Квазитвердое вращение

Cтраница 3

Зависимость коэффициента р от приведенной геометрической характеристики камеры. [31]

Однако по мере увеличения влияния местных вихреобразований, очагами которых служат неровности футеровки, закономерность протекания зависимости вращательной скорости от радиуса настолько искажается, что становится трудно говорить о потенциальном и квазитвердом вращении даже с определенной степенью приближения: появляются просто зоны возрастания и убывания вращательной скорости, трудно поддающиеся аналитическому выражению. В силу этого обобщение по теории центробежной форсунки данных циклонных камер, обладающих грубой шероховатостью стенок, может в ряде случаев привести к ошибкам принципиального характера. Расчет таких камер по вышеприведенным формулам носит чисто условный, грубо практический характер, не дающий возможности раскрыть существа протекающего аэродинамического процесса. [32]

В околосопловой области преобладает вращение по закону твердого тела, но с отклонениями от него в осевой и периферийных зонах. Автор условно выделяет три зоны внутри вихревой трубы. В зоне квазитвердого вращения преобладает молекулярная диффузия в переносе энергии. Торможение слоев газа в этой области обусловливает возникновение разнотемпературных потоков. В периферийной зоне процессы переноса интенсифицированы пульсационным движением, а в осевой зоне перераспределение полной энергии происходит за счет перестройки поля скоростей. Такой комплекс процессов может усиливать или уменьшать конечный результат температурного разделения. Однако автор указывает на основооп-ределяющий процесс, процесс формирования термодинамических параметров потока при течении его в сопловом канале. [33]

Схема течения с винтовой симметрией. [34]

Для течений с ограниченными скоростями константу С следует положить равной нулю. Линиями тока такого течения являются концентрические окружности ( рис. 1.9), а окружная скорость меняется по линейному закону вдоль радиуса. Такое течение обычно называют квазитвердым вращением. [35]

По этой гипотезе вихревой эффект является результатом сил трения, возникающих между отдельными слоями газа вследствие перестройки вдоль трубы квазипотенциального движения. Опытами многих исследователей гипотеза Ранка не подтверждается. В вихревой камере имеет место только квазитвердое вращение потока газа. Нарушение этого закона наблюдается для крайних периферийных слоев газа за счет сил трения между вращающимся потоком газа и внутренними стенками трубы. Причем это нарушение возрастает по мере удаления от сопла. [36]

Зависимость т ] центробежного патрубка - газового циклона ( а и гидроциклона ( б от параметра УФ Д - ля различных значений k.| Зависимость т сепаратора, оборудованного тангенциальными. [37]

Поэтому КЭ газовых патрубков при больших значениях параметра уф малочувствителен к изменению закона вращения потока газа. Для гидроциклонов Y F 1, и их КЭ ( см. рис. 2.23 6) мал и существенно зависит от профиля тангенциальной скорости. Из трех рассмотренных законов вращения наибольшую эффективность обеспечивает квазитвердое вращение потока. [38]

Влияние различных факторов на безразмерный эффективный коэффициент турбулентной. [39]

При этом продольная составляющая скорости изменяется по кривой с максимумом в периферийной части пучка. Это видно на рис. 4.12, где представлено изменение избыточной продольной скорости, отнесенной к ее среднемассовому значению в пучке, по радиусу пучка. Вращательная составляющая скорости в пучке при закрутке (4.61) должна изменяться практически по закону квазитвердого вращения. [40]

Отмеченный выше эффект объясняет и основной механизм перемешивания в аппаратах с вращающимися мешалками. Действительно, чаще всего поток жидкости в таких аппаратах является закрученным. При этом как на периферии этого потока ( квазипотенциальное вра - щение), так и в центре его ( квазитвердое вращение) коэффициенты турбулентной диффузии остаются малыми и при достаточно больших значениях Re. С этой точки зрения интенсивность перемешивайия в таких потоках должна бы быть небольшой. [41]

Рассматривая вопрос о природе эффекта температурного разделения, Т.С. Алексеев выделяет влияние центробежной силы. Под действием этих сил периферийные слои газа сжимаются и нагреваются, осевые слои расширяются и охлаждаются. Центробежные силы определяют градиент статических температур в радиальном направлении. Рост температуры торможения при квазитвердом вращении идет от оси к периферии. Внутренние силы трения отсутствуют, силы трения периферийного потока незначительны. Происходит рост температуры торможения от оси к периферии, за счет увеличения в этом направлении сил инерции и роста окружных скоростей, распределенных по радиусу вихря согласно линейному закону. [42]

Наряду с постановками А, Б, В в принципе возможны и другие самые разнообразные постановки, из числа которых можно упомянуть задание на фиксированной границе области нормальной компоненты скорости и касательного напряжения. Однако последняя постановка может оказаться недостаточной или даже внутренне противоречивой. Примером может служить циркуляционное течение вязкой жидкости в круговой области, на границе которой даны условия непротекания и отсутствия касательных напряжений. Очевидно, что решение такой задачи неединственно: квазитвердое вращение с произвольной угловой скоростью удовлетворяет всем условиям задачи. В известной монографии О. А. Ладыженской [84] доказано, что стационарная задача с граничными условиями А или Б имеет, по крайней мере, одно гладкое решение при любых числах Рейнольдса. При этом граница области и граничные условия не обязательно должны быть гладкими. Однако требуется, грубо говоря, ограниченность заданных граничных значений вектора скорости и в общем случае массовых сил. [43]

Интенсивнее всего процесс снижения r2 r ах происходит в коротких трубах с устройствами раскрутки потока, устанавливаемыми непосредственно перед дросселем. Рост и снижение Fc сопровождается смещением Кфтах и 7 к стенке камеры энергетического разделения. И наоборот, уменьшение du и увеличение Fc приводит к смешению 7 и тах к оси и росту степени наполнения профиля. Характер распределения окружной скорости подтверждает обоснованность предположения о квазитвердом вращении приосевой части потока в некоторой области. По мнению автора [208] с ростом относительной доли охлажденного потока область квазипотенциального вращения занимает все большую часть объема трубы. Однако многие авторы [112, 184, 268] считают, что с ростом ц возрастает протяженность зоны перехода от квазитвердого вихря к квазипотенциальному, что связано с энергетикой вихревой трубы. Однако с уменьшением значений относительной доли охлажденного потока линейная область изменения угловой скорости вращения приосевых масс газа становится более отчет-айвой. [44]

Для определенности элементарный вихрь представим себе в виде замкнутого тороидального кольца. В момент образования такой вихрь аккумулирует в себе некоторый запас кинетической энергии. Предполагается образование турбулентных вихрей на границе раздела вынужденного и свободного вихрей. Образовавшиеся турбулентные вихри диффундируют к центру и к периферии под влиянием сил взаимодействия друг с другом и основным потоком. В периферийной области такой вихрь сжимается, угловая скорость его вращения увеличивается. В результате работы сил вязкости энергия вращения вихря превращается в тепло. В осевой области турбулентный вихрь увеличивается в размерах, угловая скорость его вращения падает. Вихрь разрушается и передает свою энергию окружающему газу, что объясняет и квазитвердое вращение потока. [45]

Страницы: 1 2 3