Cтраница 2
Учитывая, что работа, совершаемая при перемещении заряженной частицы в электрическом поле, зависит от положения начальной и Конечной точек пути, для расчета можно ввести энергетическую характеристику поля в каждой точке, численное значение которой является функцией положения точки. [16]
Заметим, что в нестационарных средах невозможны чисто монохроматические волновые процессы. Поэтому к ним не применимы результаты, относящиеся к энергетическим характеристикам монохроматического поля в диспергирующей среде. В частности, мы не можем утверждать, что диэлектрическое поглощение полностью определяется мнимой частью е ( и 1) и что оно всегда неотрицательно. Полезна интерпретация теоремы (1.28) как закона сохранения энергии для комбинированной системы частиц и поля. [17]
При перемещении заряда из одной точки поля в другую силы поля совершают работу, которая не зависит от формы пути. Отношение работы к заряду не зависит от заряда и является энергетической характеристикой поля, относящейся к двум конкретным точкам. [18]
Таким образом, звуковые поля в закрытом помещении и свободном пространстве существенно отличаются. В частности, в свободном поле интенсивность звука есть средний за период поток мощности в направлении распространения волны и является энергетической характеристикой поля бегущей волны. Для звукового поля в помещении, если поглощение незначительно, понятие интенсивности теряет смысл, поскольку в каждый момент времени существуют потоки мощности различных направлений, поэтому в некоторых случаях они компенсируются, тогда как в этот момент уровень звуковых колебаний воздуха в данной точке пространства может достигать значительной величины. [19]
Электрические заряды создают в окружающем пространстве электрическое поле. Это поле может быть задано двояко: заданием в каждой точке пространства либо вектора ( напряженности Е) - силовой характеристики поля, либо скаляра ( потенциала ф) - энергетической характеристики поля. [20]