Характеристика - излучение
Cтраница 4
Блок-схема счета характеристик излучения имеет следующий вид. [46]
 |
Распределение шаровых молний по энергиям. 1-данные, 2 - iU ], 3 -, 4 . [47] |
Одна из характеристик излучения шаровой молнии относится к ее цвету. В табл. XIII собраны данные по цвету шаровой молнии согласно разным наблюдательным данным. В последней колонке приводится вероятность рассматриваемого цвета, полученная на основе суммы данных, а в скобках дается значение этой величины согласно данным Стаханова. Эти результаты совпадают в пределах статистической ошибки, за исключением случая, когда имеется смесь цветов. Видимо, последний случай истолковывается по-разному в разных наборах наблюдательных случаев. [48]
Для сопоставления характеристик излучения реального тела и черного излучателя часто пользуются методом эквивалентных температур. [49]
 |
Зависимость относительной яркости от направления излучения. [50] |
В качестве характеристики излучения нечерного тела наряду с коэффициентом теплового излучения используется так называемая черная температура. [51]
Одна из характеристик излучения шаровой молнии относится к ее цвету, В табл. 8 5 собраны данные по цвету шаровой молнии согласно разным наблюдательным данным. В этой и следующей таблицах использована упрощенная схема распределения шаровых молний по цвету, предложенная Стахановым. Результаты, приведенные в последней колонке табл. 8.5, в пределах статистической ошибки совпадают, за исключением случая, когда имеется смесь цветов. Видимо, последний случай истолковывается по разному в разных наборах наблюдений. [52]
В качестве характеристики излучения нечерного тела наряду со степенью черноты используется так называемая черная температура. [53]
Все приведенные выше характеристики излучения имеют отношение как к интегральному, так и к монохроматическому излучению. В случае последнего характеристики излучения записываются с индексом 1, указывающим на их отношение к некоторому интервалу длин волн. [54]
Сравнивая между собой характеристики излучения углекислого газа и водяного пара, видим, что они сильно отличаются Друг от друга. В табл. 13 сравниваются основные показатели по обоим газам при разных температурах. Степень черноты спектра излучения водяного пара значительно больше, чем углекислого газа, коэффициенты же излучения и поглощения гораздо меньше. В соответствии с этим для тонких слоев интенсивность излучения водяного пара получается меньшей, чем для углекислого газа. По мере увеличения толщины слоя излучение водяного пара приближается к излучению углекислого газа и при толстых слоях оно превосходит излучение углекислого газа. [55]
Сравнивая между собой характеристики излучения углекислого газа и водяного пара, видим, что они сильно отличаются Друг от друга. В табл. 13 сравниваются основные показатели по обоим газам при разных температурах. Степень черноты спектра излучения водяного пара значительно больше, чем углекислого таза, коэффициенты же излучения и поглощения гораздо меньше. В соответствии с этим для тонких слоев интенсивность излучения водяного пара получается меньшей, чем для углекислого газа. По мере увеличения толщины слоя излучение водяного пара приближается к излучению углекислого газа и при толстых слоях оно превосходит излучение углекислого газа. [56]
Для полного описания характеристик излучения необходимо знать не только общий лучистый поток или силу излучения, но и спектральный состав излучения. [57]
 |
Схемы испарительных ячеек и моделей абсолютно черных тел. [58] |
Установим соответствие между характеристиками излучения и испарения. [59]
В АЛТУ Каравелла характеристиками выходного двухпучкового излучения можно оперативно управлять за счет рассинхронизации импульсов излучения ЗГ по отношению к импульсам УМ ( см. гл. В случае опережения сигнала ЗГ преимущественное усиление получает дифракционный пучок, а мощность в пучке с большей расходимостью ( 0 15 мрад) становится минимальной. Но полностью избавиться от влияния пучка с 9 0 15 мрад за счет рассинхронизации не удается, так как пучки частично перекрываются во времени. Эту проблему можно решить либо за счет подавления интенсивности пучка с большей расходимостью пространственным фильтром ( что является сложной задачей), либо путем применения нового HP, позволяющего сформировать строго один дифракционный пучок с высокой стабильностью характеристик. Пути решения этой проблемы рассматриваются. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5