Cтраница 1
Харват [163] предположил, что область передней кромки находится в свобод-номолекулярном режиме, что весьма сомнительно. [1]
Харват и Якура [25] проводили эксперименты при числах Маха 1 98 и 2 78 в ламинарном и переходном режимах. Они исследовали также развитие слоя смешения, поскольку на донное течение в следе влияет динамика свободного слоя смешения, отделяющего внешний поток от внутреннего циркуляционного течения. [2]
I модель массообмена Харвата и др. [55] может быть полезна для физического объяснения механизма теплопередачи для течения в выемке. [3]
Схема внутреннего течения для модели массообмена Харвата и др. [42] представлена на фиг. [4]
Визуализация течения и изучение диффузии тепла, выполненные Харватом и др., подтвердили существование интенсивного массообмена между полостью и внешним течением, а также неустановившегося течения. Кроме того, течение в центральной зоне имеет три слоя по вертикали: ко дну примыкает слой возвратного течения, относительно слабого и неустановившегося, но в среднем направленного вверх по потоку; промежуточный слой характеризуется сильным возвратным течением, но в целом в нем отсутствует какой-либо определенный поток массы и, наконец, свободный вязкий слой. В окрестности внутреннего угла, вызывающего сжатие потока, вихрь довольно интенсивный, но около внешнего угла, вызывающего отрыв, вихрь слабее и его знак противоположен. [5]
Чепмена - Ларсона [40, 41], в то время как модель переноса массы Харвата [42] дает более точные полуэмпирические поправки к результатам измерений, чем другие методы. Объяснение процесса теплопередачи, предложенное Харватом, состоит в следующем. Область отрыва дышит с ультразвуковой частотой, и в течение одного полупериода в эту область вводится масса. Так как в области отрыва теплопередача к стенке высока, избыточная масса нагревается до температуры стенки и уносит это тепло, вытекая из области отрыва в течение следующего полупериода. Таким образом, интенсивность теплообмена зависит от нестационарного обмена массы. [6]
В соответствии с известными решениями для развития свободного вязкого слоя [7, 14, 15] параметр смешения и и / ие существенно постоянный для полностью ламинарного или турбулентного течения и вследствие этого геометрическая форма области отрыва также приблизительно неизменна в интервале средних значений числа Маха, реализованном в экспериментах Харвата. Как видно из фиг. Reg отношение LDlhi почти не зависит от М и Re как при ламинарном, так и при турбулентном течениях. При ламинарном течении наблюдается значительно больший разброс данных. Причина разброса значений LDlhi для двумерного и осесимметричного ламинарных течений недоста-то чно выяснена. [7]
Чепмена - Ларсона [40, 41], в то время как модель переноса массы Харвата [42] дает более точные полуэмпирические поправки к результатам измерений, чем другие методы. Объяснение процесса теплопередачи, предложенное Харватом, состоит в следующем. Область отрыва дышит с ультразвуковой частотой, и в течение одного полупериода в эту область вводится масса. Так как в области отрыва теплопередача к стенке высока, избыточная масса нагревается до температуры стенки и уносит это тепло, вытекая из области отрыва в течение следующего полупериода. Таким образом, интенсивность теплообмена зависит от нестационарного обмена массы. [8]
Число Рейнольдса Res uco voo вычислено по условиям в потоке перед отрывом и расстоянию точки отрыва на верхней кромке уступа от передней кромки. Буквы в кружках обозначают следующие работы: А - Харват и Якура JAS, № 2 ( 1958); В - Гэдд и др., ARC TR СР 271, 1955; С - Наванау, JAS, № 4 ( 1854); D - Лав, NACA TN 3819 1957; данные Пауэрса и др., AVGO Res. [9]
Для областей отрыва потока за донным срезом и в вырезах перед уступами или за ними при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях переход пограничного слоя является важным фактором, влияющим на критическую длину ( см. ниже), которая в первом приближении не зависит от чисел Рейнольдса и Маха. Существует максимальное ( критическое) отношение длины оторвавшегося вязкого слоя к глубине выреза в твердой стенке, при превышении которого каверна разрушается с образованием самостоятельных областей отрыва около каждого края выреза. Путем измерения распределений давления и скорости в кавернах Харват и др. [8] выявили условия образования самостоятельных каверн в вырезах и установили параметры, определяющие структуру течения и распределение давления. [10]
Наиболее значительные из них выполнены сотрудниками Института социологии, и в частности: Рабочий класс и научно-технический прогресс ( Горький, 1965 - 1979, рук. Харват, Прага, 1972 - 1985) [231]; Основные черты и особенности социалистического образа жизни ( рук. [11]
Давление в вырезе близко к постоянному, если вырез неглубокий, хотя в середине каверны наблюдается слабый минимум. Толщина пограничного слоя - важный фактор, влияющий на распределение давления. Изменения pip с изменением б / / г в области отрыва и в области сжатия противоположны. В области отрыва р / ра уменьшается с ростом L. В области сжатия pip, увеличивается с ростом L / h ( фиг. Этот результат Харват объясняет тем, что по дозвуковой части толстого пограничного слоя от области сжатия вверх по потоку и за передний край выреза распространяется высокое давление, которое несколько оттесняет внешний сверхзвуковой поток. [12]