Cтраница 4
Совместим начало координат с неподвижным рассеивающим центром. Предположим, что эта функция отлична от нуля только в ограниченной части пространства с г а, которую мы будем называть областью действия сил. [46]
Рассеяние носителей заряда на нейтральных рассеивающих центрах изотропно. Анизотропия наблюдается лишь для очень больших энергий электронов и дырок. [47]
По предположению, плазма содержит некоторые рассеивающие центры, например нейтральные примеси. [48]
Рассмотрим движение отдельной а-частицы в поле рассеивающего центра, который мы будем считать обладающим столь большой массой, что он не испытывает отдачи при столкновении. Следовательно, траектория а-частицы представляет собой коническое сечение, в одном из фокусов которого находится силовой центр. Вопрос о знаке заряда центра остается открытым. Гиперболические траектории в случаях притяжения и отталкивания отличаются друг от друга лишь тем, что в первом случае ветвь гиперболы, описываемая частицей, обращена к центру вогнутой стороной, а во втором случае - выпуклой стороной. Но множество других явлений показывает, что положительный заряд всегда связан с массой атома водорода или целой кратной ей величиной; поэтому примем, что рассеивающий центр имеет положительный заряд. Сравнивая выражения для потенциальной энергии тяготения-ут М / г и электростатической энергии 2Z 2 / r, мы видим, что в формулах на стр. I) М следует заменить на - 2Ze2 / m, где т тл - масса налетающей а-частицы. [49]
Было обнаружено, что перемещения какого-нибудь одного рассеивающего центра на расстояние порядка длины волны Ферми достаточно, чтобы кондактанс изменился на е2 / Н - в строго одномерной и на е1 / HkFl - в строго двумерной системе. В трехмерной системе характерное изменение кондактанса содержит дополнительный малый множитель ( / c / L) 1 / 2 по сравнению с величиной е2 / / г, причем L следует заменить на толщину в случае пленки или тонкой проволоки. Этим результатам можно дать простую физическую интерпретацию, если учесть, что кондактанс пропорционален вероятности прохождения электрона через образец. Для случая двумерной системы это означает, что каждая траектория проходит около конечной доли всех рассеивателей, при этом изменения на 2тг фазы рассеянии только для одного единственного рассеивателя уже окажется достаточно, чтобы значительно изменить картину интерференции. В одномерных системах этот эффект проявляется даже сильнее, так как траектории проходят вблизи каждого рассеивателя много раз. В трехмерных системах вероятность прохождения любой траектории вблизи какого-нибудь фиксированного рассеивателя - / / Ь, что приводит к уменьшению эффекта в / l / L раз по сравнению с двумерными системами. [50]
В реальной цепной молекуле вместо каждого точечного рассеивающего центра находится некоторая группировка атомов - элементарная группировка. Однако внутри каждой из элементарных группировок также происходит интерференция, которая накладывается на интерференцию, обязанную периодическому ( в одном измерении) расположению самих этих группировок. [51]
Предположим, что, находясь вдали от рассеивающего центра, электроны занимали объем 2npdpds, где р - прицельный параметр соударения, а ds - длина элемента объема. [52]