Хирс
Cтраница 3
Цель данной таблицы - дать экспериментальные величины а в возможно более компактной форме, чтобы сравнение различных величин могло быть проведено как можно легче. Поэтому большое число деталей, которые могли бы в ряде случаев показаться полезными, опущено. В частности, не даются ссылки на упомянутые выше независимые данные по давлению паров, которые использовались Хирсом и Паундом. Эти данные, однако, можно найти в табл. 11 и 12 работы Хирса и Паунда. Эти таблицы включают также величины абсолютных молекулярных потоков для каждого эксперимента по измерению скоростей. Это наиболее важная информация, поскольку, как показано в разделах VII.12 - VII.18, надежные измерения а обычно могут быть выполнены только при низких значениях потока. Величины потоков во всех экспериментах, приведенных в табл. V.1, ни в одном случае не превышали 1018 молекул см-2 сек 1 ( основываясь по большей части на цифрах, даваемых Хирсом и Паундом), а это величины достаточно малые, чтобы можно было считать измерения а надежными. [31]
Вследствие поглощения теплового потока за счет конденсации пара и теплоизлучения от испарителя температура подложки при нанесении на нее покрытий повышается. Энергия поглощается в тонком поверхностном слое. Экспериментальное измерение температуры поверхности, на которой происходит конденсация пара, сопряжено со значительными трудностями. Даже применение пленочных термопар дает сильно заниженные значения температуры из-за термического сопротивления между подложкой и датчиком и его инерционности, причем с повышением температуры погрешность измерений возрастает. Хирс и Паунд [ НО ] категорически отвергают гипотезу о резком повышении температуры поверхности при конденсации, доказывая, что энергия каждого сконденсированного атома полностью рассеивается подложкой за очень короткое время. [32]
Рост зародышей происходит путем присоединения к ним атомов, диффундирующих вдоль поверхности кристалла-подложки или прямо попадающих из пучка. Первый процесс преобладает при малых размерах зародышей, а второй, когда они достигнут значительной величины и покроют большую часть поверхности. Скорость роста зародышей зависит от их формы: плоские образования должны расти быстрее, чем такие же по объему трехмерные скопления. По теории Хирса и Паунда [1, 2], зародыши с ориентацией ( 100), имеющие контактный угол около 45, должны образовываться с большей скоростью, чем с ориентацией ( 111) и контактным углом около 0е, однако скорость роста первых, наоборот, должна быть более низкой, чем вторых. Оба эти заключения подтверждаются экспериментально. [33]
 |
Схематическое представление поверхности кристалла н положения атомов с различным числом атомов в первой и второй координационных сферах. [34] |
Вероятность прямого перехода атома из узлового состояния в пар, рассчитанная из энергий связи, оказывается слишком малой для объяснения наблюдаемых скоростей испарения. На его предположении была развита теория процесса испарения. В соответствии с этой моделью, испарению предшествует переход атома вз узлового положения в положение на краю, с последующей диффузией по поверхности кристалла. Для того, чтобы произошла десорбция атома, необходимо, чтобы диффундирующий по поверхности адатом получил необходимую энергию поступательного движения. Теория ступенчатого испарения получила дальнейшее развитие в работе Хирса и Паунда [ 52J, которые показали, что края кристалла действуют как источники мономолекулярных ступенек, которые двигаются по поверхности кристалла. [35]
Цель таких попыток состояла в создании микроскопической модели испарения, из которой можно было бы получить oD 1, не предполагая, что испарение и конденсация являются идентичными, но противоположными процессами. Следовательно, необходимо было рассмотреть условия, которые могут препятствовать или задерживать уход атомов или молекул с поверхности конденсированной фазы. Были высказаны различные предположения о таких препятствующих факторах и предложены их различные математические описания. Эти вопросы изложены в обзорной статье Кнака и Странского [32], в более сжатой статье Детторе, Кнорра и Холла [37], а также в книге Хирса и Паунда [35], в которой представлен наиболее полный обзор исходных посылок, а также приведена обширная библиография. Последующие разделы данной главы, посвящены механизмам испарения и экспериментальным результатам, основанным, главным образом, на работе Хирса и Паунда. [36]
Цель таких попыток состояла в создании микроскопической модели испарения, из которой можно было бы получить oD 1, не предполагая, что испарение и конденсация являются идентичными, но противоположными процессами. Следовательно, необходимо было рассмотреть условия, которые могут препятствовать или задерживать уход атомов или молекул с поверхности конденсированной фазы. Были высказаны различные предположения о таких препятствующих факторах и предложены их различные математические описания. Эти вопросы изложены в обзорной статье Кнака и Странского [32], в более сжатой статье Детторе, Кнорра и Холла [37], а также в книге Хирса и Паунда [35], в которой представлен наиболее полный обзор исходных посылок, а также приведена обширная библиография. Последующие разделы данной главы, посвящены механизмам испарения и экспериментальным результатам, основанным, главным образом, на работе Хирса и Паунда. [37]
Миоглобин ( Mb) является сложным белком, входящим в состав мышц большинства животных организмов. Его молекула состоит из одной полипептидной цепи, связанной с одной группой протогема. Атом двухвалентного железа, входящий в состав тема, способен соединяться с кислородом. Единственная полипептидная цепь миоглобина состоит из 153 аминокислотных остатков. Строение миоглобина стало известно благодаря работам Эдмундсона и Хирса, изучавших аминокислотную последовательность белка, и Кендрью с сотрудниками, которые провели рентгеноструктурный анализ миоглобина кашалота, используя метод изоморфного замещения, впервые примененный Перутцем с сотрудниками в изучении гемоглобина. [38]
Цель данной таблицы - дать экспериментальные величины а в возможно более компактной форме, чтобы сравнение различных величин могло быть проведено как можно легче. Поэтому большое число деталей, которые могли бы в ряде случаев показаться полезными, опущено. В частности, не даются ссылки на упомянутые выше независимые данные по давлению паров, которые использовались Хирсом и Паундом. Эти данные, однако, можно найти в табл. 11 и 12 работы Хирса и Паунда. Эти таблицы включают также величины абсолютных молекулярных потоков для каждого эксперимента по измерению скоростей. Это наиболее важная информация, поскольку, как показано в разделах VII.12 - VII.18, надежные измерения а обычно могут быть выполнены только при низких значениях потока. Величины потоков во всех экспериментах, приведенных в табл. V.1, ни в одном случае не превышали 1018 молекул см-2 сек 1 ( основываясь по большей части на цифрах, даваемых Хирсом и Паундом), а это величины достаточно малые, чтобы можно было считать измерения а надежными. [39]
Страницы: 1 2 3