Cтраница 2
Больцмана; Т - температура; L L ( a) - функция Ланжевена от аргумента а mHJkT и Ял - У2 т / г3 - напряженность локального магнитного поля, создаваемого одной из частиц ассоциата по внешнему полю Я, что и приводит к уменьшению магнитной восприимчивости коллоидного ферромагнетика. [16]
Оптические свойства тел, в том числе и ферромагнитных, описываются с помощью диэлектрической и магнитной восприимчивостей. Раньше считалось, что магнитная восприимчивость ферромагнетиков на оптических частотах равна нулю, как и магнитная восприимчивость пустоты. Это означало, что ферромагнетик под действием света ведет себя подобно вакууму, что его нельзя намагнитить магнитным полем световой волны. Другими словами, коэффициент пропорциональности между напряженностью магнитного поля световой волны и магнитным моментом ферромагнетика равен нулю. [17]
Установлено, что агрегирование частиц в магнитном поле и их самопроизвольная ассоциация под влиянием сил магнитно-дипольного притяжения приводят к изменению магнитной восприимчивости дисперсного ферромагнетика. Получены соотношения, устанавливающие связь между величиной сил отталкивания частиц и магнитной восприимчивостью коллоидных ферромагнетиков. [18]
Для диамагнетиков х Т), для парамагнетиков х 0 - Для особой подгруппы ферромагнетиков это простое соотношение ( 170) не соблюдается, и функциональная зависимость М от Н имеет нелинейный характер и не является однозначной. Все ферромагнетики имеют характерную кривую намагничивания и петлю гистерезиса. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков зависит от напряженности внешнего поля; в то время как для диамагнетиков и парамагнетиков х почти не зависит от Я. [19]
Характерной особенностью доменов является их самопроизвольная [ спонтанная ] намагниченность, не зависящая от величины внешнего магнитного поля. При насыщении ферромагнетика магнитные моменты располагаются параллельно внешнему полю. Однако магнитная восприимчивость ферромагнетиков проявляется до определенной температуры ( точки Кюри), выше которой они превращаются в парамагнетики. [20]
Магнитная восприимчивость ферромагнетиков растет с увеличением температуры. При некоторой температуре 0 ферромагнетик превращается в парамагнетик; эта температура называется тсмпера - taupou ( точкой) Кюри. При температурах выше точки Кюри вещество является парамагнетиком. Вблизи температуры Кюри магнитная восприимчивость ферромагнетика увеличивается. [21]
Магнитная восприимчивость ферромагнетиков растет с увеличением температуры. При некоторой температуре Т /, ферромагнетик превращается в парамагнетик; эта температура называется температурой ( точкой) Кюри. При температурах выше точки Кюри вещество является парамагнетиком. Вблизи температуры Кюри магнитная восприимчивость ферромагнетика резко возрастает. [22]
Подчеркнем, что речь идет о полном термодинамическом равновесии. Оно может осуществляться у сегнетоэлектриков, но фактически никогда не осуществляется у обычных пироэлектриков в связи с упоминавшейся выше трудностью переориентации поляризации ( а потому и образования доменов) в них. Вопрос о форме и размерах доменов будет рассмотрен в § 44 для ( во многом аналогичного) случая ферромагнетиков. Эти особенности обусловлены, прежде всего, жесткостью связи направления поляризации сегнетоэлектрика с определенными кристаллографическими осями, с большой диэлектрической восприимчивостью ( по сравнению с магнитной восприимчивостью ферромагнетика), и с большей ролью явлений стрикции. [23]
Подчеркнем, что речь идет о полном термодинамическом равновесии. Оно может осуществляться у сегнетозлектриков, но фактически никогда не осуществляется у обычных пирозлектриков в связи с упоминавшейся выше трудностью переориентации поляризации ( а потому и образования доменов) в них. Вопрос о форме и размерах доменов будет рассмотрен в § 44 для ( во многом аналогичного) случая ферромагнетиков. Эти особенности обусловлены, прежде всего, жесткостью связи направления поляризации сегнетозлектрика с определенными кристаллографическими осями, с большой диэлектрической восприимчивостью ( по сравнению с магнитной восприимчивостью ферромагнетика) и с большей ролью явлений стрикции. [24]
Подчеркнем, что речь идет о полном термодинамическом равновесии. Оно может осуществляться у сегнетоэлектриков, но фактически никогда не осуществляется у обычных пироэлектриков в связи с упоминавшейся выше трудностью переориентации поляризации ( а потому и образования доменов) в них. Вопрос о форме и размерах доменов будет рассмотрен в § 44 для ( во многом аналогичного) случая ферромагнетиков. Эти особенности обусловлены, прежде всего, жесткостью связи направления поляризации сегнетоэлектрика с определенными кристаллографическими осями, с большой диэлектрической восприимчивостью ( по сравнению с магнитной восприимчивостью ферромагнетика), и с большей ролью явлений стрикции. [25]