Остальной индекс

Cтраница 1

Остальные индексы называются свободными. [1]

Остальные индексы остаются на своих местах. [2]

Остальные индексы подсчитываются по такой же схеме. [3]

Остальные индексы занимают промежуточное положение. Не исключено, что дело не в принципиальном различии шкал, а в несовершенстве определения численных значений магнитных характеристик XM и Л, особенно для гетероциклов ( см. разд. [4]

Остальные индексы рассчитывают путем обычного деления соответствующих значений. Показатели Вг / 1 и О / / выражают в процентах. [5]

График для иыбора излучения при прецизионных определениях периода решетки кристаллов кубической системы ( я 2 - ь6 А. [6]

Остальные индексы относятся к кристаллам с простой кубической решеткой. [7]

Остальные индексы имеют прежний смысл. [8]

Все же остальные индексы появляются в парах tt, yy, zz - все, кроме слагаемого с хх, которое куда-то делось. [9]

Аналогично получены остальные индексы. [10]

Число кинематических инвариантов связано с остальными индексами системы следующим образом. Таким образом, b является разностью между максимальным числом независимых реакций, полученным на основе структуры графа, и действительным числом независимых реакций. Это число, которое, понятно, неотрицательно, названо Фейнбергом [3] дефицитом. [11]

Индекс 1 относится к исходному веществу, а остальные индексы - к продуктам реакции. [12]

L, Л4 с различными М ( и одинаковыми остальными индексами) равны между собой. [13]

Трикрити-ческое поведение дает аномалию в теплоемкости Ср - т - / 2, а все остальные индексы совпадают с индексами теории Ландау с точностью до логарифмических поправок ( см. гл. [14]

Большинство операций этого алгоритма представляет собой суммирование по некоторому индексу при сохранении упорядочения списка по остальным индексам. [15]

Страницы: 1 2 3