Теплофизическая характеристика - материал
Cтраница 2
Существующие методы измерения теплофизических характеристик материалов обладают рядом существенных недостатков. Так, например, стационарные методы [1] требуют длительного установления стационарного теплового режима, обладают сложной аппаратурой и, кроме того, позволяют определять только коэффициент теплопроводности. [16]
Методика быстрого определения теплофизических характеристик материалов [4] состоит в следующем: плоскопараллелытая пластинка исследуемого вещества или тонкий слой жидкости соприкасается с некоторой достаточно протяженной средой. [17]
Предложена методика определения теплофизических характеристик материалов, предназначенных для работы в газовом потоке большой скорости и высокой температуры. [18]
Ниже приведен пример выбора теплофизических характеристик материалов ограждения с учетом их эксплуатационной влажности, который показывает достоинство предложенной методики. [19]
В предлагаемом методе определения теплофизических характеристик материалов функции Т ( г) и Т () будут находиться в результате обработки данных двух кратковременных экспериментов, в которых выполняются те же начальные и граничные условия, что и в рассмотренных выше задачах. Поэтому второй способ определения Х ( 7) и с ( Т), не использующий вторых производных от экспериментально найденных зависимостей, несмотря на большую громоздкость, может оказаться предпочтительнее. [20]
Предлагаемая методика позволяет найти все теплофизические характеристики материала в одном опыте на одном приборе за 2 - 5 мин. Столько же времени занимает и вычисление характеристик из данных опыта. [21]
Как отмечалось, принимают, что теплофизические характеристики материала и газового потока, входящие в уравнения (9.54) - (9.60) зависят от температуры, а для газа - еще и от давления. Это приводит к нелинейности дифференциальных уравнений. Решение системы нелинейных дифференциальных уравнений (9.54) - (9.56) с нелинейными краевыми условиями (9.61) выполняется с использованием численных методов. Для численных расчетов применяется метод конечных разностей с конечно-разностной аппроксимацией. Кроме того, при разработке алгоритма используется метод поэтапного решения задачи с заменой непрерывной функции / г ( т, 0) на ступенчатую и метод получения дополнительных краевых условий, описывающих изменение начальной температуры газа по высоте слоя и температуры материала на входе потока в слой для каждого интервала Ат. Тепловые эффекты физико-химических превращений, протекающих в окатышах при обжиге, учитываются в виде кажущейся теплоемкости материала, являющейся функцией температуры [ см, уравнение (5.44), кн. 1, гл. [22]
Температура, при которой необходимо брать теплофизические характеристики материалов при повтор но - кратковременном режиме, может быть определена следующим образом. [23]
Настоящая работа посвящена разработке методики определения теплофизических характеристик материалов на упрощенных образцах, испытываемых непосредственно на испытательном газодинамическом стенде. [24]
 |
График зависимостей Е Р1.| Схема прибора. [25] |
Эти две величины целиком определяют все три теплофизические характеристики материала пластинки. [26]
Мы отмечали ранее, что комплексное qпpeдeлeниe теплофизических характеристик материала возможно при помощи методов, основанных на решении уравнений нестационарного поля температур. Применение этих методов, позволяющих из данных одного непродолжительного ( менее 1 мин для тонкослойных веществ) эксперимента определить тепло - и температуропроводность, для исследований покрытий весьма перспективно. [27]
Применяемые в настоящее время методы и приборы для определения теплофизических характеристик материалов практически не дают возможности исследовать материал в условиях залегания или в крупных блоках. [28]
Многие развиваемые в настоящее время прогрессивные методы комплексного определения теплофизических характеристик материалов, базирующиеся на научной теории тепло - и массообмена, основаны на закономерностях нестационарного температурного поля. Разумеется, применение дифференциального уравнения теплопроводности с постоянными теплофизическими коэффициентами для раскрытия механизма тепло - и массообмена в материалах, подвергаемых термической обработке, в некоторых случаях может привести к значительным ошибкам. Исключительная трудность аналитического решения задач нестационарного тепло - и массообмена в телах с переменными теплофизическими коэффициентами известными классическими методами приводит к необходимости применения приближенных аналитических и графоаналитических методов. [29]
Теоретические принципы профессора А. В. Лыкова по созданию скоростных методов определения теплофизических характеристик материалов развиваются в разных направлениях. Параллельно с развитием сравнительных и абсолютных методов профессор Л. А. Семенов [ Л-38 ] создал метод и прибор для-определения теплофизических характеристик материалов при квазистационарном режиме. [30]
Страницы: 1 2 3 4