Вольцман

Cтраница 1

Вольцман показал, что если газ находится в состоянии, в котором его молекулы распределены по скоростям не по Максвеллу, то такой газ, благодаря столкновениям молекул, сам собой переходит в состояние с максвелловским распределением. [1]

Вольцмана, столкновительный член четен по L, а потоковый нечетен. [2]

Вольцмана, Т - темп - pa, К - сопротивление внешней цепи, а ток Is равен сумме тем-новых токов дырок и электронов. [3]

Вольцмана о связи энтропии с мерою вероятности состояния системы, дает числа, весьма согласные с опытом, и в настоящее время получила всеобщее признание. [4]

В статистике Вольцмана число ячеек, составляющих фазовое пространство, равно числу молекул в системе. Сущность новой статистики, примененной Возе к световым квантам, а Эйнштейном к молекулам газа, состоит в том, что число ячеек больше числа частиц, так что некоторые из ячеек остаются не занятыми. Пусть N1 молекул, обладающих энергией е: каждая, распределены по М1 ячейкам. Это означает, что молекулы этой группы, хотя и имеют одну и ту же энергию, могут составить или набрать эту энергию различными путями, типичными для вырождения. [5]

Распределение скоростей Максвелла - Вольцмана [ уравнение ( 24.1 11) ] было выведено из вероятностных доводов. Но, как было сказано, его можно вывести и из распределения Больцмана как такового. Специально сконструированный селсктор скорости принимает пучок молекул иэ печи при температуре Т, но блокирует проход молекул, имеющих скорость выше, чем средняя. [6]

А; - константа Вольцмана; N - число Авогадро; Т - абсолютная температура. [7]

Блок-схема РУ с использованием допол-лит. усилителя модуляции п демодуляции для уменьшения ДНИ. К, - решающий усилитель JIOCT. тока. А 2 - усилитель модуляции и демодуляции, практически бездрейфовый. [ IMAGE ] 5. Блок-схема РУ с параллельными каналами. К, - усилитель перем. тока ( бсздрей-фоиыи. К -. - усилитель модуляции и демодуляции. А 3 - суммирующий усилитель ноет. тока. [8]

А - - постоянная Вольцмана, h - постоянная Планка, Т - абс. [9]

А - - постоянная Вольцмана, Т - темп - pa, Н - сопротивление внешней цепи, а ток / 9 равен сумме тем-новых токов дырок и электронов. [10]

В разделе 4 рассмотрено применение уравнения Вольцмана в теории переноса электронов. [11]

Несоответствие полученных выше результатов с теоремой Вольцмана объясняется тем, что в изложенной теории не были учтены особенности энергетического обмена между спин-системой и тепловым движением частиц вещества, находящегося при конечной температуре. Ничто, конечно, не мешает спинам рассматриваемой системы, возбуждаемой случайным полем h ( t), отдавать энергию окружающему пространству. Однако если группа спинов системы должна поглотить энергию поля, то энергия резонансных частот этого поля должна в этот момент быть не меньше числа поглощаемых квантов. Ясно, что в системе, в которой благодаря хаотическому движению энергия может случайным образом перераспределяться между частотами спектра, вероятность такого события не равна единице. [12]

Соответствующее уравнение для InG в статистике Максвелла - Вольцмана можно получить, логарифмируя уравнение (50.25) и применяя формулу Стирлинга. [13]

Энергетический спектр ядра натрия. [14]

Эти значения интересно сравнить со средней энергией kT ( k - постоянная Вольцмана) теплового движения на одну степень свободы. [15]

Страницы: 1 2