Cтраница 2
В [355] уравнение ( 3) было решено для случая, когда аа ( г) представимо в виде степенного ряда; коэффициенты этого ряда подбирались так, чтобы получить наилучшее согласие функции Q0 ( r) с наблюдаемыми кривыми вращения галактик. [16]
В работе Хантера и Тоомре [230] на основе серии ( 34) построено большое количество других моделей, представляющих собой определенные суперпозиции решений ( 34), и сделана попытка подобрать не слишком сложную модель, удовлетворительно описывающую распределение масс и кривую вращения Галактики. [17]
Наряду с вопросом о том, возможна ли вихревая теория, исходя из сравнения с наблюдениями реликтового излучения, нужно рассмотреть и вопрос о том, насколько она привлекательна: какой элемент произвола содержится в этой теории, каковы другие ее следствия, кроме предсказаний, касающихся масс и вращения галактик и анизотропии реликтового излучения, и сравнить ее в этом смысле с теорией адиабатических возмущений. [18]
Впервые математически сформулировал задачу о вращении Галактики. [19]
Функция масс для галактик разных типов. [20] |
Для теоретиков большое значение имеют параметры, связанные с определением масс галактик. Наиболее надежный путь определения масс заключается в измерении лучевых скоростей вращения галактик. [21]
В принципе ответ нужно искать, сопоставляя расчеты эволюции с наблюдательными данными. Однако очень важно использовать при этом не только данные, касающиеся масс, плотностей, вращения галактик и скоплений галактик, но и данные о реликтовом излучении и о процессах вблизи сингулярности. [22]
Это может быть вызвано спиральным гравитационным полем - 5 % от аксиально-симметричного, действующим на газ с турбулентной скоростью 7 км / с ( среднеквадратичное значение одной компоненты скорости) и с магнитным полем Я-5-10-6 гс. Отметим здесь же следующее из теории устойчивости плоских вращающихся систем естественное объяснение [271] различия между северной и южной кривыми вращения Галактики. V), особенно трудно стабилизируется дисперсией скоростей звезд. [23]
Если вихри генерируются в дозвуковом режиме, что естественно предполагать, то соответствующие скорости слишком малы), чтобы обеспечить вращение галактик, для которых типичными являются скорости 107 - 3 - Ю7 см / сек. [24]
Итак, существенные характеристики галактик и скоплений появляются в картине протогалактических вихрей как следствие физических условий в метагалактической среде на активной фазе космогонического процесса. Соотношения для этих величин (5.6.11) - (5.6.14) не содержат произвольных параметров, связанных с затравочными возмущениями, а типичные массы и скорости вращения галактик в скоплении мало зависят от параметров скопления. [25]
Наша интуиция, основанная на привычных для нас гидродинамических примерах, говорит, что любое начальное возмущение должно закрутиться и исчезнуть из-за дифференциальности вращения галактики за время порядка одного оборота. Мы увидим, однако, что действительная судьба произвольных возмущений в галактике не представляется столь очевидной, и привычная интуиция здесь иногда отказывает. [26]
Наконец, на рис. 10.15 для двух выбранных моделей в деталях изображены сечения в меридиональной плоскости. Если исключить последовательность сфероидов Маклорена, для которой у ( ы) ос ы, то все полученные кривые скорости v ( u) напоминают кривую вращения галактики. Заметим, что эти кривые не взяты a priori, а получены в результате решения уравнений равновесия. [28]
Маловероятно, что численный множитель в этом выражении играет важную роль, так как сомнительно, чтобы про-тогалактика была хотя бы близка к сферически симметричному распределению в формально определенный момент максимального расширения ( разд. Если в картине гравитационной неустойчивости вещество при образовании галактик было очень сильно сжато, то галактики должны были формироваться тогда, когда возраст Вселенной был не меньше периода вращения галактики. [29]
Линейные диаметры ярких галактик составляют около 3 - 10 пс. Карликовые галактики имеют гораздо меньшие размеры. Угловые моменты вращения галактик известны плохо. [30]