Cтраница 1
Хови, Р. Б. Ни-колсон и др. Электронная микроскопия тонких кристаллов. [1]
В эти же годы Хови и Уилен [40] для электронов и Такаги [41 ] 2 для рентгеновских лучей начали разработку динамической теории, которую можно рассматривать как более строгую форму теории Дарвина. [2]
При анализе локальных смещений ионов по Васастьерны - Хови ограничиваются рассмотрением линейных конфигураций из аниона и двух катионов. Если центральный анион такой конфигурации находится между одинаковыми катионами, то смещения не происходит. Если же он находится между различными катионами, то из-за асимметрии силового поля анион смещается. [3]
Таким образом, модели Мотта-Литтлтона - Брауэра и Ва-састьерны - Хови находятся в согласии с экспериментальными данными, несмотря на различие предпосылок, положенных в их основу. В модели Васастьерны-Хови принимается, что атомы примеси равномерно изменяют параметры решетки каждого кристалла без значительного локального ее искажения, а влияние сил отталкивания распространяется только на ближайших соседей. Мотт, Литтлтон и Брауэр, напротив, исходили из представления о локальном искажении кристаллической матрицы атомом примеси за счет его размера и заряда и принимали, что отталкивание ионов проявляется на больших расстояниях. Реальность модели Мотта-Литтлтона - Брауэра доказана при малых концентрациях примеси, модели Васастьерны-Хови - при макроконцентрациях. [4]
Более полные и согласующиеся с экспериментом обсуждения эффективной ширины колонки, сделанные Джауффри и Топеном [236] и Хови и Базинским [216], дают результаты того же самого порядка величины. Следовательно, для электронной микроскопии с разрешением не лучше 10 А и для нарушений кристаллической решетки, которые не имеют сильных изменений в пределах расстояний 10 А, колонковое приближение не должно приводить к серьезной ошибке. Экспериментальные наблюдения при этих условиях носят почти всецело грубый неколичественный характер и в пределах этих ограничений, по-видимому, дают разумное согласие с вычислениями в колонковом приближении. [5]
Трактовка Дарвина [108] дифракции рентгеновских лучей при отражении от поверхности большого совершенного кристалла включала в себя установление коэффициентов прохождения и отражения для каждой атомной плоскости и затем суммирование амплитуд прошедших и дифрагированных пучков на каждый плоскости. Хови и Уилан [213] применили этот вариант теории к дифракции электронов на прохождение вначале с целью определения контраста в электронно-микроскопических изображениях дефектов. Амплитуды дифракционных пучков рассматриваются как непрерывные функции расстояния вдоль направления пучка и связаны рядом дифференциальных уравнений. По существу это теория для совершенного кристалла, для каждого его слоя, хотя в нее могут быть включены изменения в ориентации дифракционных плоскостей при переходе от одного слоя к другому. [6]
Многие исследователи использовали уравнения Хови и Уилана, данные в гл. Так же хорошо можно применять и методы, рассмотренные в гл. Значения этих коэффициентов Фурье для различных слоев получают с помощью вспомогательных программ, исходя из предполагаемой формы возмущения в структуре. [7]
Тем самым благодаря работам Хови было установлено, что тип субструктуры на II стадии может зависеть от природы деформируемого материала. [8]
Доказательства, данные этими авторами, следовали внешне непохожими путями. Бродского [7], [8] па своему характеру теоретико-групповые, а Хови [105] - топологические. [9]
При дифракции электронов положение обычно усложняется л-волновыми дифракционными эффектами. Тем не менее некоторые полезные результаты для теплового диффузного рассеяния для двухволнового случая получилТакаги [367] аФудзимотои Каинума [146], Фудзимото и Хови [147] и Ишида [231] обобщили этот подход на другие типы диффузного рассеяния. Полезный подход к общему л-волновому методу динамической теории сделал Йеннес [156, 158]; Йеннес и Ватанабе [159] использовали его для случая относительно малого количества пучков, а Фишер [136] - для случая диффузного рассеяния, обусловленного ближним порядком. Этот подход развили Каули и Погани [91 ]; они дали общую теорию и предложили расчетные методы, которые Дойль [117, 119] использовал для детальных расчетов теплового и плазменного рассеяния, а Каули и Мэррей [90] - для рассмотрения рассеяния, связанного с ближним порядком. [10]
Эта форма теории, соответствующая так называемому колонковому приближению, хотя и не является строгой, но с удовлетворительной точностью описывает распространение волн для случая дифракции электронов. Достоинством этой теории являются ее простота и возможность непосредственного перехода от рассеяния в идеальном кристалле к рассеянию в кристалле с дефектами. Важно подчеркнуть, что в двухволновом приближении уравнения Хови и Уилена могут быть использованы для описания рассеяния рентгеновских лучей в идеальном кристалле в случае падающей плоской волны. [11]