несколько автономных испытательных секций. Кроме того, в ряде случаев предусматривается возможность испытания цепочки образцов. По способу приложения нагрузки различают машины с непосредственным нагружением и нагружением с помощью рычажного механизма. [45]

Страницы: 1 2 3 4