Cтраница 2
Хотя изотопическая инвариантность нами явно нарушена, лагранжиан и граничные условия инвариантны относительно локальных калибровочных преобразований с функциями ( л ( х), стремящимися к единице на бесконечности. [16]
Особенно четко изотопическая инвариантность выступает при рассмотрении наиболее элементарного, если так можно выразиться, процесса - процесса рассеяния ядерного кванта ( я-ме-зона) на нуклоне. На рис. 252 изображены результаты опыта по изучению сечения рассеяния я-мезонов с энергией до 20 Гэв на протонах. [17]
Однако изотопическая инвариантность сильных ядерных сил означает нечто большее. Если она имеет место, то близких друг к другу состояний с / 1 обязательно должно быть не два, а три. Более того, энергии связи ядер ] С и ЧВ отличаются весьма значительно - на 12 6 МэВ, гак что указанные уровни никак нельзя признать близкими. Различны для них и значения момента. Указанные состояния в спектре ядра г С действительно существуют. [18]
Гипотеза изотопической инвариантности в применении к гиперонам и тяжелым мезонам играет в настоящее время огромную эвристическую роль. Изучение изотопических свойств этих частиц, в сущности, только начинается. [19]
Следствием изотопической инвариантности сильного взаимодействия являются О. [20]
Тем самым изотопическая инвариантность в легких ядрах хорошо подтверждается на опыте. В массивных ядрах с большими значениями Z роль электромагнитного взаимодействия возрастает, что делает изотопическую инвариантность все более приближенной. [21]
Обобщение принципа изотопической инвариантности на все процессы, связанные с образованием, рассеянием и поглощением странных частиц, и причисление этих процессов к группе сильных взаимодействий означает, что все они протекают с сохранением изотопического спина и его проекции, а также барионного и электрического зарядов. Так как все перечисленные величины, кроме изотопического спина, сохраняются и в электромагнитных взаимодействиях, то из уравнения (80.23) следует закон сохранения странности для этик двух взаимодействий. Странность изолированной системы сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях. Таким образом, все быстрые процессы с участием странных частиц, будь то процессы их образования или взаимодействия, должны идти при постоянной суммарной странности системы. [22]
Обобщение принципа изотопической инвариантности на все процессы, связанные с образованием, рассеянием и поглощением странных частиц, и причисление этих процессов к группе сильных взаимодействий означают, что все они протекают с сохранением изотопического спина и его проекции, а также ба-рионного и электрического зарядов. Так как все перечисленные величины, кроме изотопического спина, сохраняются и в электромагнитных взаимодействиях, то из уравнения (14.34) следует закон сохранения странности для этих двух взаимодействий. Странность изолированной системы сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях. Таким образом, все быстрые процессы с участием странных частиц, будь то процессы их образования или взаимодействия, должны идти при постоянной суммарной странности системы. [23]
Гипотеза об изотопической инвариантности ведет к ряду количественных соотношений между сечениями. Очень существенно, что получение этих соотношений не связано с какой-либо конкретной теорией, принятой для вычисления самих сечений. С другой стороны, та или иная связь между сечениями, установленная экспериментально, может являться критерием правильности принятых гипотез об изотопических свойствах частиц, участвующих в рассматриваемых реакциях. [24]
Следствия из изотопической инвариантности лагранжиана сильных взаимодействий не зависят от конкретного вида этого лагранжиана ( который в точности не известен) и обусловлены только значениями изотопических спинов различных мезонов и барионов, а также тем фактом, что лагранжиан сильного взаимодействия является изоскаляром. [25]
Очевидно, что изотопическая инвариантность обеспечивает сохранение / 3 и зарядовую симметрию, но обратное не справедливо. Оказывается, что все сильные взаимодействия инвариантны относительно всех вращений в пространстве изотопического спина, благодаря чему следствия изотопической инвариантности многочисленны и чрезвычайно интересны. [26]
Под последней подразумевается изотопическая инвариантность. [27]
О справедливости принципа изотопической инвариантности при взаимодействии нуклонов с высокой энергией говорят также весьма трудные для исполнения опыты по изучению ( п - га) - рассеяния. Рассеяние может быть изучено при помощи анализа двух опытов - рассеяния нейтронов на протонах и рассеяния нейтронов на дейтоне. Благодаря тому, что дейтон представляет собой слабо связанное ядро, из этих опытов удается получить сечение ( п - п) - рассеяния. [28]
О справедливости принципа изотопической инвариантности при взаимодействии нуклонов с высокой энергией говорят также весьма трудные для исполнения опыты по изучению ( п - п) - рассеяния, ( п - п) - Рассеяние может быть изучено при помощи анализа двух опытов - рассеяния нейтронов на протонах и рассеяния нейтронов на дейтоне. Благодаря тому что дейтон представляет собой слабо связанное ядро, из этих опытов удается получить сечение ( п - п) - рассеяния. При этом оказывается, что зависимость сечения ( п - п) - рассеяния от энергии и угла аналогична соответствующим зависимостям для ( р - р) - рассеяния. Сходным способом было измерено сечение для ( р-п) - рассеяния, которое оказалось равным сечению ( п - - р) - рассеяния, что также подтверждает изотопическую инвариантность ядерных сил. [29]
Согласно гипотезе об изотопической инвариантности ядерных сил, она имеет место не только для s - состояния, но и для любого состояния нуклонов. С изотопической инвариантностью ядерных сил связан закон сохранения изотопического спина, справедливый для ядерных взаимодействий. В электромагнитных взаимодействиях изотопический спин не сохраняется, но сохраняется его проекция. [30]