Индукция - магнитное поле - ток
Cтраница 1
Индукция магнитного поля тока в соответствии с законом Био - Савара (10.10) линейно зависит от силы тока. [1]
Линии индукции магнитного поля тока / з представляют собой концентрические окружности. Ток / 1 проходит вдоль одной из таких линий. [2]
Направление линий индукции магнитного поля тока определяется правилом Максвелла ( правилом буравчика): если ввинчивать буравчик по направлению тока в проводнике, то направление движения рукоятки буравчика укажет направление линий магнитной индукции. [3]
 |
Определение силы, действующей на элемент с током в магнитном поле. [4] |
Направление линий индукции магнитного поля тока определяется правилок Максвелла ( правилом буравчика): если ввинчивать буравчик по направлению тока в проводнике, то направление движения рукоятки буравчика укажет направление линий магнитной индукции. Сила Ампера направлена перпендикулярно линии индукции магнитного поля. [5]
Направление линий индукции Магнитного поля тока определяется правилом правого винта: если поступательное движение винта происходит по направлению тока в проводнике, то направление вращения головки винта показывает направление линий индукции магнитного поля. [6]
 |
Взаимодействие элементов тока. [7] |
Направление линий индукции магнитного поля тока определяется правилом ( Максвелла ( правилом буравчика): если поступательное движение буравчика совпадает с направлением тока в проводнике, то направление вращения рукоятки буравчика совпадает с направлением силовых линий магнитного поля, существующего вокруг проводника. [8]
Расчет по этим формулам индукции магнитного поля тока произвольной конфигурации, вообще говоря, сложен. Однако расчет значительно упрощается, если распределение тока имеет определенную симметрию. [9]
На магнитную стрелку действует вращающий момент М рВ sin а, где р - магнитный момент стрелки и В 1цоц / 2ка - индукция магнитного поля тока. Вращающий момент М вызывает поворот нити на угол р 2lM / irGr, где I - длина нити, г - радиус нити и G - модуль сдвига материала нити. [10]
На магнитную стрелку действует вращающий момент M pBslna, где р - магнитный момент стрелки и В ц0 [ 1Я / ц0ц / 2ла - индукция магнитного поля тока. Вращающий момент М вызывает поворот нити на угол ср 2Ш / яОг4, где / - длина нити, г - радиус ни ч и G - модуль сдвига материала нити. [11]
На магнитную стрелку действует вращающий момент М рВ sin а, где р - магнитный момент стрелки и В - io iH / [ 1оЦ / 2ла - индукция магнитного поля тока. Вращающий момент М вызывает поворот нити на угол р 2Ш / пОг4, где / - длина нити, г - радиус нити и G - модуль сдвига материала нити. [12]
Железные опилки, насыпанные на горизонтально расположенный картон, сквозь который вертикально протянут провод с током, при постукивании по картону стягиваются по направлению к проводу; при этом они движутся в направлении, перпендикулярном линиям индукции магнитного поля тока. [13]
Там выводится формула взаимодействия прямолинейных токов, текущих по параллельным бесконечно длинным проводникам, и получается сила Лоренца исходя из электрического взаимодействия зарядов. Полевая интерпретация этих результатов позволяет найти индукцию магнитного поля тока, текущего по прямолинейному бесконечно длинному проводнику. Принцип суперпозиции для магнитного поля является теперь следствием принципа суперпозиции для электрического поля. Переход к индукции магнитного поля произвольных токов и вывод соответствующих уравнений производится в § 35, где существенно используется независимость локальных соотношений от значений физических величин в других точках. Затем в § 37 теоретически выводится закон Био - Савара и тем самым завершается анализ связи, которая существует в рамках релятивистских представлений о пространстве и времени между инвариантностью элементарного электрического заряда, законом Кулона, принципом суперпозиции для электрического поля и законом Био - Савара, силой Лоренца и принципом суперпозиции для магнитного поля. [14]
Симметрия магнитного поля тока коаксиального кабеля позволяет решить задачу, применив теорему о циркуляции вектора индукции магнитного поля. Действительно, из соображений симметрии следует, что линии индукции магнитного поля тока кабеля, являясь замкнутыми, должны иметь форму окружностей, центры которых лежат на оси - кабеля и плоскости которых перпендикулярны этой оси. [15]
Страницы: 1 2