Фазовый центр - облучатель
Cтраница 1
Фазовый центр облучателя, который расположен между вибратором 3 и контррефлектором 4, оказывается смещенным относительно оси параболоида. В данной конструкции это и требуется: головка облучателя вращается вместе с коаксиальным фидером, следовательно, вращается и смещенный фазовый центр. В результате получается конический обзор пространства. [1]
 |
Линза Люнеберга. [2] |
При значительном отклонении фазового центра облучателя от фокуса рефлектора диаграмма направленности не только поворачивается, но и изменяется по форме: расширяется основной лепесток и увеличиваются боковые лепестки, уменьшая коэффициент усиления антенны. Это сказывается тем больше, чем меньше фокусное расстояние. В линзовой антенне осевое и поперечное смещения облучателя из фокуса производят такой же эффект, как в параболической. [3]
Как видно из рисунка, фазовый центр облучателя О расположен на оси симметрии антенны АА. [4]
 |
Линза Люнеберга. [5] |
Аналогично доказывается, что смешение фазового центра облучателя перпендикулярно оси рефлектора ( рис. 6.41, б) вызывает наклон отраженных лучей ( sOTp), а следовательно, и наклон максимума излучения ( / 7макс) в обратном направлении. [6]
 |
Облучение параболоида посредством полуволнового вибратора. [7] |
Для получения синфазных полей в раскрыве антенны фазовый центр облучателя не должен быть размытым и должен располагаться на фокусе рефлектора или линзы. [8]
При использовании спиральной антенны в качестве облучателя антенны оптического типа важно знать положение фазового центра облучателя. Строго говоря, спиральная антенна не имеет фазового центра и фронт излученной ею волны не является сферическим. Однако теоретические и экспериментальные исследования показали, что в пределах главного лепестка ДН волна, излучаемая спиральной антенной, близка к сферической и фазовый центр можно считать расположенным на расстоянии ( 0 33 - - 0 38) L от экрана, где L - осевая длина спиральной антенны. [9]
 |
Схема построения характеристической поверхности.| Бифокальная двухзер-кальная антенна. [10] |
Удобно компоновать апланатическую двухзеркальную систему с развертывающим устройством, обеспечивающим электромеханическое или электрическое перемещение луча путем перемещения фазового центра сложного облучателя. [11]
Отраженные лучи sOTp расходятся пучком, фронт волны Ф становится сферическим ( или цилиндрическим), но направление максимального излучения Пыакс остается тем же. Следовательно, смещение фазового центра облучателя по оси параболической антенны приводит к расширению ее диаграммы направленности. [12]
Выравнивание фазового фронта выполняется за счет включения в цепь между первичной и плоской вторичной поверхностью отрезков линии передачи соответствующей длины. Эта схема потенциально очень широкополосна, так как все длины путей от фазового центра облучателя к выходным излучателям равны между собой. Эта геометрия оптимальна с точки зрения амплитудного распределения, так как оно афинно ( подобно) во всех поперечных сечениях от входа до выхода. Кроме того, выходной фронт перпендикулярен ко всем излучателям на первичной апертуре и, следовательно, нет изменения уровня сигнала в зависимости от его удаленности от центра. [13]
Двухзеркальные системы [672, 677] могут иметь увеличенное эффективное фокусное расстояние и больше степеней свободы при выборе конструктивных параметров и положения облучателя. В системе Кассегрейна главное зеркало имеет параболическую форму, а контррефлектор является гиперболическим. В одном из фокусов гиперболоида находится реальный фокус системы, совпадающий: фазовым центром облучателя; другой фокус гиперболоида является мнимым и совпадает с фокусом параболоида. В системе Грегори фокус главного отражателя находится между - зеркалом и контррефлектором, имеющим вогнутую эллиптическую форму. В обеих системах затенение раскрыва облучателем очень мало, а затенение раскрыва контррефлектором можно свести к минимуму путем изменения поляризации. [14]
Страницы: 1