Центр - тяжесть - молекула
Cтраница 3
Как отмечено, жидкие кристаллы характеризуются ближним порядком в расположении центров тяжести молекул и параллельностью их длинных осей. Переход твердого тела в жидкий кристалл соответствует ликвидации дальнего порядка в расположении центров тяжести молекул при сохранении дальнего порядка в их ориентации. Переход жидких кристаллов в изотропную жидкость сопровождается ликвидацией дальнего порядка и в ориентации молекул. Последний переход Френкель88 называет ориентационным плавлением. Согласно теории Френкеля, вблизи точки перехода одной фазы в другую образование зародышей новой фазы происходит еще до достижения точки превращения. В старой фазе возникают местные и временные флуктуации, называемые гетерофазными. Этот факт подтверждается аномальным изменением ряда физических величин ( двулучепреломление в потоке, скорость и поглощение ультразвука и др.) вблизи точки превращения изотропной жидкости в жидкий кристалл. [31]
В молекуле ферроцена атом железа участвует в антисимметричном колебании относительно центра тяжести молекулы, в деформационных колебаниях относительно колец лигандов и, кроме того, в молекулярных колебаниях в кристалле. В молекулярных кристаллах сильная температурная зависимость / может быть обусловлена или наличием низколежащих оптических ветвей, или низкой дебаевской температурой кристалла. В случае ферроцена сильная температурная зависимость / определяется в основном низкой дебаевской температурой. [32]
 |
Парные корреляционные функции h ( R жидкого аргона. [33] |
При этом можно условиться, что R обозначает расстояние между центрами тяжести молекул. Возможны и другие способы выбора R. Уравнение (VII.12) дает основу для характеристики средних размеров флуктуации плотности. [34]
Исследуем теперь б / ПОлн Для другого типа изменений, когда центры тяжести молекул смещаются в пространстве, но каждая молекула сохраняет свою ориентацию. В этом случае б / ПОЛн отлично от нуля. Чтобы увидеть это, мы можем начать рассмотрение с нашего обычного простого случая; слой нематика площадью 5 и толщиной L находится между двумя стенками с тангенциальными граничными условиями. [35]
При объединении нескольких атомов в молекулу симметрия системы понижается; помещая в центр тяжести молекулы начало координат, будем считать, что все оси Сп и 5 проходят через начало, которое остается неподвижным при всех операциях симметрии. [36]
Внешняя компонента теплоемкости представляет собой температурный коэффициент энергии, связанной с движением центра тяжести молекул и их вращением вокруг центров тяжести, внутренняя компонента соответствует энергии внутренних колебаний и вращений. При измерении теплоемкости статическими методами требуется достаточное время, чтобы успел произойти энергетический обмен между внешними и внутренними степенями свободы. Известно, однако, что для установления равновесного распределения между, например, трансляционными и колебательными степенями свободы требуется некоторое время. Двухатомная молекула должна несколько раз столкнуться с другой молекулой, чтобы передать или принять квант колебательной энергии от другой молекулы. Следовательно, при использовании какого-либо быстрого метода измерения теплоемкости время измерения может оказаться недостаточным, чтобы вклад в измеряемую теплоемкость был также и от внутренних степеней свободы. В этом случае мгновенное значение внутренней энергии отличается от того значения, которое установилось бы при незатрудненном обмене энергиями между степенями свободы, соответствующими движению молекул как целого и внутримолекулярным движениям. В соответствии с общим законом релаксации, скорость, с которой эта разность уменьшается, пропорциональна самой разности. [37]
Молекулы в жидкости обладают кинетической энергией поступательного движения, связанной с перемещением центров тяжести молекул, с кинетической энергией вращения относительно осей, проходящих через центр тяжести, и с энергией, обусловленной внутренними степенями свободы молекулы. [38]
Затем, на очень близких расстояниях - порядка нескольких средних расстояний между центрами тяжести молекул в жидкостях - начнет сказываться притяжение к жидкости, резко нарастающее с приближением к поверхности. [39]
Многоатомные молекулы обладают тремя взаимноперпенди-кулярными так называемыми главными осями инерции, проходящими через центр тяжести молекулы. Моменты инерции относительно осей вращения называют главными моментами инерции. Если молекула имеет линейную конфигурацию, то два момента инерции относительно осей, перпендикулярных друг к другу и к линии, соединяющей ядра и проходящей через центр тяжести, равны друг другу, а момент инерции относительно этой линии равен нулю. Если молекула симметрична, то / д - / ь си энергия вращения та же, что у линейной молекулы. Если 1& - 1л 1с то молекула вращается как симметричный волчок и энергия вращения зависит от двух квантовых чисел. [40]
Многоатомные молекулы обладают тремя взаимноперпенди-куляряыми так называемыми главными осями инерции, проходящими через центр тяжести молекулы. Моменты инерции относительно осей вращения называют главными моментами инерции. Если молекула имеет линейную конфигурацию, то два момента инерции относительно осей, перпендикулярных друг к другу и к линии, соединяющей ядра и проходящей через центр тяжести, равны друг другу, а момент инерции относительно этой линии равен нулю. Если молекула симметрична, то / д - / ь си энергия вращения та же, что у линейной молекулы. Если / A I, ic то молекула вращается как симметричный волчок и энергия вращения зависит от двух квантовых чисел. [41]
Многоатомные линейные молекулы обладают двумя степенями свободы вращательного движения вокруг осей, проходящих через центр тяжести молекулы и перепендикулярных оси молекулы. [42]
Молекулы газообразных веществ постоянно совершают свободное вращательное движение вокруг осей симметрии, проходящих через центр тяжести молекулы. [43]
Многоатомные молекулы обладают тремя взаимно перпендикулярными так называемыми главными осями инерции, проходящими через центр тяжести молекулы. Момент инерции относительно осей вращения называют главными моментами инерции. [44]
Концентрация белых мономеров ( и соответствующий потенциал l / w) имеет пик вблизи центра тяжести белой молекулы. В окрестности этого максимума имеется сила - BU / dx, действующая наружу. В задаче об одной цепи именно эта сила приводит к набуханию и неидеальному поведению. Однако профиль концентрации черных цепей имеет в этой же области впадину. Это должно быть так, потому что в полимерном расплаве флуктуации общей концентрации, или плотности, очень слабы. [45]
Страницы: 1 2 3 4