Поперечный индекс
Cтраница 4
Основные конструкции таких резонаторов схематически показаны на щс. В особенности это относится к разрежению спектра по поперечному индексу, так как открытые резонаторы по принципу своего действия обеспечивают хорошее разрежение спектра по продольному индексу. Коаксиальная конструкция позволяет относительно просто решить задачу разрежения спектра именно по поперечному индексу CG5 - 671 ( ср. [46]
 |
Модуль степени пространственной когерентности излучения твердотельного лазера для N поперечных мод. 1 - для 2V 830. a - для N 10. [47] |
ТЕММ ( индексы то п 0) усиление в лазере достаточно для компенсации потерь, состоящих из потерь в среде, на излучение и дифракционных. Однако этого усиления недостаточно для компенсации потерь на высших модах, поскольку с увеличением номера поперечного индекса m и ( или) п дифракц. Спонтанное излучение усиливающей среды не только является затравкой для возбуждения осн. [48]
Коэффициент потерь собственной волны зависит от поперечных индексов. В резонаторах с зеркалами ограниченной апертуры наименьшими потерями обладают основные волны. Моды высших порядков характеризуются большими потерями, причем в устойчивом резонаторе коэффициент потерь оказывается монотонно возрастающей функцией поперечных индексов собственной волны. [49]
Эти моды называют ТЕМт / - модами ( от англ. Индексы m 0 и / 0 отвечают моде с наименьшими потерями. С ростом т и I потери быстро растут, так что имеет смысл рассматривать только моды с небольшими значениями поперечных индексов. ТЕМоо-мода называется основной, напряженность поля в ней максимальна в центре зеркала и монотонно спадает к краям. Как и в простейшей модели плоских волн, число п чрезвычайно велико для мод оптического диапазона. [50]
Параметр R ( z) в (2.1.22) для всех мод одинаков. Это означает, что кривизна волнового фронта одинакова для всех мод и закон его изменения один и тот же. Однако фазовый сдвиг Ф зависит от поперечного индекса. [51]
График функции ( fD) 2 в зависмиости от ( D / L) 2 является прямой линией - линией перестройки, наклон которой зависит от продольного индекса колебаний в резонаторе. Величина N пропорциональна продольному числу в широко используемой классификации типов колебаний в волноводах и резонаторах. Точка пересечения оси ( fD) 2 зависит от поперечных индексов. [52]
Основные конструкции таких резонаторов схематически показаны на щс. В особенности это относится к разрежению спектра по поперечному индексу, так как открытые резонаторы по принципу своего действия обеспечивают хорошее разрежение спектра по продольному индексу. Коаксиальная конструкция позволяет относительно просто решить задачу разрежения спектра именно по поперечному индексу CG5 - 671 ( ср. [53]
Спонтанные шумы, возбуждение многих поперечных мод приводят к тому, что поперечная пространственная структура лазерных пучков становится случайной, а их ноле излучения оказывается не полностью когерентным в пространстве. Вместе с тем масштаб поперечных корреляций лазерного излучения ( поперечный радиус когерентности, радиус корреляции) значительно превосходит соответствующий масштаб нелазерных источников излучения. По величине отношения значений радиуса корреляции к радиусу пучка лазерного излучения различают два предельных случая излучения: многомодового по поперечным индексам и одномодо-вого. [54]
Фабри - Перо, состоящий из двух плоских параллельных зеркал. Если между зеркалами, расположенными на расстоянии d друг от друга, нормально к ним распространяется плоская волна, то в результате отражения ее от зеркал в пространстве между ними образуются стоячие волны ( собств. В действительности из-за дифракции на краях зеркал поле колебаний зависит и от поперечных координат, а колебания характеризуются также поперечными индексами т, п, определяющими число обращений поля в 0 при изменении поперечных - координат. [55]
Таким образом, мы рассмотрим устойчивый лазерный резонатор, в котором поперечный размер 2а активной лазерной среды значительно больше размера пятна моды ТЕМ00, распространяющейся внутри этой среды. Соответствующими примерами могут быть непрерывный или импульсный твердотельные лазеры, поэтому мы можем обратиться к случаю, показанному на рис. 5.14. Однако последующее рассмотрение применимо вообще к любому многомодовому лазеру с устойчивым резонатором. Для простоты предположим, что размер пятна w в среде приблизительно равен размеру пятна WQ в перетяжке пучка. Поскольку радиус а существенно больше, чем WQ, следует ожидать, что будет возбуждено много поперечных мод, которые заполнят поперечное сечение лазерной среды. Предполагается, что возбуждаемая мода высшего порядка ограничена до размера, который незначительно обрезается апертурой среды. Поперечные индексы этой моды можно найти из рис. 7.7, если известны максимально допустимые потери возбуждаемой моды. Предположим, например, что эти потери равны 10 %, тогда 90 % мощности этой моды высшего порядка должно проходить через лазерную апертуру. [56]
В неустойчивом резонаторе, геометрия которого характеризуется большой величиной параметра Френеля ( N 2n), формирование собственных типов колебаний определяется главным образом геометрооптическими эффектами. Распределение амплитуды собственной волны в поперечном сечении резонатора имеет правильный монотонный характер. В отличие от волн устойчивого резонатора здесь амплитуда поля на краях зеркала может иметь существенное значение. Основная мода характеризуется однородным распределением поля. Амплитуда мод высшего порядка возрастает по мере удаления от оптической оси. Коэффициенты потерь мод в таком резонаторе значительно больше, чем в соответствующем устойчивом резонаторе. Монотонно нарастающая зависимость потерь от поперечных индексов здесь сохраняется. [57]
Страницы: 1 2 3 4