Вращение - магнитный момент
Cтраница 2
Как мы видели в предыдущем параграфе, матрица е - & представляет собой поворот на угол Ы вокруг вектора В. Если система испытывает воздействие нескольких импульсов, то для того, чтобы найти вектор М после импульсов, необходимо произвести рядд вращений начального магнитного момента Mj. [16]
 |
Петля гистерезиса.| Семейство симметричных петель гистерезиса. [17] |
B BS на рис. 8.2.) напряженность внешнего поля уменьшается. Тогда уменьшение намагниченности произойдет прежде всего за счет обратимого процесса вращения магнитного момента каждого домена в направлении ближайшей оси легкого намагничивания и частично за счет обратимого смещения границ доменов. При этом сказывается также взаимное влияние намагниченности отдельных доменов. При Я0 в ферромагнетике сохраняется остаточная намагниченность Мг, которой соответствует остаточная индукция ВгцоМг. При этом направление магнитных моментов доменов близко к их направлениям легкого намагничивания. [18]
Композиции из однодоменных частиц представляют собой искусственное повторение структуры сплавов, магнетизм которых своим происхождением обязан наличию однодоменных частиц, рассеянных в немагнитной матрице. В качестве исходного материала для изготовления однодоменных частиц могут быть использованы металлы и их сплавы, в первую очередь железо и кобальт. Кроме того, каждая частица должна быть отделена от соседних частиц немагнитной прослойкой, чтобы процесс намагничивания происходил только благодаря вращению магнитного момента доменов. Однодоменные частицы железа, сплава железо-кобальт и висмутида марганца имеют размеры порядка 0 01, 0 1 и 5 мкм соответственно. [19]
Согласно этой теории, весь объем ферромагнитного образца, находящегося при температуре ниже точки Кюри, разбит на небольшие области - домены, которые самопроизвольно ( спонтанно) намагничены до насыщения. Линейные размеры доменов порядка 10 - 3 - - 1 () - 2 см. В размагниченном образце в отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты доменов ориентированы так, что результирующая намагниченность образца в целом равна нулю. Показанное на рис. 24.12 намагничивание такого образца в магнитном поле, напряженность которого медленно и монотонно увеличивается, происходит за счет двух процессов: смещения границ доменов и вращения магнитных моментов доменов. [20]
Хотя требования, предъявляемые к материалам для постоянных магнитов, и могут отличаться в деталях в зависимости от того, для какой цели предназначаются магниты, требование магнитной жесткости остается основным для всех материалов подобного рода. Под магнитной жесткостью понимается, вообще говоря, свойство, заключающееся в том. Магнитная жесткость всегда связана с наличием анизотропии того или иного рода. Анизотропия препятствует вращению магнитных моментов в магнитном ноле, а следовательно, п перемапшчшишшо пли размагничиванию ферромагнитного тела. [21]
Классическая теория ферромагнетизма была разработана французским физиком II. Согласно этой теории, весь объем ферромагнитного образца, находящегося при температуре ниже точки Кюри, разбит па небольшие области домены, которые самопроизвольно ( спонтанно) намагничены до насыщения. Линейные размеры доменов порядка К) - г - 10 см. В размагниченном образце в отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты доменов ориентированы так, что результирующая намагниченность образца в целом равна нулю. Показанное на рис. 24.12 намагничивание такого образца в магнитном поле, напряженность которого медленно и монотонно увеличивается, происходит за счет двух процессов: смешения границ доменов и вращения магнитных моментов доменов. [22]
Страницы: 1 2