Время - жизнь - нейтрон
Cтраница 1
Время жизни нейтрона, который распадается внутри ( 3-радиоактивного ядра, зависит от выбора химического элемента и может варьироваться в широком диапазоне. Время жизни свободного нейтрона вполне определенное - оно равно примерно 900 с. [1]
 |
Диаграмма ( 3-распада нейтрона. [2] |
Отсюда следует, что порядок времени жизни нейтрона по-прежнему будет определяться слабым узлом рис. 7.71, так как сильные взаимодействия происходят гораздо быстрее слабых. [3]
 |
Иллюстрация зависимости распространенности 4Не от барион-фо-тонного отношения ц пв / п7. Видно влияние числа типов нейтрино и времени жизни нейтрона на распространенность 4Не. [4] |
На рис. 3.3.5 показана также зависимость массовой фракции 4Не от времени жизни нейтрона тп. [5]
Наличие осолоненного вала на фронте вытеснения с минерализацией воды большей, чем минерализация пластовой, приводит к тому, что кривая изменения времени жизни нейтронов становится знакопеременной. [6]
Что касается нейтрона, то давно уже ожидалось, что он, буду чи тяжелее протона, окажется радиоактивным. Однако время жизни нейтрона удалось определить только недавно, оно хоро шо согласуется с временем жизни других - активных ядер. Более подробное рассмотрение матричного элемента Af /, опирающееся на релятивистские трансформационные свойства волновых функций легких4 частиц, приводит к правилам отбора, которые напоминают правила отбора для излучения света атом ными электронами. Величина Mif зависит от изменения момента ядра таким образом, что значительные изменения момента оказываются маловероятными. Тем не менее они - все-таки возможны, поскольку, как мы помним, волновые функции легких частиц лишь приблизительно постоянны внутри ядра. [7]
Матричный элемент для этой реакции должен быть точно равен единице, так как волновая функция одиночного протона должна быть такой же самой, как и функция одиночного нейтрона. Измерение времени жизни нейтрона по отношению к распаду должно дать точное значение G. В изящном опыте Робсона [64] интенсивный пучок тепловых нейтронов из реактора проходил через пространство, откуда был выкачан воздух, а получающиеся при - распаде нейтронов протоны и электроны регистрировались соответствующими спектрометрами. Было получено очень хорошее совпадение формы измеренного спектра электронов с формой теоретического спектра для разрешенного перехода. Значение граничной энергии, полученное из соотношения известных масс частиц, совпало с экспериментальным с точностью примерно до 10 кэв. [8]
Он характеризуется повышенной чувствительностью к изменению поглощающих свойств горных пород, большим радиусом исследования, на его показания меньше влияют скважинные условия измерения. Кроме того, существует принципиальная возможность оценивать по данным ИНГМ коэффициент диффузии и время жизни нейтронов в исследуемых горных породах. [9]
Величина Iv / З представляет собой коэффициент диффузии нейтронов, a lc / v - время жизни нейтрона по отношению к захвату. [10]
Величина / tJ / З представляет собой коэффициент диффузии нейтронов, а 1с / о - время жизни нейтрона по отношению к захвату. Член ( г / / с) п дает число нейтронов, поглощаемых в единицу времени в единице объема, a ( / /) v8 - число нейтронов, рождающихся в единицу времени в единице объема. [11]
Середина пласта характеризуется промежуточными значениями радиоактивности. То же самое наблюдается и по замерам ИНЫМ: наибольшее поглощение соленой воды наблюдается в подошве пласта ( интервал 2084 - 2087 м); времена жизни нейтронов здесь минимальные. Все это говорит об обводнении подошвы пласта БСЬ которая поглотила изотопы и соленую воду из-за большей фазовой проницаемости по воде. Замер термометром выделяет положительной аномалией температуры интервал 2076 - 2084 8 м, ниже которого начинается резкое ее снижение. Он подтверждает сделанный вывод о нефтеносности пласта BCi до глубины 2084 м и об обводнении ниже этой отметки. [12]
 |
Диаграмма зависимости показаний методов ГК, НК и. [13] |
ИННК), который в отличие от импульсного нейтронного гамма-каротажа является бесфоновым методом. Метод ИННК при измерениях с временной задержкой позволяет расчленять разрез по степени глинистости, основываясь на свойстве глинистых минералов эффективно поглощать тепловые нейтроны. При этом время жизни нейтронов в пласте, определяемое по данным ИННК, будет зависеть от содержания глинистости. [14]
В теории реакторов часто встречается выражение в среднем. Как и в кинетической теории газов, здесь приходится иметь дело с очень большим количеством быстро движущихся частиц. Промежутки времени между их соударениями очень коротки. Например, время жизни нейтрона в реакторе от рождения в процессе деления до гибели в результате поглощения или вылета за пределы системы составляет от 10 - 5 до 10 3 сек. Поэтому ядерные характеристики аппарата обычно определяются как средние по большому числу ядерных соударений. По существу, нужно было бы знать все возможные истории жизни нейтрона и вероятность каждой из них; тогда свойства системы можно было бы определять по средней из этих вероятностей. Ввиду того что при решении таких задач приходится иметь дело с большим количеством частиц и интервалы времени велики по сравнению с их средним временем свободного пролета ( время между столкновениями), поведение системы будет очень мало отличаться от ожидаемого усредненного поведения. До тех пор, пока эти условия существуют, реальную систему можно заменять моделью, в которой все частицы ведут себя как некоторая частица с усредненной историей жизни. Поэтому, чтобы выражение в среднем не употреблять чуть ли не в каждой фразе, его часто опускают, как само собой разумеющееся. [15]
Страницы: 1 2