Cтраница 1
Вращение черной дыры может сопровождаться яркими и неожиданными эффектами. [1]
Вращение черной дыры в однородном магнитном поле, направленном вдоль оси симметрии, приводит, благодаря фарадеевской индукции ( см. § 2), к возникновению разности потенциалов между горизонтом событий и бесконечно удаленной точкой. Из выражения ( 13) видно, что на бесконечности А0 - ( Q - 2аМВ) / 2М, в то время как электростатический потенциал горизонта (8.87) равен нулю. [2]
Оно стационарно, но теперь вращение черной дыры, во-первых, индуцирует появление магнитного поля, а во-вторых, искажает геометрию пространства и порождает высшие электрические ( и магнитные) моменты в поле. Однако эти высшие моменты однозначно определяются величинами М, а и б и ни в коей мере не являются независимыми, как это имеет место в случае обычных тел. [3]
И точно так же как вращение черной дыры увлекает ОПН и абсолютное пространство в орбитальное движение вокруг дыры ( разд. [4]
Описанный гравитационный механизм извлечения энергии вращения черной дыры напоминает по некоторым особенностям механизм электромагнитного извлечения Блэндфорда - Знаека ( разд. [5]
Положительные о соответствуют круговой поляризации волн в сторону вращения черной дыры, отрицательные - противоположной круговой поляризации. [6]
Здесь а 1, если спин направлен по направлению вращения черной дыры, и а - 1 в противоположном случае. Возможность неравенства в последнем из соотношений (8.1.19) связана с тем, что часть энергии может быть излучена. Второе слагаемое е & имеет смысл обычной электростатической энергии отталкивания. [7]
Два независимых параметра М и а задают массу и момент вращения черной дыры. Описывающие черные дыры решения невакуумных уравнений Эйнштейна, могут характеризоваться большим числом параметров. В расширенной N2 супергравитации найдены решения, описывающие экстремально заряженные черные дыры, обладающие фермионной структурой. [8]
Из формул (7.3.8), (7.3.9) следует, что угловой момент вращения черной дыры J и ее масса М остаются неизменными. [9]
В была исследована в классической постановке, а именно: замедление вращения черной дыры в результате взаимодействия с гравитационными полями внешних стационарных тел. Эта модельная задача иллюстрирует наличие потока гравитонов в атмосферу дыры и под ее растянутый горизонт, а также возрастание энтропии дыры, сопровождающее потерю информации о точном распределении гравитонов по модам гравитационных полей. Унру и Уолда [210]: сброс материи в черную дыру и вычерпывание атмосферных квантов дыры с помощью ящика, который опускают в атмосферу из бесконечности на конце длинного шеста. Эта задача иллюстрирует второе начало термодинамики в сложной ситуации и показывает, что в принципе можно заставить дыру сжиматься, вычерпывая энергию из ее атмосферы, значительно быстрее, чем это происходит при естественном испарении. [10]
В качестве простого примера инжекции гравитонов в атмосферу дыры из внешней Вселенной рассмотрим замедление вращения черной дыры в статическом внешнем приливном поле, вернувшись к модельной задаче, рассмотренной в разд. [11]
Как видно из этих формул, сила, действующая на оболочку, пропорциональна моменту вращения черной дыры и квадратична по напряженностям внешнего поля. Аналогичным способом можно вычислить и обычную силу, действующую на ( слабо) заряженную черную дыру во внешнем однородном электромагнитном поле. [12]
Этот факт означает, что при rri и А0 все тела обязаны участвовать во вращении вокруг черной дыры ( в сторону, определяемую знакома; см. далее) относительно жесткой координатной сетки, простирающейся до бесконечности. [13]
Два знака в ( 60) соответствуют прямому и обратному вращениям по отношению к направлению вращения черной дыры. [14]
Таким образом, стационарное наклонное магнитное поле выступает в роли катализатора, который вызывает преобразование энергии вращения черной дыры в неприводимую массу без изменения полной массы дыры. В мы покажем, что наклонное приливное гравитационное поле, создаваемое стационарными удаленными телами, приводит к тому же самому эффекту. [15]