Восстановление - поле
Cтраница 1
Восстановление поля локально равновесных температур среды по излучению / / Инж. [1]
Восстановление поля локально равновесных температур среды по излучению. [2]
Для восстановления поля изохор в методе схождения может использоваться любая из моделей, кроме предложенной Г. Н. Дейнега, в связи с желательностью выполаживания функции на периферии. То же справедливо для полей ВНК, коэффициента нефтенасыщенной толщины, пористости, нефтенасыщенности, параметров нефти. [3]
 |
Зависимость нефтенасыщен-вости от глубины залегания продуктивного горизонта. [4] |
При восстановлении поля водонефтяного контакта ВНК ( и других контактов) в качестве априорной информации используются отметки подошвы нижнего нефтенасыщенного и кровли верхнего водонасыщенного пропластков в тех скважинах, где ВНК отмечается именно в указанном интервале. Задача сводится к восстановлению границы ВНК таким образом, чтобы она проходила через фиксированные точки ВНК в одних скважинах и не противоречила ограничениям сверху и снизу в других. [5]
При восстановлении поля структуры кровли продуктивного горизонта в качестве косвенной информации используют поле структуры сейсмического отражающего горизонта. Косвенной информацией может служить также стратиграфическая поверхность, полученная в результате структурного бурения, а для нижележащих небольших слабо разбуренных залежей - структура по хорошо разбуренной базисной вышележащей залежи. В результате в местах, недостаточно освещенных или полностью не освещенных бурением, поле уточняется путем учета закономерностей его изменения по сравнению с косвенной поверхностью в изученной части. [6]
На точность восстановления поля давления в промежуточных точках области по данным замеров в скважинах наиболее сильное влияние оказывает гидропроводность продуктивного пласта, которая обычно плохо изучена между скважинами. В связи с этим пет смысла использовать сложные интерполяционные методы для построения карты изобар. Кроме того, на промысле зачастую замеряются пластовые давления не во всех скважинах. На рисунке показаны карты Бавлин-ского месторождения, построенные методом линейной интерполяции по промысловым данным, по замерам на электроинтеграторе ЭИ-С в тех же скважинах, что и на промысле, по всем скважинам и по всем узловым точкам сеточной модели. [7]
Задача о восстановлении поля давлений в трехслойной залежи при площадной системе размещения скважин также рассматривалась в работе Б. В. Шалимова [169], где для ее решения использована идея суммирования тепловых источников и стоков. [8]
При реализации рассматриваемого способа восстановления поля используются линейные, квадратичные, кубические и дважды кубические сплайн-функции. Выбор той или иной сплайн-функции пока не формализован и в значительной мере произволен, что является одним из существенных недостатков способа. [9]
Описанный выше подход о восстановлении поля температуры по данным Коши для уравнения Лапласа ( или Фурье), заданным на части границы области, в принципе решает задачу. Но дело в том, что получить данные о распределении температуры на доступной для измерений части поверхности сравнительно просто, а вот определение на этом же участке поверхности градиента температуры по направлению нормали к поверхности во многих случаях встречается с весьма большими трудностями. Градиент температуры известен ( равен нулю), когда теплообмен между элементом и окру-жащей средой отсутствует. В противном случае градиент температуры подлежит определению. Вычислить его из условий теплообмена с внешней средой не удается, так как значение относительного коэффициента теплообмена в большинстве случаев неизвестно. При этом применяют метод рассверловки ступенчатых отверстий с установкой на уступах термопар. Тогда определение температуры на некоторой глубине под поверхностью и вычисление по этим данным градиента температуры вносит трудно поддающуюся оценке погрешность из-за изменения граничных условий в местах рассверловки. Кроме того, при большом количестве точек измерений рассверловка - крайне нежелательная операция, а в некоторых случаях и недопустимая. Таким образом, использование информации о температуре и ее нормальной производной для определения поля температуры в области элемента представляется нецелесообразным. [10]
Описанный выше подход о восстановлении поля температуры по данным Коши для уравнения Лапласа ( или Фурье), заданным на части границы области, в принципе решает задачу. Но дело в том, что получить данные о распределении температуры на доступной для измерений части поверхности сравнительно просто, а вот определение на этом же участке поверхности градиента температурь. Градиент температуры известен ( равен нулю), когда теплообмен между элементом и окру-жащей средой отсутствует. В противном случае градиент температуры подлежит определению. Вычислить его из условий теплообмена с внешней средой не удается, так как значение относительного коэффициента теплообмена в большинстве случаев неизвестно. При этом применяют метод рассверловки ступенчатых отверстий с установкой на уступах термопар. Тогда определение температуры на некоторой глубине под поверхностью и вычисление по этим данным градиента температуры вносит трудно поддающуюся оценке погрешность из-за изменения граничных условий в местах рассверловки. Кроме того, при большом количестве точек измерений рассверловка - крайне нежелательная операция, а в некоторых случаях и недопустимая. Таким образом, использование информации о температуре и ее нормальной производной для определения поля температуры в области элемента представляется нецелесообразным. [11]
В случае прямоугольных декартовых координат восстановление поля U можно провести независимо от (1.68) на основании следующих простых, хотя и громоздких, выкладок. [12]
Формула дает также и ответ на задачу восстановления поля А ( г) по его дивергенции и вихрю: эти величины входят в интегралы, распространенные на всю область определения непрерывного поля А и его производных. [13]
 |
Схема распределения зарядов в грозовом облаке. [14] |
Согласно Вильсону [572] и Уор-мелю [587], механизм восстановления поля в грозовых облаках заключается в следующем. В облаке в результате генерации зарядов к какому-то моменту времени накапливаются большие и одинаковые заряды обоих знаков, равномерно распределенные по всему объему. [15]
Страницы: 1 2 3 4