Cu-фосфор

Cтраница 1

Кривые нарастания яркости свечения ZnS-Cu - фосфора, возбужденного. 1 - ультрафиолетовым светом. 2-то же, но после предварительного облучения инфракрасным светом. 3 - одновременное действие ультрафиолетового и инфракрасного света.| Схема энергетических уровней реального кристалла по К. Ф. Клементу. А-основная зона.. В - зона проводимости. 1 и 2-локальные уровни. [1]

Уровни ZnS Cu-фосфоров являются донорами; в нормальном состоянии они заняты электронами. На рис. 242 дана схема процесса. Переход А-В соответствует возбуждению ультрафиолетовыми лучами. Переход В-А происходит без излучения. Переход В-1 сопровождается излучением. Уровни 2 располагаются около полосы проводимости. [2]

На рис. 208 изображены спектры излучения ZnS Cu-фосфоров с различным содержанием меди ( по данным Т. С. Добролюбской и А. А. Черепнева [550]); температура прокаливания 950 С. Повышение температуры прокаливания при доступе кислорода воздуха ведет к окислению свободного цинка и к снижению яркости синей полосы. Медь возбуждается несколько легче, чем цинк; поэтому при увеличении интенсивности возбуждения яркость свечения полосы, обусловленной медью, сначала растет скорее, чем полосы, обусловленной цинком, что вызывает нелинейность зависимости яркости свечения этих полос в момент возбуждения от интенсивности возбуждения. Однако у ZnS-Си - фосфоров нелинейность выражена слабо, тан как при комнатной температуре обе полосы излучения не обнаруживают сколько-нибудь заметной тенденции к насыщению даже при максимальных интенсив-ностях возбуждения. [3]

Наблюдаемое уменьшение интенсивности послесвечения при десорбции водорода с поверхности ZnSCdS Cu-фосфора является естественным следствием этих процессов. [4]

Следствием рассмотренных процессов может быть неоднородное распределение оптически активных центров по кристаллу. Так, синие центры ZnS-Cu - люминофоров образуются преимущественно в области дислокаций и межблочных поверхностей. Например, в спектрах рентгенолюминесценции гексагональных ZnS - l - 10 - 4 Cu-фосфоров, полученных в среде 10 % HC1 90 % H2S, при понижении температуры увеличивается доля зеленой, а не синей полосы излучения, в то время как при возбуждении линией ртути 365 нм распределение энергии в спектре претерпевает противоположное изменение. Это объясняется тем, что при возбуждении люминофора излучением, поглощаемым основной решеткой, при низких температурах в более выгодном положении в смысле перехвата энергии оказываются равномерно распределенные по кристаллу зеленые центры свечения, так что отношение концентраций возбужденных зеленых и синих центров становится больше той величины, которая отвечает квазирав новесию между валентной зоной и уровнями центров. При возбуждении же линией 365 нм положение изменяется в пользу синих центров, поскольку именно они наиболее эффективно поглощают возбуждающий свет, в то время как основная решетка ZnS является для него прозрачной. Повышение температуры усиливает обмен энергией между центрами, приводя к увеличению относительной интенсивности синей полосы в первом случае и зеленой во втором. [5]

На рис. 217 приводятся кривые, показывающие выполнимость гиперболического закона затухания (3.3) для единичного кристаллика ZnS - Cu-фосфора для разных температур в интервале от 25 до 262 С. [6]

Процессы адсорбции и десорбции паров и газов на фосфоре ZnSCdS. Cu дают аналогичные результаты, хотя эффект в этом случае оказался выраженным менее резко. Как показало микроскопическое сравнение размеров кристалликов ZnSCdS, Си и ZnS, Си, средняя величина зерен первого фосфора примерно в 10 раз больше, чем второго, а следовательно, у ZnSCdS, Cu-фосфора удельная поверхность меньше. [7]

Страницы: 1