Cтраница 2
При tcrtH центры парообразования начинают генерировать паровую фазу и коэффициент теплоотдачи увеличивается от его значения при конвективном теплообмене в однофазной среде до коэффициента теплоотдачи при развитом кипении. Однако когда жидкость сильно переохлаждена, то вследствие неблагоприятных условий для развития процесса парообразования интенсивность теплообмена при уменьшении недогрева повышается крайне медленно. [16]
Условия распределения центров парообразования в данном случае можно не рассматривать, исходя из тех соображений, что и при околокритическом режиме паросодержание пристенного слоя столь велико, что начало разрушения жидких пленок, пронизывающих двухфазный граничный слой, возможно в любой точке поверхности нагрева. [17]
Условия распределения центров парообразования в данном случае можно не рассматривать, исходя из тех соображений, что при околокритическом режиме число действующих центров столь велико, что начало разрушения жидких пленок, пронизывающих двухфазный граничный слой, возможно в любой точке поверхности нагрева, между любыми соседними действующими центрами. [18]
Период действия центра парообразования складывается из времени ожидания и времени жизни пузырька. Единичный акт кипения представляет собой сугубо нестационарный процесс, для описания которого следует прежде всего определить условия зарождения парового пузырька на рассматриваемом центре парообразования. [19]
Чем больше центров парообразования и чем чаще отрываются пузырьки от поверхности, тем интенсивнее становится теплообмен. Число же центров образования паровых пузырьков и чистота их отрыва и, следовательно, интенсивность теплоотдачи при кипении зависит от разности температур между поверхностью нагрева и кипящей жидкостью. [20]
Влияние числа центров парообразования и чистоты обработки поверхности нагрева на теплообмен при кипении фреонов. [21]
Как правило, центры парообразования должны иметь эффективный диаметр размерами от 0 002 до 0 02 мм и должны быть расположены в окрестности входа в область кипения, так чтобы пар мог выделяться со свободной поверхности, окружающей пузыри, по мере прохождения потоком мест расположения центров парообразования. [22]
Вероятностный характер распределения центров парообразования по поверхности нагрева и собственно процесса генерации паровых пузырей создает нестабильность гидродинамической и тепловой обстановки в пристенной области, о чем уже говорилось ранее. [23]
Размер зоны влияния центра парообразования как стока тепла на температуру соседних участков определяется значением коэффициента теплопроводности А материала поверхности нагрева. Уменьшение X должно приводить к тому, что перетоки тепла к центрам от участков, свободных от них, снизятся; это в свою очередь приведет к повышению перегрева свободных участков. [24]
При большом числе центров парообразования поверхность нагрева может покрываться сплошной паровой пленкой. Таким образом, при кипении жидкостей, плохо смачивающих поверхность нагрева, коэффициенты теплоотдачи значительно меньше, чем при кипении жидкостей, хорошо смачивающих поверхности нагрева. [25]
Количество и устойчивость центров парообразования зависит, кроме рассмотренных выше условий, от характера взаимодействия жидкости с поверхностью нагрева. [26]
Установлено, что центрами парообразования являются микроуглубления в поверхности нагрева, заполненные воздухом или другим газом. [27]
Неровности, служащие центрами парообразования, распределены по поверхности беспорядочно и, следовательно, в среднем равномерно. Поэтому размер поверхности не может оказать влияния на интенсивность теплообмена. Это значит, что собственные размеры поверхности не могут быт использованы для построения определяющего размера системы. [28]
После возникновения в центре парообразования пузырек начинает расти. Рост его обусловливается подводом тепла, необходимого на испарение жидкости с внутренней поверхности пузырька. Вследствие низкой теплопроводности пара, по сравнению с жидкостью, непосредственно от поверхности нагрева поступает лишь незначительная часть тепла, необходимого для испарения. Основная часть тепла от перегретой жидкости подводится к образовавшемуся на поверхности нагрева пузырьку в виде теплоты парообразования. Таким образом, жидкость является посредником при передаче тепла от поверхности нагрева к пузырьку пара. [29]
При кипении на одиночном центре парообразования величина йо / сильно зависит от подводимого теплового потока дт, что на первый взгляд позволяет предположить существование такой же зависимости и при кипении на реальной поверхности. [30]